Коэффициент сферичности частиц

Примеры. 1. Определить скорость стесненного падения частиц кварца класса —0,1 +0,08 мм (с(ср = 0,09 мм) в воде при температуре 20 °С при значении коэффициента разрыхления т = 0,75. Коэффициент сферичности частиц кварца со = 0,71 (см. табл. П1.4). [c.158]

В качестве одного параметра, характеризующего размеры частиц, может быть использован коэффициент сферичности х (или [c.165]

Зависимость сил адгезии от коэффициента сферичности, определенная методом непосредственного отрыва лессовых частиц, для частиц с удвоенным средним радиусом 100—160 мкм будет следующая [c.166]

С увеличением коэффициента сферичности от 0,4 до 0,9 сила адгезии уменьшается за счет уменьшения площади фактического контакта частиц правильной формы. У частиц неправильной формы наблюдается больший разброс величин сил адгезии, чем у шарообразных. Так, для частиц с удвоенным средним радиусом 180 мкм сила адгезии изменяется в интервале 2,8-10 — 1,4-10-2 [c.166]

Однако понятие о коэффициенте сферичности все же не в полной мере можно использовать для оценки особенностей адгезии частиц неправильной формы, так как не учитывается соотношение между высотой, длиной и шириной частицы. Более полно учитывает это соотношение ранее рассмотренное понятие 162] об эквивалентном размере частиц, который определяется при помощи формул (III, 14) —(III, 16). [c.166]

Коэффициент сопротивления Сх является функцией числа Рейнольдса, т. е. x = f(Re). Для сопоставления величин Сх сферических частиц и частиц неправильной формы вводят коэффициент сферичности (см. с. 166) х, учитывающий форму частиц. Для частиц различной формы диаметром от 1 до 100 мкм в воде для чисел Рейнольдса менее 0,2 коэффициент сферичности имеет следующие значения [c.340]

В некоторых работах для характеристики формы частиц рекомендуется использовать коэффициент сферичности, равный отношению поверхности шара 5, имеющего объем, одинаковый с объемом данной частицы, к поверхности последней 5 [c.183]

Степень отклонения формы частицы от правильного шара оценивают коэффициентом сферичности яС- представляющим отношение поверхности шара 5 к поверхности равновеликой по объему частицы [c.20]

Для тел неправильной фор-м ы (частицы минералов) четких зависимостей между коэффициентом сопротивления i ), числом Рейнольдса Re и коэффициентом сферичности Q) не установлено. Отличие по форме наблюдается ие только между частицами разных минералов, но и между частицами одних и тех же минералов. Поэтому под скоростью свободного падения в жидкости частиц заданной крупности (т. е. узкого класса) следует понимать среднюю скорость (наиболее вероятную). Скорости отдельных частиц этого класса могут существенно (иногда в несколько раз) отличаться от средней. [c.152]

Скорость свободного падения частиц неправильной формы можно приближенно рассчитать по формулам (111.21)—(III.23) [36]. Основная трудность при их применении состоит в правильном определении коэффициент сферичности. Значения ш для некоторых минералов приведены в табл. III.4. [c.152]

Хотя этот закон выведен применительно к сферическим частицам, его можно использовать и для оценки поведения частиц других форм. В этом случае используют так называемый коэффициент формы, или эквивалентный диаметр частиц, равный диаметру шарообразной частицы, падающей с такой же скоростью, как и реальная частица. Небольшие отклонения от сферичности практически не вносят погрешности при использовании закона Стокса. При большой разнице поперечных размеров частиц (пластинчатая или игольчатая формы) [c.67]

Влияние формы частиц на адгезию можно учесть коэффициентом сферичности % (или седиментационным радиусом частиц), определяемым по изменению скорости осаждения частиц данной формы в неподвижной среде по сравнению с шарообразными частицами. Текенов определил величины х для лессовых частиц в зависимости от их формы шарообразная—х=1,0 изометрическая —%=0,9 округленная — и=0,78 грунтовая — х=0,67 продолговатая призмообразная — х=0,59 плоская в виде листочков и чешуек — х = 0,42. [c.89]

На рис. III, 15 приведена зависимость сил адгезии, измеренных методом непосредственного отрыва лессовых частиц, от коэффициента сферичности. С увеличением коэффициента сферичности с 0,4 до 0,9 сила адгезии уменьшается за счет уменьшения площади факти- ческого контакта частиц пра- й вильной формы. У частиц неправильной формы наблюдает-ся больший разброс величин сил адгезии, чем у шарообраз- Рис. Ill, 15. Зависимость сил адгезии ных. Так, для частиц с удвоен- частиц с удвоенным средним радиу-ным средним радиусом 180 мк 1,но7т1 ° коэффициента, [c.89]

В первой главе изложена теория обратных задач светорассея ния полидисперсными системами частиц. Как известно, атмосфер ные аэрозоли играют существенную роль в физических и химиче ских процессах, происходящих в атмосфере, а также в значительной степени обусловливают пространственно-временную изменчивость ее оптических характеристик. Помимо этого, явление аэрозольного светорассеяния широко используется в дифференциальных методиках зондирования газовых компонент атмосферы на основе эффектов молекулярного поглощения. Здесь аэрозоли играют роль диффузно-распределенного трассера. Решение обратных задач молекулярного рассеяния не вызывает особых затруднений, чего уже нельзя сказать о рассеянии на аэрозолях. Сложный характер взаимодействия оптического излучения с аэрозольными системами делает задачу интерпретации соответствующих оптических данных весьма затруднительной. Обратные задачи оптики дисперсных рассеивающих сред следует рассматривать как особый класс обратных задач оптики атмосферы. Соответствующую теорию вычислительных методов удобно строить на основе так называемых оптических операторов теории светорассеяния полидисперсными системами частиц. Оптические операторы осуществляют взаимные преобразования одних оптических характеристик светорассеяния локальными объемами дисперсных сред в другие. Так, с помощью соответствующего оператора, зная спектральный ход аэрозольного коэффициента ослабления, можно-прогнозировать спектральный ход коэффициента рассеяния, либО обратного рассеяния и т. п. Для построения указанного оператора требуется знание показателя преломления аэрозольного вещества и морфологии частиц. Ниже в основном будет использоваться предположение о сферичности частиц рассеивающей среды. Операторный подход весьма просто распространяется на молекулярное рассеяние, что позволяет в рамках единого методологического подхода построить теорию оптического зондирования рассеивающей компоненты атмосферы. [c.8]

Подобного рода значение NUm зачастую необоснованно распространяли на частицы с коэффициентом не-сферичности /5 1. В Л. 98, 99] на основе полуэмпириче-ского подхода было впервые показано, что Nut.mhh= = ф(/)<2. Теоретический вывод получим для цилиндрической и пластинчатой частиц при тех же допущениях, [c.154]

Методы численного решения систем типа (3.39) будут подробно нами рассматриваться в п. 4.2, а сейчас лишь напомним, что в основе этой системы лежат предположения о сферичности рассеивающих частиц и априорное задание показателя преломления аэрозольного вещества т = т —т"1 в пределах зондируемого слоя [ЯьЯг]. В силу этого изложенная выше теория многочастотного касательного зондирования приводит к вычислительным схемам обращения оптических данных, применимых при тех же исходных допущениях, что и в методе многочастотного лазерного зондирования. Это обусловлено единством методологического подхода к теории оптического зондирования рассеивающей компоненты атмосферы. Вместе с тем необходимо обратить внимание на то обстоятельство, что требования к выполнению указанных выше допущений существенно различны для указанных двух методов. Действительно, уравнения теории касательного зондирования относительно локальных оптических характеристик светорассеяния являются интегральными, причем первого рода, и поэтому вариации бРех (то же самое бт и б/)ц), обусловленные ошибками Ат в задании подходящих значений т, слабо сказываются на значении интегралов (3.24). В силу этого схемы обращения в методе касательного зондирования более устойчивы к неопределенностям при априорном задании соответствующих оптических операторов в (3.39). В локационных задачах оптические сигналы Р %1,г) прямо пропорциональны значениям аэрозольных коэффициентов обратного рассеяния (Зя(Я/, г), и поэтому вариации бРяг связанные с Дт, непосредственно сказываются на точности интерпретации оптических данных. [c.166]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...