Контактная задача для усеченного шара

Контактная задача для усеченного шара [c.180]

КОНТАКТНАЯ ЗАДАЧА ДЛЯ УСЕЧЕННОГО ШАРА 249 [c.249]

Неосесимметричная контактная задача для усеченного шара [c.249]

КОНТАКТНЫЕ ЗАДАЧИ ДЛЯ СЕКТОРА СФЕРИЧЕСКОГО СЛОЯ, СФЕРИЧЕСКОГО СЛОЯ, УСЕЧЕННЫХ ШАРА И КОНУСА [c.158]

На основе этих методов исследован широкий класс контактных задач для конечного цилиндра, прямоугольника, кольцевого сектора, кольца, сектора шарового слоя, тонкого сферического слоя, усеченного конуса и усеченного шара, в том числе исследованы контактные задачи для предварительно напряженных цилиндра и прямоугольника. [c.263]

Рассматривались плоские и антиплоские контактные задачи для прямоугольника [7, 8, 18, 27, 39, 46], усеченного клина [14], сектора кольцевого слоя [14, 34, 35, 39, 65], усеченной луночки [33], осесимметричные контактные задачи для конечного кругового цилиндра [10, 13, 30, 47, 48, 56-59, 61], усеченного конуса [29, 40, 62], шарового слоя [6, 68], сектора сферического слоя [32, 65, 66], усеченного шара [9, 44, 54, 63] и др. [c.157]

В настоящей главе метод сведения задачи теории упругости к обобщенной по И. Н. Векуа краевой задаче Гильберта [1] распространяется на смещанную пространственную задачу для усеченного щара, сферическая поверхность которого жестко защемлена, а на срезе заданы нормальные напряжения, а также на аналогичную задачу для полупространства со сферической выемкой или выступом. Системы функциональных уравнений этих задач преобразуются к системам сингулярных интегральных уравнений. Затем рассматриваются контактные задачи о вдавливании кругового в плане штампа в срез усеченного шара или кольцевого штампа в плоскую часть поверхности полупространства, интегральные уравнения которых в предположении геометрической симметрии области контакта сводятся при помощи метода парных уравнений к интегральным уравнениям Фредгольма второго рода. [c.239]

Таким образом, при рассмотрении пространственной контактной задачи о действии без трения жесткого штампа произвольной формы в плане на срез усеченного шара главная особая часть ядра интегрального уравнения, согласно (1), (4), после замены переменных th(a/2) = р, th( /2) = г совпадет с ядром интегрального уравнения контактной задачи для полупространства (см. главу 1). При условии обращения в нуль функции контактных давлений на границе области контакта для решения этого интегрального уравнения может быть применен численный метод, развитый в 3.5. При этом функции а), тп = 0, 1,. .., входящие в формулу (1), опреде- [c.250]

В 4.4 рассмотрена осесимметричная контактная задача теории упругости 5 о кручении усеченного шара жестко прикрепленным к его плоской границе круговым цилиндрическим штампом. При этом сферическая часть поверхности шара неподвижна. Построено решение задачи методом больших Л, изложенным в 1.3, для случая, когда радиус штампа в достаточной мере меньше радиуса среза шара. Произведен расчет контактных напряжений, результаты хорошо согласуются в частных случаях с известными результатами, полученными другими способами, в том числе и авторами монографии. [c.18]

Глава 4 посвящена решению контактных задач в сферических координатах для сектора сферического слоя, сферического слоя и усеченного конуса и в бисферических координатах для усеченного шара. [c.17]

Ранее контактная задача о кручении упругого усеченного шара с закрепленной сферической поверхностью жестким круговым в плане штампом, расположенным на срезе шара, изучалась в [2-4]. При выводе интегрального уравнения этой задачи применялось интегральное преобразование Мелера-Фока на действительной оси. Для решения второй основной граничной задачи осесимметричной теории упругости для симметричной сферической линзы в [1] применялось интегральное преобразование Мелера-Фока в коштлекс-ной области. Здесь используется обобщенное комплексное интегральное преобразование Мелера-Фока. [c.239]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...