Теплоотдача в полях массовых сил

Теплоотдача при свободном движении в гравитационном поле массовых сил [c.345]

Криволинейный характер течения газа приводит к возникновению инерционных массовых сил и влияет на условия теплоотдачи. Для вращающихся решеток (рабочее колесо турбины) дополнительное воздействие на теплоотдачу может оказать поле центробежных и кориолисовых массовых сил, обусловленное вращением. [c.386]

Уравнения (12-5) и (12-6) интегрируются по методу последовательных приближений. В качестве первого приближения используется распределение температуры при постоянных физических свойствах. Затем численно интегрируется уравнение движения с учетом зависимости вязкости от температуры, что дает второе приближение для поля скорости. Последнее используется при численном интегрировании уравнения энергии, в результате которого получается второе приближение для поля температуры. Процесс итераций продолжается до тех пор, пока поля скорости и температуры с заданной точностью не перестанут изменяться. В результате расчета определяются средняя скорость и средняя массовая температура жидкости, коэффициенты трения и теплоотдачи. [c.312]

Возникновение движения жидкости у поверхности теплообмена. Процесс теплоотдачи протекает по-разному в зависимости от природы возникновения движения жидкости. Для осуществления движения жидкости необходимо действие сил. Силы, действующие на жидкость, разделяются на массовые (объемные) и поверхностные. Массовые — это та кие силы, которые приложены ко всем частицам жидкости и обусловлены внешними силовыми полями, (гравитационным, электрическим). [c.156]

Для пояснения механизма теплоотдачи при кипении удобно ввести в рассмотрение массовую скорость образования паровой фазы Gf, кг/ м -ч), на поверхности нагрева и наибольшую возможную массовую скорость G удаления пара от поверхности нагрева при данных условиях пузырькового кипения. Величина Gf определяется плотностью теплового потока qFy количеством работающих центров парообразования, давлением и физическими свойствами жидкости в вязком подслое. Величина 0 - определяется условиями, внешними по отношению к вязкому подслою подъемной силой пузырей пара, скоростью течения жидкости вне подслоя, а в некоторых случаях формой и размерами объема кипящей жидкости и расположением поверхности нагрева в поле силы тяжести. [c.304]

Рассмотрим теплоотдачу в трубе с ленточным завихрителем, схема которой показана на рис. 8.8. Закрутка потока приводит к появлению неоднородного поля массовых сил в поперечном сечении потока, которое имеет много общего с полем массовых сил в змеевике. Канал, образованный ленточным завихрителем и стенкой трубы, представляет собой змеевик с поперечным сечением в форме полукруга. Поэтому в закрученном потоке, как и в змеевике, возникает парный вихрь (рис. 8.8), а режим течения может быть ламинарным, ламинарным с макровихрями и турбулентным. [c.352]

На рис. 11.7 показаны графики температурных полей, теплового потока, коэффициента теплоотдачи и массового паросодер-жания по длине обогреваемой натрием парогенерирующей трубы, характеризующие последовательное изменение параметров теплообмена в парогенераторе при противоточном движении греющей (натрий) и испаряемой (калий) сред. [c.257]

В этой главе будет рассмотрена теплоотдача только при свободном гравитационном движении. Иногда результаты, полученные для гравитационной конвекции, применяют для оценки свободного движения под действием других массовых сил. Тогда ускорение силы тяжестк заменяют суммой ускорения g и ускорения, соответствующего дополнительно действующей Массовой силе (например, центробежного ускорения w [r). Полученный т ким образом результат следует рассматривать как приближенный, так как поле ускорений, соответствующих различным силам, может отличаться от поля гравитационного ускорения. [c.231]

В приведенных выше выражениях Т(Х , t) -искомое поле температур kjj Xj,t) — коэффициент теплопроводности в твердом теле p(X(,t), (Xj,t) — плотность материала и его удельная теплоемкость Q Xj,t) — интенсивность тепловьщеления q x ,t) — тепловой поток на поверхности тела, характеризуемой нормалью и h Xf,t) - Nu- в безразмерном виде) коэффициент теплоотдачи, определяемый для случая обтекания тела жидкостью с температурой T Xj,t) — температурой среды — выражениями (3.36), (3,37), Очевидно, что в общем случае уравнения теплопроводности (3.39) и теплопереноса (3,27) связаны и должны решаться совместно, делая тем самым задачу определения температурных полей в твердом теле трудноразрешимой. Дапее, Дх,-,г) - искомое поле перемещений в твердом теле G Xf,T, и,) к X(Xj,T,u/) - коэффициенты Ламэ e=Ujj - объемная деформация а(х,..Г) - коэффициент температурного расширения F(x-,t) — массовые силы Pj(x.,t) — внешние усилия, заданные на поверхности тела характеризуемой нормалью (например, давление теплоносителя в контуре, контактные уси- [c.98]

В этой главе мы рассмотрим теплообмен при стационарном ламинарном течении в цилиндрических трубах. Будем полагать, что движение жидкости вынужденное, поле скорости не зависит от цоля температуры и массовые силы отсутствуют. Анализ теплообмена проводится в предположении постоянства физических свойств жидкости. Влияние на теплоотдачу зависимости физических свойств от температуры обсуждается в гл. 12. [c.130]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...