В среднее

При непрерывном охлаждении температура наименьшей устойчивости аустенита 7, ,, снижается в среднем на 55°, а наименьшая [c.231]

Единственным течением рассмотренного выше типа, которое было подробно проанализировано для общего случая простой жидкости, является вискозиметрическое течение с наложением малых периодических деформаций [13]. В этом случае был принят в расчет также второй дифференциал Фреше функционала д. Оказалось, что вклад этого дифференциала проявился в среднем значении напряжения, в то время как вклад линейного члена,, конечно, может быть замечен лишь в мгновенном значении напряжения А. [c.274]

Делительный диаметр червячного колеса в среднем сечении d определяем по аналогичной формуле цилиндрического колеса [c.211]

На рис. 161 показан чертеж плоской спиральной пружины. На диаграмме ее механической характеристики изображают зависимость между моментом на валике (оправке) М и углом закручивания ф. Характеристика пружин теоретически — прямая линия (действительная характеристика прямолинейна только в средней части). [c.219]

Если Af велико, то Др/р 0 и самопроизвольное повышение давления в соответствии со вторым законом термодинамики отсутствует, Если же рассматривать сильно разреженный газ или очень малый объем, в котором содержится, например, всего 100 молекул, то Др/р=1/10, В таком объеме наблюдаются заметные самопроизвольные пульсации давления (в среднем на 10 % от среднего), а следовательно, второй закон термодинамики нарушается, Поэтому учитывать флуктуации нужно лишь в том случае, когда число частиц в рассматриваемой системе мало. Но для та- [c.28]

Выше указывалось, что теплоту, выделяющуюся в реакции горения, принято относить к единице массы топлива, называя теплотой его сгорания. Поскольку в реакции в равной мере участвуют и горючие элементы (топливо), и кислород (воздух), эту теплоту можно отнести и к единице массы воздуха. Расчеты показывают, что отнесенная к единице полностью прореагировавшего воздуха теплота сгорания различных топлив несколько различается, однако в среднем ее можно принять равной 3,8 МДж на [c.127]

Солнечное отопление в последнее время начинает довольно широко использоваться в мировой практике. Получает применение оно и у нас в Средней Азии. Основным элементом системы солнечного отопления (источником теплоты системы) является солнечный коллектор (рис. 23.5), в котором нагревается вода. Большая часть солнечного излуче- [c.196]

При числе отапливаемых помещений (комнаты и кухни), равном 16, в каждом из них потребуется установить в среднем по 159/16 = 9,94 10 секций радиатора. Распределить все секции радиаторов рациональнее пропорционально площадям отапливаемых помещений. [c.219]

Коэффициент теплоотдачи, подсчитанный по зависимостям (4.8) и (4.9), не отличается в среднем больше чем на 15% от значений а, полученных экспериментально. Учет теплопроводности позволил уменьшить погрешность определения коэффициента теплоотдачи. [c.69]

Пусть В дисперсную среду погружена поверхность достаточно больших размеров и малой кривизны (по сравнению с d), температура которой постоянна и отличается от температуры слоя. Вследствие перемешивания частиц вблизи теплообменной поверхности сформируется стационарный температурный профиль. Будем считать, что температура теплообменника меньше, чем ядра слоя (удаленной от поверхности и в среднем изо- [c.175]

Ответ в крайних тягах 10 Ша, в средней - 142,№а, в балке .о, 2,7 МПа, [c.133]

В среднем машиностроении наиболее часто применяются трубы стальные водогазопроводные по ГОСТ 3262 — 75 стальные бесшовные по ГОСТ 8734-75 (СТ СЭВ 1483-78) и ГОСТ 8732-78 (СТ СЭВ 1481 -78) медные по ГОСТ 617-72 латунные по ГОСТ 494-76. [c.251]

Для всех других веществ теплоемкость изменяется в некоторых пределах с температурой. Характер изменения зависит от агрегатного состояния вещества и сложности молекулы. В среднем интервале температур у большинства жидкостей и твердых тел, а также у некоторых двухатомных идеальных газов теплоемкость возрастает линейно с температурой согласно соотношению [c.49]

Вообще наблюдаемые макроскопические (термодинамические) свойства системы обусловливаются статистическим поведением микроскопических частиц, и точность статистического вычисления полностью определяется числом присутствующих частиц. Например, имеется конечная вероятность того, что в данный момент времени все молекулы воздуха в большом объеме собрались одновременно в одном небольшом месте но вероятность этого настолько мала, что ею легко можно пренебречь. В среднем можно считать, что молекулы равномерно распределяются по всему объему. [c.91]

Изучая поперечину 9, необходимо отметить в местных разрезах на основном виде и виде слева горизонтальную прямую в средней части центрального отверстия под втулку 8 (рис. 12.20). [c.349]

Немногочисленные опытные данные [Л. 197, 198 в среднем согласуются с данными [Л. 149], однако характеризуются значительным разбросом (до 150%), Сделанный в [Л. 197] вывод о существенной интенсификации теплообмена под влиянием вибрации нельзя считать общим, так как подобный результат достижим лишь при малых Цел, что имело место в [Л. 197, 198]. В более общем слу-356 [c.356]

Куном проведено сопоставление затрат материалов на создание воздухонагревателя типа газовзвесь и обычного регенератора для мартеновских печей на 3 и 90 г, а также каупера домны. Показано, что во всех случаях затраты шамота, кирпича, бетона, металла более чем на порядок уменьшаются при переходе к теплообменникам типа газовзвесь . При этом отмечается небольшая тепловая инерция аппарата и возможность быстрого его разогрева. Следует отметить, что по опытным данным Л. Купа коэффициент аэродинамического торможения насадки k в среднем составлял 0,7. [c.373]

В принципе за два прохода (по одному проходу с каждой стороны) можно сварить встык без разделки кромок листы тол-гциной 60 мм. Однако в этих случаях при обычнохм зазоре швы получаются дефектными по двум причинам во-первых, количество наплавленного металла настолько велико, что внеп[няя часть шва оказывается чрезмерно большой и урод [Ивой формы во-вторых, шов получается настолько узким, что при быстром остывании, характерном для сварки, в средней части шва возникают усадочные трещины. [c.13]

Далее переходим к рассмотрению колес 2 и 2 (рис. 13.21, г), которые находятся в равновесии под действием силы = = —t v2 и реакций Fit и F . Указанные силы располагаются в трех параллельных плоскостях (рис. 13.21, а). Перенесем их в среднюю плоскость колес / и 2. При этом переносе получаются глры сил, действия которых могут быть учтены, если будет из-Bif THO конструктивное оформление редуктора. Из уравнения моментов упомянутых сил относительно оси колес 2 и 2 (рис. 13.21, г) [c.272]

Несмотря на большие потери эксер-гии при передаче теплоты от продуктов сгорания к пару, КПД паросиловых установок в среднем выше, чем у ГТУ, и близок к КПД две, прежде всего за счет хорошего использования располагаемой эксергии пара. (Как указано выше, [c.67]

Контактное термическое сопротивление. Идеально плотный контакт между отдельными слоями многослойной стенки получается, если один из слоев наносят на другой в жидком состоянии или в виде текучего раствора (цементного, гипсового и др.). Твердые тела касаются друг друга только вершинами профилей шероховатостей. Площадь контакта вершин пренебрежимо мала, и весь тепловой поток идет через воздушный зазор. Это создает дополнительное (контактное) термическое сопротивление Его можно приближенно оценить, если принять, что толщина зазора между соприкасающимися телами 6 в среднем вдвое меньше максимального расстояния 6 акс между впадинами шероховатостей. Так, при контакте двух пластин с шероховатостью поверхности 5 класса (после чистовой обточки, строгания, фрезерования) биакс 0,03 мм и в воздухе комнатной температуры [c.74]

В среднем по ТЭС в 1986 г. уде тьный расход условного топлива на отпущенный кВт-ч составил 327 г. нижeн ю способствует совершенствование оборудования ТЭС и развитие сети ТЭЦ. Удельный расход условного топлива на отпуск 1 гДж теплоты в 1986 г. в Z P составил 41,32 кг. [c.189]

Одной из первых в этой области является работа [86,], где теплообмен псевдоожиженного слоя с поверхностью изучался при давлениях в аппаратах до 2,3 МПа. Псевдоожижение осуществлялось в цилиндрической колонне с внутренним диаметром 53 мм и высотой 1 м. Калориметром служил змеевиковый холодильник, выполненный из медной трубки наружным диаметром 6 мм и внутренним 4 мм. Высота холодильника 80 мм, диаметр витка 30 мм. В качестве твердой фазы применялись цинк-хромовый катализатор синтеза метанола, ванадиевый катализатор БАВ и песок использовались фракции средним диаметром 0,38, 0,75 и 1,5 мм. Высота неподвижного слоя составляла 120 мм. Ожижающий газ имел следующий состав 80% Hj, I0%N2, 7% СО, 2% СН4 и 1% СО2. Во время опытов температура псевдоожиженного слоя составляла в среднем 150 °С. [c.66]

Двутаьровая балка № 55 установлена на трех двутавровых стойках 20. СтоЙ-л делят длину балки на два пролета по 1,5 м. Высота стоек 3 м. После установки балки средняя стойка нагрета на 40 С. Определить величину усилия в средней стойке, напряжения в стойках и наибольшее нормальное нагфякение в балке от нагревания стойки. [c.134]

Рассматривая молекулу А, окруженную о-частицами, можно вычислить среднее число контактов А — В в области распределения Л и В. В среднем доля этих 0-частиц, приходящаяся на молекулы Л, будет равна мольной доле А в системе Па1 пд + Пд) доля а-частиц, приходящаяся на молекулы В, будет равна мольной доле В в системе пв1 пу1 + tig). Таким образом, каждая молекула, А будет находиться в контакте с апв1 пл + Пв) молекулами В и во всей системе, содержащей молекул Л, будет < ПаПв1 па + -f Пв) контактов между молекулами Л и молекулами В, т. е. [c.258]

Ув) =0,73- 0,98 3) для осредненных по сечению значений скоростей частиц и воздуха справедливо выражение (2-54) Ут = У—Ув (по результатам нескольких сотен замеров средняя погрешность этого равенства составляет от +6 до —2%) 4) наблюдается вращение частиц (особенно несферичных) зачастую вокруг горизонтальной оси (в среднем 1 880—5300 об1мин при и = 14,5- 27 м1сек, увеличиваясь с повышением скорости воздуха) [c.83]

Здесь большие значения Fr соответствуют меньшим величинам безразмерного выпускного отверстия. Число Рги.макс по различным формулам можно принять равным 7,3. Меньшее значение Рг = Ег , н соответствует большим величинам Dojdy, несмотря на значительное различие в наибольших значениях Z)o/й т (от 100 до 800) и в структуре формул, в среднем составляет 2,6. Последний результат можно объяснить слабым влиянием Dold на расход слоя при До/с т>150—200 [Л. 156]. [c.310]

Проведенный анализ позволяет сделать следующие выводы 1) различные расчетные формулы можно привести к единообразному виду, рассматривая число Фруда как безразмерную характеристику расхода 2) результаты расчетов Р Ги.мэкс и Рг ,м н по различным формулам дают сравнительно близкие результаты, и 3) весь диапазон изменений Рг весьма невелик по сравнению с диапазоном изменения влияющих факторов, особенно Оо/йт Рг — функция, сравнительно мало меняющаяся в отличие от числа Фруда для слоя в канале Ргсл = Рги( )/Оо) . Действительно, если Ргсл меняется на 3—4 порядка, то Рг меняется в среднем от 2,6 до 7,3. [c.310]

Отсюда видно, что интенсивность теплоотдачи примерно на 30% ниже, чем в неподвижном слое, но значительно выше, чем в противоточно продуваемом слое. Такой результат объясним достаточно равномерным движением слоя и лучшим газораспределением. Для изучения газораспределения в слое были установлены термисторы марки ММТ-1. Согласно рис. 10-3 наибольшее количество воздуха проходит в пристенной области, что соответствует амакс- По мере удаления от стенок к центру плотность частиц увеличивается и достигает максимума в центре. Следствием этого является обратная картина распределения воздуха в ядре слоя. Из рис. 10-3 следует, что фактор движения слоя практически не оказывал влияния на распределение газа в слое. Величим неравномерности, определяемая отношением Омакс/а, сравнительно мала и в среднем равна 1,2. Этот важный результат оказался практически неизменным при увеличении Кесл от 70 до 650. [c.326]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...