Гидростатика несжимаемых жидкостей

ГИДРОСТАТИКА НЕСЖИМАЕМЫХ ЖИДКОСТЕЙ [c.385]

Уравнение (6) является основным уравнением гидростатики несжимаемой жидкости. Постоянную интегрирования в правой части можно определить, если заданы так называемые граничные условия, т. е. условия, которым удовлетворяет давление на границах жидкости. Если, например, жидкость находится в резервуаре и над ее свободной поверхностью давление равно р , то, взяв за плоскость отсчета высот свободную поверхность, получим граничное условие при z = 0 р = рд- Уравнение (6) тогда запишется в виде [c.38]

Рассмотрение гидростатики несжимаемой жидкости было бы не полным, если бы мы не коснулись вопроса о силах давления, действующих на дно и стенки сосуда с жидкостью. Удобно это сделать, обратившись непосредственно к примерам. [c.34]

Это другая форма основного уравнения гидростатики (24), удобная для практического применения. Член pgh в уравнении (26) характеризует вес столбика несжимаемой жидкости высотой h и площадью в 1 квадратную единицу. Знак перед вторым членом правой части уравнения зависит от расположения искомой точки с давлением р. Если эта точка находится ниже заданной поверхности ро, в уравнении (26) надо принимать знак плюс , если же искомая точка расположена выше поверхности р , следует подставлять знак минус . [c.27]

Основное уравнение гидростатики (24), или (26), показывает, что давление в покоящейся несжимаемой жидкости распределяется по линейному закону. [c.40]

Таким образом, ошибка при вычислений давления по формуле гидростатики (26) для несжимаемой жидкости не [c.57]

Равновесие несжимаемой жидкости в очень узкой трубке. Уже Галилей пользовался принципом возможных скоростей для доказательства основных теорем гидростатики. Декарт и Паскаль также пользовались этим принципом для изучения движения жидкостей. Для того чтобы можно было приложить принцип возможных скоростей к жидкости, пренебрегая работой внутренних сил, необходимо, чтобы работа внутренних сил жидкости или реакций связей равнялась нулю при любом возможном перемещении, допускаемом связями, т. е. чтобы соседние молекулы оставались на постоянных расстояниях (несжимаемая жидкость) и чтобы не было внутренних трений (идеальная жидкость). Мы позаимствуем пример у Лагранжа (Статика, раздел 7). [c.226]

Такой метод отнюдь не нов. Достаточно вспомнить, что вся гидравлика базируется на изучении несжимаемой жидкости, которой в природе не существует. Тем самым удается вскрыть и описать в возможно простой форме большинство закономерностей гидростатики и гидродинамики, которые стали бы просто неощутимыми, если бы во всех случаях пытались учесть все частные явления, связанные с реальной сжимаемостью жидкости. [c.61]

Основное уравнение гидростатики и поверхности равного мения для несжимаемой жидкости, подверженной действию сил тяжести и давления [c.39]

Уравнения (4.1), называемые уравнениями Эйлера, являются общими дифференциальными уравнениями гидростатики, справедливыми как для несжимаемой, так и для сжимаемой жидкости. [c.63]

Кроме основных законов гидростатики Архимеда, Сте-вин формулирует еще два положения, касающиеся элементарных свойств несжимаемой тяжелой жидкости. [c.95]

Плотность жидкости мало зависит от давления. Например, при изменении давления на воду в 1000 атм ее объем изменяется только на 5%. Поэтому, если в наших опытах происходят изменения давления не более чем на десятки атмосфер, то почти всегда в гидростатике можно при расчетах пренебрегать изменениями объема и считать, что исследуемая жидкость несжимаема. [c.338]

Основное свойство жидкости. Гидростатика занимается равновесием жидкостей. Жидкости разделяются на капельные жидкости и газы, или жидкости несжимаемые и сжимаемые. Условия равновесия как капельной жидкости, так и газов выражаются одними и теми же уравнениями, если смотреть на жидкости и на газы, как на динамические системы, характеризуя их тем, что давления смежных частей друг на друга нормальны к поверхности их раздела. Но капельная жидкость может быть принята и за геометрическую систему, если мы будем характеризовать ее тем, что объем каждого элемента ее массы не может уменьшаться. Увеличиваться этот объем также не может, но масса может рассыпаться на части, как угодно малые, причем жидкость будет представлять уже не сплошное тело, а систему свободных точек. [c.613]

ЖИДКОСТИ ЛЮДИ ознакомились рано, о чём свидетельствуют факты использования ещё в древнее время таких гидравлических приспособлений, как пожарный насос, гидравлические часы, гидравлический орган и др. Развитие этой техники предопределило собой и появление научного трактата Архимеда О плавающих телах , в котором впервые вводится понятие давления как основной характеристики взаимодействия частиц н<идкости и используется предположение о несжимаемости жидкости. На основе этих двух механических предпосылок на первых порах начала развиваться гидростатика, для развития которой мог быть использован математический аппарат геометрии Эвклида, а затем, после того как были созданы основы механики и основы дифференциального и интегрального исчисления, начала развиваться и гидродишмика идеальной несжимаемой жидкости. Таким образом, более раннее возникновение гидростатики и гидродинамики идеальной жидкости обусловлено прежде всего тем, что потребности практики человека вынуждали исполь-зовать давление жидкости в качестве активного фактора, по этой же причине происходило и более интенсивное развитие указанных разделов гидродинамики и в последующее время. [c.11]

Уравнения (2.15) и (2.16) выражают ческин закон распределения давления в однородной несжимаемой жидкости, покоящейся относительно Земли. Уравнение (2.15) обычно называют основным уравнением гидростатики. [c.34]

Можно полагать, что распределение давления вдоль жидкой фазы в трубке подчиняется обыч-Н1лм законам гидростатики для несжимаемой жидкости (рис. [c.462]

Проинтегрируем (2.9), найдем p = —Qgz + . Постоянную с определим из граничных условий г = р = ро и =po-гQgZo. Учтем, что 2 0—2 есть глубина погружения Л точки А и получим основное уравнение гидростатики для несжимаемой жидкости [c.28]

Основное уравнение гидростатики — уравнение равновесия однородной несжимаемой (q = onst) жидкости, находящейся в покое относительно Земли [c.179]

Проинтегрируем основное уравнение гидростатики (3.4) в предположении, что р - onst (жидкость несжимаема) и считая, что из массовых сил действует только сила тяжести. Как показано выше, в этом случае X = У = О, Z = -д, т.е. ф - -pgdz, и после интегрирования [c.19]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...