Измерение вертикального профиля температуры

Измерение вертикального профиля температуры [c.32]

С помощью регулярных лидарных измерений, проведенных авторами [66] в июне—июле 1980 г. на ОВП, удалось зарегистрировать значительное увеличение концентрации озона на высоте около 10 км (рис. 6.15). Проводимые параллельно измерения вертикальных профилей температуры с помощью шаров-зондов позволили в этой работе сделать заключение, что зарегистрированное повышение концентрации связано с вторжением в средние широты озона полярного происхождения. [c.181]

Цель этого проекта связана с систематическими одновременными измерениями вертикальных профилей температуры, влажности и аэрозоля в пограничном слое атмосферы в течение 1991 г. с одновременной модернизацией мобильного КР-лидара для перехода в ультрафиолетовый диапазон и соответствующего поднятия потолка зондирования с последующими циклами рутинных измерений. [c.209]

Особенно слабо изучена (с климатической точки зрения) статистическая структура вертикальных профилей температуры и влажности воздуха над Мировым океаном и в пограничном слое атмосферы. В метеорологической литературе практически нет данных о вертикальной статистической структуре поля влажности на больших высотах (особенно выше 4—5 км) из-за отсутствия массовых, а главное, достоверных высотных наблюдений, за исключением небольшого числа эпизодических измерений концентрации водяного пара, произведенных в верхней тропосфере и стратосфере специальной аппаратурой. [c.11]

Проверка возможностей применения предложенного нами метода измерения температуры атмосферы проводилась в натурных условиях в два этапа. На первом этапе температура в избранном объеме атмосферы измерялась как лидаром, так и контактным способом. На втором этапе проводилось одновременное зондирование вертикальных профилей температуры лидаром и радиозондом. [c.121]

Одновременно с измерениями характеристик дрожания проводились измерения вертикальных профилей средней скорости ветра и средней температуры. Всего было проведено около 60 [c.408]

Наиболее информативной представляется работа [7], в которой систематизированы результаты по исследованию влияния сил плавучести на интегральные и локальные характеристики течения в вертикальных обогреваемых трубах, полученные авторами ранее, и содержатся новые результаты. Измерения проводились с использованием лазерного доплеровского анемометра и термоанемометра. Получен большой объем информации по профилям скорости и температуры, а также распределениям одноточечных вторых моментов пульсаций скорости и температуры, характеризующим энергию пульсаций и турбулентный перенос импульса и тепла. [c.697]

На основании экспериментальных данных, полученных X. Симпсоном при изучении теплообмена при испарении пленки на вертикальной поверхности с профилем, соответствующим желобчатым трубам, в пределах измерения плотности орошения 0,24—0,7 кг/(м-с), при температурном напоре между греющим паром и температурой насыщения пленки 7,5 —12,5°С и изменении давления от атмосферного до 0,8 кгс/см предложено уравнение [c.163]

Чтобы сравнить результаты расчета по двумерной модели с экспериментальными результатами, профиль концентрации в вертикальном направлении строился с помощью усреднения рассчитанного двумерного профиля по горизонтали. Значение коэффициента диффузии по границам кристаллита вычисляли подгонкой результатов машинного моделирования к измеренному профилю, как показано на рис. 9.17. Применение такого способа определения коэффициента диффузии )д по границам кристаллита для нескольких значений температуры позволило получить соотношение Аррениуса [c.274]

Остановимся кратко на характеристике статистических выборок, сформированных на основе данных спутниковых радиометрических измерений и использованных для оценки высотного распределения температуры воздуха над малоосвещенными районами Мирового океана. Данные, полученные в 1973—1977 гг. с помощью сканирующего радиометра для определения вертикального профиля температуры (РВПТ), установленного на ИСЗ серии НОАА, представлены в виде машинного архива (его подробное описание дано в [5]) для двух сроков наблюдений (00 и 12 ч по местному времени). [c.60]

В связи с тем что использованные спутниковые радиометрические измерения в отличие от прямых радиозондовых наблюдений представляют собой пространственно нестационарную и ограниченную во времени (использован лишь пятилетний ряд) информацию, объем случайных совокупностей, взятых для расчета статистических характеристик вертикальных профилей температуры, существенно меньше объема радиозондовых выборок и составляет в основном 70—90 наблюдений за многолетний месяц в каждом пятиградусном квадрате. Однако такое число реализаций значительно больше минимального числа наблюдений (п = 50- 60), допустимого для получения вполне надежных статистических характеристик исследуемой метеорологической величины. [c.60]

В связи с тем что в настоящей работе речь идет о классификации крупномасштабных вариаций метеорологического поля, обусловленных процессами синоптического и глобального масштабов (порядка сотен и более километров [3.18]), потребовалось решить вопрос о выборе оптимального числа собственных векторов. С этой целью, исходя из условия (6.1), для классификации климатов свободной атмосферы мы использовали такое число векторов Ра, которое позволило бы описать структуру случайной составляющей вертикальных профилей температуры и влажности с точностью реальных радиозондовых измерений. Можно полагать, что потеря информации из-за уменьшения числа членов разложения профилей (р/е) и д (рк) по е. о. ф. при таком выборе собственного базиса, как правило, является малой. Действительно, как показал предварительный анализ, условие (6.1) выполняется на большей части северного полушария при использовании уже первых трех ортогональных функций, на которые приходится в основном более 80 % дисперсии всех вариаций. Лишь для классификации поля 1 (ри) в полярных и тропических широтах необходимо брать систему из четырех—пяти собственных векторов. [c.192]

Величииы С и е, входящие в (23.35), рассчитывались иа основании измерений вертикальных профилей ветра и температуры по формулам, полученным в гл. 1. При этом учитывалось влияние температуриой стратификации на турбулентный режим, выражаемое функциями и (ПО и /а (Н1) (см. рис. 17, 18 на стр. 131, 132). [c.212]

Одновременно с измерениями флуктуаций иптенсивности света производились измерения вертикальных профилей скорости ветра и температуры, по которым затем рассчитывалась величина С. Эти расчеты производились по формулам, приведенным в гл. 1 с учетом зависимости параметров турбулентных пулы5а-цин от числа Ричардсона. [c.403]

Теплоотдачу при течении ртути в горизонтальных и вертикальных обогреваемых ( = onst) трубах из Ст. 20 диаметром 40 мм и длиной 3 м изучали В. М. Боришан-ский, Л. И. Гельман, Т. В. Заблоцкая, Н. И. Иващенко и И. 3. Копи [91]. Измеряли распределение температур по сечению потока на расстоянии (28- 35) / от начала обогреваемого участка и 65 d от начала трубы. Для этого же сечения рассчитывали теплоотдачу как по температуре стенки, так и по профилю температур. Опытные данные по теплоотдаче в виде зависимости Nu = f(Pe), полученные путем обработки температурных полей, (рис. 5.40), располагаются выше данных, рассчитанных по непосредственному измерению температуры стенки (рис. 5.41). Это обусловлено дополнительным контактным термическим сопротивлением на стенках труб. Расслоение опытных данных для вертикальных и [c.110]

До сих пор рассматривались лишь эмпирические данные, относящиеся лишь к отрицательным или, в крайнем случае, небольшим положительным значениям Щ и I. Данных, относящихся к сильным инверсиям, при измерениях в атмосфере получено пока очень мало, и они обнаруживают сильный разброс точек, требующий, чтобы эти ситуации былн дополнительно тщательно изучены. Тем не менее, следует указать, что наблюдения Лилиеквиста (1954) в Антарктике как будто бы подтверждают в ряде случаев наличие линейного профиля температуры прн сильных инверсиях, предсказываемого теорией подобия при некоторых дополнительных предположениях (см. стр. 381). С другой стороны, если принять гипотезу о совпадении коэффициентов обмена для тепла и для пассивной примеси, то при исследовании вопроса о значениях а = Кт/К = Кц/К в условиях крайней устойчивости можно воспользоваться данными океанографических наблюдений и лабораторных экспериментов, относящимися к течениям жидкости при очень устойчивой плоТ постной стратификации, создаваемой отрицательным вертикальным градиентом солености. Первые и наиболее известные данные такого рода были получены Дж. Тэйлором при океанографических наблюдениях в проливе Каттегат. Они показали, что заметный турбулентный обмен может существовать даже прн [c.435]

Проводились измерения амплитуды колебания температуры Ь Т в слое жидкости по высоте (фиг. 8). Жидкостью являлся расплав системы СЬВО-МоОз, диаметр тигля 80 мм, высота слоя 4 = 40 мм, к = 3,у=7 Ю Гц, зонд перемещался по вертикали на расстоянии 7 = 35 мм от оси тигля. Видно, что средняя по времени температура в вертикальном сечении имеет типичный для свободноконвективной ячейки 8-образ-ный профиль. Между тем (2.7) подразумевает постоянную среднюю по времени температуру Го. Расхождение вызвано, во-первых, существованием в реальности термокапиллярной конвекции, не рассматриваемой в модели во-вторых, наличием боковых стенок тигля в-третьих, влиянием базового градиента температуры. Эти три фактора приводят к изменению профилей скорости и температуры от расчетного. [c.49]

Токи свободной конвекции вызываются в жидкой или газообразной среде изменением ее плотности. Приводимые ниже исследования посвящены изучению естественной конвекции воздуха на вертикальной пластине, помещенной в большом объеме, при условии, что локальная температура пластины одинакова и не меняется во времени, причем температура пластины выше, чем температура окружающего воздуха. При перепаде температур между пластиной и воздухом порядка 10—50°С и высоте пластины несколько дециметров поток воздуха при атмосферном давлении в целом является ламинарным и носит пограничный характер в том смысле, что он вполне описывается уравнениями пограничного слоя, за исключением области, примыкающей к краям пластины. Пограничный характер потока определяется не тем, что пограничный слой при свободной конвекции имеет значительную толщину, а устанавливается сравнением решения уравнений пограничного слоя с измерениями профилей скорости и температуры. На рис. , а и Ь приводится сравнение профилей скорости и температуры при свободной конвекции на вертикальной пластине. Решение уравнения пограничного слоя получено Е. Польгузеном и приводится в работе Е. Шмидта и В. Бекмана [1], посвященной экспериментальному определению профилей скорости и температуры. Приведенные на рис. 1 кривые профилей скорости и температуры получены расчетным путем. Там же для срав- [c.350]

В их экспериментах пластинка нержавеющей стали шириной 45,2 и длиной 83,8 см обтекалась воздухом с температурой торможения при мерно 305,5° К при давлениях от 62 до 165 кн1м и числах Маха от 0,43 до 3,50. Снизу пластинка была теплоизолирована, а верхняя ее плоскость была покрыта слоем нафталина толщиной от 0,25 до 0,50 м.ч в виде центральной полосы шириной 305 мм. В ходе опытов контролировался профиль поверхности нафталина вдоль оси пластины с помощью специально сконструированного прибора. По разности измеренных за определенное время вертикальных координат до и после помещения пластины в поток воздуха определялась скорость переноса массы в функции расстояния от переднего края модели. На рис. 5-5 показаны типичные профилограммы поверхности нафталина в опытах Шервуда — Тресса. Распределение температуры пластины измерялось термопарами, заделанными в нержавеющую сталь. [c.159]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...