Прямоугольная пластинка переменной толщины

ПРЯМОУГОЛЬНАЯ ПЛАСТИНКА ПЕРЕМЕННОЙ ТОЛЩИНЫ [c.199]

Прямоугольная пластинка переменной толщины ). При выводе дифференциального уравнения равновесия пластинки переменной толщины мы полагаем, что эта толщина изменяется всюду постепенно, без резких скачков, так что выражения для изгибающих и крутящего моментов, выведенные для пластинки постоянной толщины, остаются применимыми с достаточной точностью также и в этом случае. Тогда [c.199]

Хотя мы рассматриваем двутавровые балки,,предшествующие рассуждения можно применить и к трехслойным балкам. Аналогичным образом можно исследовать также оптимальное проектирование трехслойных пластинок с заданной упругой податливостью. Воспользуемся прямоугольными координатами х, у, расположенными в срединной плоскости пластинки, и обозначим через t x, у) ее переменную толщину. При условие оптимальности (7) требует, чтобы плот- [c.82]

При определении частот и форм колебаний пласти.чок переменной толщины проще использовать приближенные методы. Для защемленной по контуру прямоугольной (—а, —О2 - 2 02) плиты [c.386]

Зависимости между параметрами 399 — Уравнения 397, 398 --пластинок прямоугольных переменной толщины 385—389 [c.563]

Оболочкой называют такое тело, у которого один размер (толщина) существенно меньше двух других. Оболочка образуется двумя близко расположенными поверхностями. Поверхность, проведенную через середины толщин, называют срединной поверхностью. Оболочки классифицируют так по форме срединной поверхности — на сферические, конические, цилиндрические, плоские (чаще их называют пластинками) по величине толщины — на оболочки постоянной толщины и оболочки переменной толщины по форме в плане — на прямоугольные (когда часть произвольной оболочки выделена прямоугольным цилиндром), круглые (когда часть оболочки выделена круговым цилиндром) и др. Виды оболочек приведены на рис. 4.2. [c.231]

Колебания прямоугольной пластннки переменной толщины. Дифференциальное уравнение для определения свободных 4юрм колебаний пластинки переменной толщины вытекает из уравнения (4) [c.385]

ПЛАНКОВСКИЙ ПРОМЕЖУТОК ВРЕМЕНИ — величина размерности времени, выражается через плапко-вскую длину 1р1 соотношением tpi — Ipil Ю" с, ПЛАСТЙНКА — твёрдое деформируемое тело, имеющее форму прямой призмы или прямого цилиндра, высота к-рых (толщина П.) мала по сравнению с размерами основания. По очертанию основания П. делятся на прямоугольные, круглые, эллипсоидальные и др. Плоскость, делящая пополам их толщину, наз. с р е дивной плоскостью. П. бывают постоянной и переменной толщины в зависимости от структуры могут [c.626]

На рис. 3-15 изображен разрез экспериментальной установки, применявшейся в этих опытах. Вода движется в канале 5 прямоугольного сечения, на дне которого располагается нагреватель 7, приклеенный тонким слоем клея ВФ-2 к верхней поверхности поршня 6. Нагреватель изготовлен из нихромовой пластинки размерами 30X3,7X0,2 мм, по которой пропускается переменный ток 1П0 медным токоподводам 2, смонтированным внутри штока поршня 6. Поршень может перемещаться вверх и вниз IB сальнике 4 с помощью гайки 12 и упорного подшипника 3. Шток поршня соединен с индикатором перемещений 1 с ценой делений 0,01 мм. В боковых стенках канала имеются круглые отверстия, в одно из которых вставлена гильза 10 с радиоактивным препаратом, а в другое — гильза 11 с торцовым счетчиком бета-излучения. Обе гильзы залиты свинцом. В свинце сделаны щелевые отверстия шириной 10 мм и высотой 0,3 мм, а донышки гильз, обращенные внутренней части канала, изготовлены з латунной фольги толщиной 0,1 мм. Щелевидная полость внутри гильзы заполнена порошком радиоактивного изотопа — стронция-90, находящегося в равновесии со своим радиоактивным продуктом распада — пттрием-90. Первый зотоп излучает бета-частицы с энергией 0,6 Мэе, второй — 2,2 Мэе, периоды полураспада составляют соответственно около 20 лет и 60 ч. Щелевидное отверстие в гильзе И играет роль диафрагмы, формирующей узкий пучок излучения, направляемого на торцовый счетчик. [c.62]

Тонкостенные элементы конструкций многих приборов, аппаратов и машин подвергаются локальному двустороннему или одностороннему тепловому воздействию. При этом коэффициент теплоотдачи с их боковых поверхностей с достаточной степенью точности может быть аппроксимирован кусочно-постоянной функцией координат В настоящей главе методом И. Ф Образцова и Г. Г. Онанова [117] строятся единые для всей области определения решения одномерных и двумерных стационарных задач теплопроводности и соответствующих статических задач термоупругости для пластинок и цилиндрических оболочек, коэффициенты теплоотдачи с боковых поверхностей которых —кусочно-постоянные функции одной переменной На примере одномерной задачи показывается, что при локальных тепловых воздействиях по областям, размеры которых одного порядка с толщиной тонкостенных элементов, оправданным является введение интегральных характеристик по областям нагрева, С помощью метода интегральных характеристик находится решение двумерной квазистационарной задачи теплопроводности и соответствующей задачи термоупругости для пластинки, подвергнутой двустороннему локальному нагреву движущейся прямоугольной областью, размеры которой соизмеримы с толщиной пластинки. Из проведенных численных исследований вытекает, что рост теплоотдачи с поверхностей вне области локального нагрева приводит к уменьшению температурных напряжений в пластинках. [c.138]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...