ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Параксиальная оптика из "Основы оптики Изд.2 " Если одно или оба преобразования телескопические, то приведетшые рассуждения необходимо несколько видоизменить. [c.157] Выясним теперь, ири каких условиях все лучи, исходящие из точки Я (можно предположить, что они лежат в плоскости х = 0), пройдут после преломления черс.э Р,. В этом случае координаты точки Р, будут зависеть только от координат и не будут зависеть от лучевых компонент поэтому при исключении из (16) величина д тоже должна исчезнуть. [c.158] Из (7) видно, что в рассматриваемом нами приближении каждая точка дает стигматическое изображение расстояния сопряженных плоскостей до полюса преломляющей поверхности О связаны между собой соотношением (7). Более того, уравнение (4) при условии (5) означает, что данное отображение является проективным преобразованием. [c.158] Величина Пг— Пц)1г называется оптической силой преломляющей поверхности и обозначается буквой т. е. [c.158] В этих координатах уравнения (12) и (4) при выполнении условия (б) принимают обычный вид (4.3.10), т. е. [c.159] При / = оо имеет место промежуточный случай телескопическое отображения. [c.161] Если линзы соприкасаются (I = 0), то последнее соотношение можно записать в виде, =5 1+5 2, т. е. оптическая сила системы равна в этом случае просто умме оптических сил двух линз. [c.162] Пусть S], Ss, 5m—последовательные поверхности системы, /, fu i i . fm, f m— соответствующие фокусные расстояния и i,. . т— показатели преломления соответствующих сред (рис. 4.17). Далее, пусть Р . [c.163] К выводу формулы Смита — Гельмгольца. [c.163] Величина называется инвариантом Смита—Гельмгольца. [c.164] произведение поперечного и углового увеличений не зависит от выбора сопряженных п.поскостей. [c.165] Вернуться к основной статье