Уравнение основное гидростатики несжимаемой жидкости

Уравнение (6) является основным уравнением гидростатики несжимаемой жидкости. Постоянную интегрирования в правой части можно определить, если заданы так называемые граничные условия, т. е. условия, которым удовлетворяет давление на границах жидкости. Если, например, жидкость находится в резервуаре и над ее свободной поверхностью давление равно р , то, взяв за плоскость отсчета высот свободную поверхность, получим граничное условие при z = 0 р = рд- Уравнение (6) тогда запишется в виде [c.38]

Это другая форма основного уравнения гидростатики (24), удобная для практического применения. Член pgh в уравнении (26) характеризует вес столбика несжимаемой жидкости высотой h и площадью в 1 квадратную единицу. Знак перед вторым членом правой части уравнения зависит от расположения искомой точки с давлением р. Если эта точка находится ниже заданной поверхности ро, в уравнении (26) надо принимать знак плюс , если же искомая точка расположена выше поверхности р , следует подставлять знак минус . [c.27]

Основное уравнение гидростатики (24), или (26), показывает, что давление в покоящейся несжимаемой жидкости распределяется по линейному закону. [c.40]

Основное свойство жидкости. Гидростатика занимается равновесием жидкостей. Жидкости разделяются на капельные жидкости и газы, или жидкости несжимаемые и сжимаемые. Условия равновесия как капельной жидкости, так и газов выражаются одними и теми же уравнениями, если смотреть на жидкости и на газы, как на динамические системы, характеризуя их тем, что давления смежных частей друг на друга нормальны к поверхности их раздела. Но капельная жидкость может быть принята и за геометрическую систему, если мы будем характеризовать ее тем, что объем каждого элемента ее массы не может уменьшаться. Увеличиваться этот объем также не может, но масса может рассыпаться на части, как угодно малые, причем жидкость будет представлять уже не сплошное тело, а систему свободных точек. [c.613]

Основное уравнение гидростатики и поверхности равного мения для несжимаемой жидкости, подверженной действию сил тяжести и давления [c.39]

Уравнения (2.15) и (2.16) выражают ческин закон распределения давления в однородной несжимаемой жидкости, покоящейся относительно Земли. Уравнение (2.15) обычно называют основным уравнением гидростатики. [c.34]

Основное уравнение гидростатики — уравнение равновесия однородной несжимаемой (q = onst) жидкости, находящейся в покое относительно Земли [c.179]

Проинтегрируем (2.9), найдем p = —Qgz + . Постоянную с определим из граничных условий г = р = ро и =po-гQgZo. Учтем, что 2 0—2 есть глубина погружения Л точки А и получим основное уравнение гидростатики для несжимаемой жидкости [c.28]

Проинтегрируем основное уравнение гидростатики (3.4) в предположении, что р - onst (жидкость несжимаема) и считая, что из массовых сил действует только сила тяжести. Как показано выше, в этом случае X = У = О, Z = -д, т.е. ф - -pgdz, и после интегрирования [c.19]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...