Порядок дифракционного максимума

Порядок дифракционного максимума [c.22]

В 1912 году М. Лауэ открыл явление дифракции рентгеновских лучей. Появилась возможность экспериментально наблюдать расположение атомов в твердом теле и структуру кристаллов. Было доказано, что рентгеновские лучи представляют собой такие же колебания, как обычный свет, но с гораздо более короткой длиной волны. Длина волны рентгеновских лучей имеет тот же порядок, что и межатомные расстояния в кристаллах, и правильное расположение атомов,-В периодической решетке обусловливает появление дифракционных максимумов под определенными, резко выраженными углами. [c.12]

Итак, дифракционный максимум Лауэ, соответствующий изменению волнового вектора на вектор К обратной решетки, соответствует брэгговскому отражению от семейства атомных плоскостей прямой решетки, перпендикулярного вектору К. Порядок п брэгговского отражения равен длине вектора К, деленной на длину наименьшего вектора обратной решетки, параллельного вектору К. [c.109]

Световой пучок, соответствующий каждому максимуму, проходя через вторую решетку, распадается на новую совокупность световых пучков, дающих максимумы вдоль вертикальной линии. Полная картина спектра подобна изображенной на рис. 10.1. Цифры 0,0 0,1 1,1 1,2 и т. д. около пятнышек показывают порядок спектра в первой и второй решетках интенсивность их убывает по закону распределения интенсивности в дифракционных спектрах решетки. Нетрудно дать элементарную теорию дифракции на такой решетке. [c.225]

Дифракция белого света на решетке. Каждая из волн различной длины дает свою дифракционную картину. Из условия /sin (р =nik видно что угол ф для фиксированного т увеличивается с увеличением X. В нулевом порядке интерференций т=0 центральный максимум ф=0 совпадает для всех вола Поэто в центре образуется белая полоса Затем идет первый порядок интерференции (т = ). Линии интерференции первого порядка не перекрываются линиями интерференции второго порядка Перекрытие различных порядков наступает при тХ = т Х, где X, X — длины волн т, т — порядки их интерференции. Для видимого спектра 10,76 10 =2 0,38 10" , (33.41) [c.226]

При разработке приборов угол наклона рабочих граней отражательной дифракционной решетки i и угол падения лучей ф необходимо рассчитывать исходя из того, чтобы максимум энергии концентрировался в интересующие нас область спектра и порядок. Для этого должны быть выполнены следующие условия [c.365]

Это обстоятельство легко объясняется при помощи следующих рассуждений. Дифракция на бесконечной синусоидальной дифракционной решетке дает бесконечно узкий дифрагированный пучок в направлениях, удовлетворяющих условию Брэгга. В случае конечных размеров решетки L угловой размер дифрагированного пучка имеет порядок XjL. Это приводит к тому, что при наличии некоторого набора дифракционных решеток рассеяние на данный угол обусловлено не только той решеткой, которая в точности удовлетворяет условию Брэгга, но и близкими по размерам и ориентации решетками, основные максимумы которых не совпадают с избранным направлением, но дифракция от которых захватывает данное направление за счет расплывания дифрагированных пучков. [c.155]

Лучи, исходящие из одних и тех же участков объекта в различных направлениях, далее сходятся в одной точке на плоскости изображения. Они образуют там вторичное действительное изображение, которое в результате интерференции, обусловленной когерентностью исходящих от источника лучей, возникает из первичного изображения. Чем больше лучей принимает участие в образовании точки изображения, т. е. чем выше порядок дифрагирования лучей, попадающих в объектив, тем достовернее изображение объекта. Правда, в электронном микроскопе эти требования не выполняются. Здесь в формировании изображения участвует только дифракционный максимум нулевого порядка (центральный 124 [c.124]

Дифракция рентгеновских лучей в жидкостях отличается от их дифракции в кристаллах. На рентгенограмме жидкости, полученной фотографическим методом, при длительных экспозициях вместо резких интерференционных линий, характеризующих структуру кристаллической решетки, обнаруживаются широкие дифракционные полосы с размытыми краями. При фотомет-рировании рентгенограмм получаются кривые интенсивности с несколькими максимумами. Расчетным путем по кривым интенсивности определяют ближний порядок атомов в жидкости. В качестве примера на рис. 1 приведена кривая интенсивности ртути (В. И. Данилов, [c.12]

Анализ полученных в расчетах дифракционных картин указывает на то, что распространение коллимированного гауссова пучка на вертикальной трассе сопровождается теми же эффектами, что и на горизонтальной, и не имеет существенных отличий. Что касается фокусированного пучка, то в его поведении наблюдается существенное отличие. Если на горизонтальной трассе мощность вторичного максимума фокального пятна, который расположен вблизи начала координат, составляет 3—5 % от полной мощности пучка, то на вертикальной трассе происходит перераспределение энергии излучения из главного максимума во вторичный по мере увеличения начальной мощности пучка. Результаты расчетов показывают, что переход от горизонтальных трасс к вертикальным сопровождается увеличением более чем на порядок максимальной, передаваемой через атмосферу интенсивности как в колимирован-ных, так и в сфокусированных пучках во столько же раз увеличивается оптимальная мощность лазерного передатчика. [c.81]

Дифракционная решетка в вашем оптическом наборе ) имеет такую же конструкцию. В ней проведено 13 400 царапин на дюйм, что отвечает d=190-10 см, т. е. 1,9 мкм. Сколько главных максимумов вы обнаружите для зеленого света с Я=5500 A (т. е. 0,55 мкм) В соответствии с уравнением (81) главные максимумы возникают при значениях sin 0, равных О, Я/d и т. д. Конечно, sin 0 не может быть больше единицы. Для нашей решетки имеем d 3,5 Я, где Я = 0,55 мкм. Поэтому, если sin 0 = mkld, то значения т могут быть яг = О, rt 1, 2, 3, но не 4. Теперь посмотрите на зеленую лампу с помощью вашей решетки. Прямо впереди будет центральный максимум (0 = 0), для которого все цвета перемешаны. Цветные полосы по бокам представляют собой цветное изображение лампы при углах, определяемых из равенств dsin 0=Я (первый порядок), =2Я (второй порядок) и т. д. Видны ли вам все три порядка (Если вы видите четыре порядка, то что-то не в поряд- [c.444]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...