Выражение для плотности тока

Определяя Уа из выражения для плотности тока [c.261]

Общим выражением для плотности тока системы из частиц, описываемой волновой функцией М (Fj, Fj,. .., Гу), находящейся в магнитном поле с векторным потенциалом А (га), является следующее [c.703]

Автор настоящей главы предположил [73, 79], что возрастание ДХ/Х при низких температурах объясняется нелинейными членами, которые должны появиться в более точном варианте теории Лондона благодаря поправкам второго порядка к волновой функции. Эти поправки дадут в выражении для плотности тока члены, квадратичные по полю. Свободная энергия сверхпроводящей пластинки толщины W в поле, параллельном ее поверхности, с точностью до членов четвертого порядка ио внешнему [c.739]

Теперь получим выражение для плотности тока. Обобщая уравнение (3.7), можно записать для плотности тока вдоль оси х (Е параллельно этой же оси) [c.89]

После подстановки в формулы (4-44) и (4-45) выражения для плотности тока (4-22) и несложных преобразований получим 2 [c.65]

После подстановки в формулы (12-29) и (12-30) выражения для плотности тока (12-7) и несложных преобразований получим [c.195]

Из (11) получаем следующие выражения для плотности тока I, аксиальной В2 и радиальной В г компонент индукции в расплаве [c.81]

Приложение внешнего смещения V вызывает изменение формы барьера и величины ДФ. Этот эффект аналогичен эффекту Шоттки при термоэлектронной эмиссии в вакуум. Учет этого эффекта в предположении, что форма барьеров у границ металл — диэлектрик определяется только силой электрического изображения, приводит к следующему приближенному выражению для плотности тока, текущего через структуру металл— диэлектрик—металл (МДМ) [c.276]

Затем из графика на рис. 3.38 получаем, чтоАх 0,42, а безразмерную плотность тока определяем по формуле, приведенной в n.3i5 табл. 3.1, для случая ki = 0. Переходя к размерным величинам, получим следующее выражение для плотности тока контактной коррозии [c.183]

Приводя формулу, представленную в той же таблице, к размерному виду, приходим к следующему выражению для плотности тока коррозии на поверхности комингса [c.187]

С учетом уравнений (145 - 147) получим выражение для плотности тока, проходящего по контуру миделева сечения радиусом л [c.95]

Подставляя в уравнение (6,1) значение энергии активации из (7,1), получаем выражение для плотности тока [c.17]

Выражение для плотности тока [c.23]

Заметим, что формула (6.10) дает возможность оценить убывание плотности тока, затекающего изнутри на внешнюю поверхность стенок волновода, на больших расстояниях от конца т. е. убывание слагаемого Р( г) в выражении для плотности тока (4.04) (При больших г]. Для электрических волн, таким образом, плотность тока на внешней стороне волновода убывает обратно пропорционально /z (при больших z) и оказывается связанной с расходящейся от конца цилиндрической волной. [c.37]

Это можно показать и прямым расчетом, ибо интеграл по 6, содержащий в подынтегральном выражении os 6 sin б = V2 sin 26, при интегрировании от О до я дает нуль. Этот же самый интеграл по углу, кроме того, появляется в связи с зависящим от поля членом подынтегрального выражения в знаменателе, и поэтому этот интеграл также не дает вклада в окончательный результат. Учитывая, что оба эти интеграла обращаются в нуль, и предполагая, что Тр (и) является функцией только величины v (а не угла), выражение для плотности тока (13.8.6) можно привести к виду [c.328]

Из уравнения (8.35а) найдем выражение для плотности тока < j, протекающего через первый компонент, [c.161]

Ясно, что это выражение для плотности тока является калибровочно-инвариантным. [c.301]

Подставляя это соотношение в выражение для плотности тока, получим, что при электроосмосе в стационарном состоянии сила тока равна [c.107]

Из формулы (2-21) легко получить и выражение для плотности тока в дуге [c.40]

Подставляя выражения для плотности тока обмена в уравнение (26), получаем [c.43]

Вывод выражения для плотности тока инжекции можно выполнить исходя из следующих допущений. Избыточные (инжектированные) носители тока создают в диэлектрике объемный заряд плотностью (х). Этот заряд определяет величину производной в соответствии с соотношением Пуассона [c.173]

Подставляя (7.40) в выражение для плотности тока, находим [c.119]

При решении задач настоящей главы следует обратить внимание на использование функции (18.2.1) для построения выражения для плотности тока и теплового потока (п. а ) и на использование определений, данных в задаче 18.1, при получении формул, выражающих кинетические коэффициенты через определенный набор интегралов (п. б ). Эти интегралы затем оцениваются для частных случаев, указанных в п. в и г . Основываясь на сказанном выше [c.463]

С учетом выражения для плотности тока проводимости его можно переписать таким образом [c.194]

При 6=7 0 положение дел коренным образом меняется ,.(а) 0(1) и L+(a) О(а ), откуда следует, что плотность тока всюду, в том числе и на ребрах, конечна и, значит, квадратично интегрируема. Ввиду различного характера поведения поля вблизи ребер при 6=0 и 6= 0, в данной задаче неприменим метод возмущений по параметру 6, даже если 6 <С1- Действительно, попытка фо )мально вычислить мощность потерь, используя выражение для плотности тока, соответствующее идеальной проводимости, приводит к абсурдному результату поглощаемая мощность бесконечно велика. Математически этот факт объясняется тем, что функция g+(a, 6) при любом фиксированном а не аналитична по б е точке 6 = 0 и, следовательно, неразложима в ряд по целым степеням 6 Физический смысл данного результата за- [c.153]

При использовании этих выражений следует, конечно, учитывать, что плотность электрического тока связана с потоком истинных частиц, а не кружков. Поток частиц согласно (60,9) отличается от потока кружков членом с ротором, описывающим намагниченность. Окончательное выражение для плотности тока электронов имеет поэтому вид [c.314]

Значения поперечной плотности тока получают дифференцированием уравнения (11.17) по х. Общее выражение для плотности тока в промежуточной пластине громоздко и поэтому приводится лишь для рассматриваемых ниже частных случаев. [c.56]

Пиппардовский вариант выражения (21.14) для чистого металла имеет множитель ехр( - R/ q) в подынтегральном выражении. Благодаря этому выражение для плотности тока переходит в обычное выражение Лондона, когда А меняется очень медленно. Медленность означает, что компоненты Фурье А имеют волновые векторы q, удовлетворяющие ус.повпю < 1. Это справедливо и в наших вариантах теории как в том, который выражается уравнением (20.20), так и r выраженном уравнением (21.14) в высшем приближении. Таким образом, подынтегральное выражение (21.14) требует поправок типа введенных Пиппардом, однако зависимость от R может отличаться от простой экспоненциальной. [c.716]

Вычислить комплексные собственные частоты слабозатухающих колебаний Етпз и Ятптг В открытом цилиндрическом резонаторе (открытой трубе) длина резонатора 2L, внутренний диаметр 2а. Выписать выражения для плотности тока на внутренней поверхности резонатора. [c.164]

Зависимость вероятности В = [ (Е) при разных значениях ф = = W — W, вычисленная по этой фсфмуле с поправкой на влияние истинной формы потенциального барьера, представлена на рис. 3-4. Зная вероятность выхода электрона из поверхности металла, Фаулер и Нордхейм вывели выражение для плотности тока автоэлектронной эмиссии [c.67]

Перейдем к вопросу о температурной зависимости глубины проникновения слабого статического магнитного поля в сверхпроводяший сплав. Выражение для плотности тока у (г) в линейном по полю приближении в соответствии с (37.10) имеет вид [c.436]

Скорость V, вообще говоря, не параллельна вектору р даже в кубическом кристалле, так как сама поверхность Г(р)= onst может иметь выделенные направления. Из соображений симметрии ясно, что в выражение для плотности тока Ji может входить лишь величина (р). усредненная по всем таким направлениям. Очевидно, ее можно представить в виде Pif (/ ). где / (/>2) — некоторая скалярная функция (в частном случае, когда Т р)=р 12гпд, имеем f == 1т . Для интересующего нас комм)ггатора при этом получим [c.133]

Здесь Г — коэффициент оптического ограничеиня, определяющий долю электромагнитного излучения, приходяшуюся на равномерно возбужденную область. Объединяя выражения (1.3.3) и (1,3.4), получим выражение для плотности тока на пороге генерации [c.23]

Выражение (19.11) для плотности тока содержит матрицу плотности (19.12), просуммированную по поверхности постоянной энергии. В п. 19 — 21 для усреднения фк (г ) bii (г) по поверхности к = onst а1ы использовали волновые функции свободных электронов, что приводит к формуле (21.1). Рассмотрим, как изменяется этот результат при наличии рассеяния на примесях и как это изменение в свою очередь влияет на плотность тока. [c.717]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...