Время релаксации объемной вязкости

Ху—время релаксации объемной вязкости [c.14]

Если имеют место релаксационные процессы, то необходимы феноменологические уравнения (38) и (39) и закон сохранения массы в виде (2). Необходимо также уравнение состояния, которое представляет сродство А как функцию независимых переменных, среди которых вновь появляется . С помощью полной системы уравнений можно развить теорию дисперсии и адсорбции звука, вызванных релаксационными процессами, теплопроводностью и вязким потоком. Важный результат, который затем может быть получен , заключается в том, что для звуко вых частот V, для которых vt < 1, где т — время релаксации (41), релаксационное явление формально может быть описано как эффективная объемная вязкость. [c.13]

Здесь iTi)w — время релаксации в чистой воде, tj — отношение вязкости смеси к вязкости обычной воды, а — объемная концентрация [c.305]

Еще раз подчеркнем, что измерение самого значения объемной вязкости 1] и ее зависимости от частоты и различных физических условий возможно только акустическим методом. Встречаются также случаи, когда акустические методы исследования процессов релаксации могут способствовать обнаружению самого релаксационного механизма, дают возможность проводить измерения характерных времен и внутренних параметров. Так, например, наблюдается сильное увеличение поглощения звука из-за флуктуаций концентрации вблизи критической точки расслаивания в ряде растворов. В некоторых растворах с критической точкой сосуществования при концентрации С С рит и при Т Т крит как известно, средний квадрат флуктуаций концентрации сильно увеличивается. Измерения в определенной области частот коэффициента поглощения звука а показывают, что а при этом также сильно увеличивается, что дает возможность определить время релаксации. Оптические методы в этом случае хотя и позволяют обнаруживать само явление рассеяния, но не дают определения величины флуктуаций концентрации, тогда как акустические методы это позволяют сделать [40, 41], правда, с небольшой точностью. [c.61]

Сделаем одно замечание относительно сдвиговой вязкости и объемной вязкости. Микроскопическая картина сдвиговой вязкости, как мы говорили, нелокальна слой среды, движущейся с большей скоростью, захватывает соседний слой, движущийся с меньшей скоростью, ускоряя его и в свою очередь замедляясь. Для газов молекулярная картина этого процесса заключается в диффузии молекул из одного слоя в другой и обратно, сопровождающейся обменом количеством движения, что и приводит к выравниванию средних скоростей слоев. Для объемной вязкости обменного механизма нет, так как при всестороннем сжатии все участки среды находятся в одинаковых условиях. Поэтому в основе явления объемной вязкости должен лежать локальный механизм обычно это какой-либо релаксационный механизм. Термин релаксация применяют в случаях, когда давление, создаваемое внезапным изменением сжатия, постепенно убывает, стремясь к некоторому равновесному значению, отвечающему данному сжатию. Если время релаксации , характеризующее такое запоздание, не очень мало по сравнению с периодом звуковой волны, то в гармонической волне давление будет отставать по фазе от сжатия. Это приводит к некоторой частотно-зависящей добавке к давлению, которое имело бы место при таком же статическом сжатии. При низких частотах добавка равносильна появлению объемной вязкости. Для более высоких частот добавка приводит, помимо добавочного поглощения, к изменению скорости звука (дисперсия скорости). [c.393]

Постоянная X k/r mf выражается через вязкость жидкости ц и гидравлическую проницаемость к, которая связана со средним линейным размером пор й. Коэффициент Р обратно пропорционален модулю объемного сжатия каркаса + 2 Д,73. В рамках теории консолидации характерное время механической релаксации после установления постоянной нагрузки есть сР-1. [c.16]

Данные по р — р — Т диаграммам и скорости ультразвука дают возможность рассчитать Ср, с , 7=Ср/с , i v dv dp) , ilv dvldT)-p. Зная эти параметры и данные по вязкости, скорости и поглощению ультразвуковых волн можно рассчитать объемную вязкость, времена релаксации и энергии активации сдвиговой и объемной вязкостей. [c.27]

Здесь г - время, х - пространственная координата, tJ - время тепловой релаксации, р - давление, р - плотность, / - радиус пузырька, у - показатель адиабаты газа, ц и - коэффициенты вязкости жидкости и температуропроводности газа, со, и ю, -приведенные изотермическая и адиабатическая резонансные частоты Миннаерта, Ро - объемное газосодержание, в силу малости которого Р) = ро, Nu - число Нуссельта, задающее интенсивность межфазного теплообмена и определяющееся, как будет показано ниже, в процессе решения задач. Индексы О и 1.2 отнесены соответственно к состоянию покоя (полного термодинамического равновесия) и параметрам жидкой и газовой фаз, а е и/ - к предельным режимам изотермического и адиабатического поведения газа в пузырьках. Скорость звука До в зависимости от режима совпадает либо с изотермической а , либо с адиабатической скоростью звука в смеси. Поправочный коэффициент фу характеризует неодиночность пузырька в жидкости [2]. [c.111]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...