Скорость звука в сжатых газах, определение

Рассмотрим теперь в той же постановке задачи вопрос о скорости распространения звука в двухфазной среде, состоящей из газа и мелких капелек. По определению скорость звука — это скорость распространения слабых возмущений. Скорость звука зависит от упругости среды, ее плотности и термодинамического процесса, происходящего при сжатии и разрежении. [c.201]

Акустические измерения в газах можно использовать иначе [115]. Если считать, что газ, в котором распространяется звук, подчиняется законам идеальных газов, то взаимодействием молекул можно пренебречь. В этом случае скорость распространения звука должна быть в точности равна средней скорости движения молекул. Так как скорость звука обычно определяют, измеряя расстояние между двумя соседними областями максимального сжатия или разрежения газа, то очевидно, что при определении скорости звука в качестве средней скорости необходимо пользоваться наиболее вероятной скоростью, т. е. той скоростью, которой обладает большинство молекул. [c.132]

Ультразвуковые колебания представляют собой упругие волны, распространяющиеся с определенной скоростью в какой-либо материальной среде — газах, жидкостях, твердых телах. Колеблющийся источник звука периодически сближает примыкающие к нему частицы, которые передают это сжатие среды следующему прилегающему слою и волны сжатия, чередуясь с волнами разрежения, проходят все пространство, занимаемое данной средой. Скорость и направление распространения звуковых волн зависят от плотности и упругости среды, а также ее размеров. Особенностями высокоэнергетических ультразвуковых колебаний является возможность фокусирования энергии на сравнительно небольшую площадь рабочей зоны. Ультразвуковые колебания малой интенсивности, используемые для дефектоскопии и исследования вещества, подчиняются законам линейной акустики. [c.8]

Сатра приближенный метод определения теплоты плавления 197 Скорость звука в сжатых газах, определение 128, 129 Слеттери и Берда уравнение для коэффициентов диффузии в бинарных газовых системах при низких давлениях 475, 482 Словарь соединений 570 сл. [c.588]

К происхождению неустойчивости ударных волн в области (90,17) можно подойти также и с несколько иной точки зрения, рассмотрев отражение от поверхности разрыва звука, падающего на нее со стороны сжатого газа. Поскольку ударная волна движется относительно газа впереди нее со сверхзвуковой скоростью, то в этот газ звук не проникает, В газе же позади волны будем иметь, наряду с падающей звуковой волной, еще и отраженную звуковую и энтропийно-вихревую волны (а на самой поверхности разрыва возникает рябь). Задача об определении коэффициента отражения по своей постановке близка к задаче об исследовании устойчивости. Разница состоит в том, что наряду с подлежащими определению амплитудами исходящих от разрыва (отраженных) волн в граничных условиях фигурирует еще и заданная амплитуда приходящей (падающей) звуковой волны. Вместо системы однородных алгебраических уравнений мы будем иметь теперь систему неоднородных уравнений, в которых роль неоднородности играют члены с амплитудой падающей волны. Peuienne этой системы дается выражениями, в знаменателях которых стоит определитель однородных уравнений,— как раз тот, приравнивание которого нулю дает дисперсионное уравнение спонтанных возмущений (90,10). Тот факт, что в области (90,17) это уравнение имеет веш,ественные корни для os 0, означает, что существуют определенные значения угла отражения (и тем самым угла падения), при которых коэффициент отражения становится бесконечным. Это — другая фор- [c.476]

Ударная волна м. б. образована при взрыве детонатора, напр, капсюля с гремучей ртутью, или при воспламенении горючих газовых смесей, особенно кислородных. В этом случае ударная волна образуется в стадии нормального горения в результате аккумуляции ряда последовательных волн сжатия, догоняющих друг друга. С момента образования ударной волны такой интенсивности, т. е. с таким повышением давления р /р , которое необходимо для самовоспламенения газа с исчезающе малой задержкой, горение распространяется в виде детонационной волны. В пей самовоспламенение каждого слоя газа вызывается ударной волной, возобновляющейся за счет почти мгновенного освобождения энергии сгорания. В детонационной волне т. о. резкий скачок давления, соответствующий ударной волне, распространяется вместе с волной сгорания с одинаковой с ней скоростью, превышающей скорость звука. Детонационная, или взрывная, волна есть по определению Н уге совокупность волны сгорания с ударной волной. Совместное распространение волны сгорания с ударной волной означает, что при Д. т. в отличие от нормального сгорания состояние свежей смеси остается неизменным вплоть до момента воспламенения очередного слоя газа. Давление и темп-ра свежего газа не повышаются непрерывно, а изменяются резким скачком в каждом слое газа в момент его воспламенения. Вследствие неизменности состояния газа впереди фронта детонациоп- [c.278]

Первая часть — это газодинамическая задача истечения газа в раарыв трубы с определением уровней давления газа на стенки, как в разорвавшейся, так и в неразорвавшейся части трубы. Для участка трубы, где она еще не разорвана, решение дает следующие результаты. При более скорости звука в сжатом газе (около 400 м/с) давление газа не изменяется и сохраняется равным начальному значению При меньше скорости звука в сечении, совпадающем с вершиной равномерно движущейся трещины, давление р описывается следующей [c.544]

Когда тело совершает медленные движения вперед и назад в каком-либо газе, то газ ведет себя почти в точности как несжимаемый и здесь имеется просто местное возвратно-поступательное движение газа из области впереди тела в область позади тела, п обратно в противоположной фазе движения, когда передняя область становится задней. По мере увеличения частоты колебаний тела, или, друпши словами, при уменьшении периода колебаний, сжатия и разрежения газа, которые вначале были совершенно нечувствительными, становятся заметными и наряду с перетеканием среды вперед и назад возникают звуковые волны (или волны такой же природы, если период находится вне пределов слышимости). По мере уменьшения периода колебания все большая доля воздействия колеблющегося тела на газ идет на создание звуковых волн и все меньше и меньше—на создание потока, связанного только с местным возвратно-поступательным перетеканием. При заданном периоде и при определенном типе колебаний, определенных размерах и форме колеблющегося тела поведение газа тем ближе к поведению несжимаемой жидкости, чем больше скорость распро-страненпя звука в нем на этом основании интенсивность звуковых колебани , возбун даемых в воздухе, ио сравнению с колебаниями, возбуждаемыми в водороде, может быть значительно больше, чем это следовало бы из учета только разности плотностей этих двух газов . [c.301]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...