Формула Леннард-Джонса

Ланде фактор 124 Леннарда-Джонса потенциал 79, 82 Лоренц—Лоренца формула 133 [c.444]

Ланде фактор 33 Ланжевена формула 320 Леннард-Джонса потенциал ЗТ [c.362]

Фиг. 6.1.1. Потенциал Леннарда-Джонса (6—12), формула (6.1.9), в приведенном виде V — У/е, = г/а.

Приближенные значения параметров потенциала Леннарда—Джонса аппроксимируются [177, 246] формулами [c.632]

Определяя константу N в формуле (13) по тем же опытным данным, мы убедились, что, как и следовало ожидать, соотношение (13) дает значительно худшие результаты при экстраполяции, чем формулы (5) и (22). Рис. 1—3 иллюстрируют это положение. Недостаток соотношения (13) заключается в том, что оно дает слишком крутое изменение вязкости при изменении температуры, что является следствием выбора постоянного показателя степени в члене отталкивания потенциала (7). Как видно из рис. 1—3, указанный недостаток не сни.мается видоизменением методики расчета [9 и 10] при помощи потенциала (12—6) Леннарда-Джонса. [c.240]

Все приведенные формулы хорошо согласуются с экспериментальными данными,- если при вычислении использован потенциал Леннарда—Джонса. [c.398]

Ландау — Плачека формула, см. Рассеяние света Леннарда-Джонса потенциал, см. Модель жидкости [c.395]

По методу Стефана определены коэффициенты диффузии паров цезия и калия в гелии и аргоне при температурах 630—830° К и атмосферном давления. Погрешность опытных данных не превосходит 15%. Выполнены теоретические расчеты коэффициентов диффузии для указанных смесей и для смесей паров натрия с гелием и аргоном. Из условия совпадения теоретических и опытных данных подобраны параметры потенциальной функции Леннарда— Джонса, входящие в теоретическую формулу для коэффициента диффузии. Предлагается также удобная для расчетов степенная формула. [c.204]

Формулы (4.22) и (4.23) свидетельствуют о существенной зависимости и Ф от 1/(7 , 0). Эту зависимость иллюстрируют рис. 4.4 и 4.5, на которых даны результаты вычислений Р и Ф для потенциала Леннарда—Джонса 1/(/ ) =8 [ (а/7 ) —(а/7 ) ]. Схема вычисления классического потенциала ММВ разработана в [15, [c.96]

Фиг. 20.1. Потенциал 6—12 Леннарда-Джонса [формула (20.2)].

В качестве иллюстрации рассмотрим молекулу НС1 на поверхности германия. Диэлектрическая проницаемость Ge равна 16. Дипольный момент НС1 равняется 1,065-10 ед. СГСЭ, а длина связи равна 1,275 А, что при простой модели зарядового распределения дает -1-0,174 е вблизи центра атома водорода и такой же величины отрицательный заряд вблизи центра атома хлора. Оценить отдельно эффективные радиусы водорода и хлора в НС1 из величины потенциала Леннард-Джонса трудно, поэтому мы используем формулу (4.7). В случае твердого тела мы получаем рс(Н) = 1,0 А, рс(С1) = 1,65 А и p (Ge) = 1,9 А. При этом получаются следующие расстояния между эффективными зарядами молекулы НС1 и их зеркальными изображениями (i) И —Hi = 5,8 А, С1—С1г=7,1 А, Н — С1, = С1 — = 6,54 A. Энергия взаимодействия молекулы с ее изображением равна [c.171]

Рис. 2.45. Потенциальные функции и корреляционные функции для типичной жидкости ф 1Т — функция Леннард-Джонса (2.47) / — функция Майера (2.43) к — полная корреляционная функция (2.41) с — прямая корреляционная функция [см. формулу (2.42)] кТ — потенциал средних сил

Для установившегося равновесного режима течения эта полуэмпирическая формула с точностью до 10% согласуется с результатами, полученными на основе использования потенциала Леннарда-Джонса для поля межмолекулярных сил (см. [5], рис. 21). [c.346]

В формулу Перкуса — Йевика для системы твердых шаров (2.46) температура явно не входит функция распределения молекул зависит, таким образом, только от плотности жидкости. Так получается потому, что в данном случае потенциальная энергия межатомного взаимодействия не содержит параметра размерности энергии. Ничто не мешает нам, однако, решать уравнение Перкуса — Йевика с другими более близкими к реальности формами энергии взаимодействия. Можно воспользоваться, например, формулой Леннард-Джонса (рис. 2.45) [c.112]

Было проведено также сравнение полученных экспериментальных данных с рассчитанными в настоящей работе коэффициентами теплопроводности для гелия и аргона. Расчеты производились по обычным формулам кинетической теории с использованием потенциалов взаимодействия типа Леннарда-Джонса (6—12), экспоненты отталкивания (ф=Л<г Р) и модифицированного потенциала Букингема (ехр-6). Параметры потенциалов подбирались по имеющимся до 1200° К экспериментальным значениям вязкости для гелия из работ Траутца с сотрудниками и работы Стефанова и Тим-рота и для аргона из работ Бониллы и Василеско. Расчетные значения удовлетворительно согласуются между собой, расхождения составляют не более 3%. В тех же пределах расчетные значения согласуются с экспериментом это дало возможность получить расчетным путем надежные значения К аргона и гелия до температуры [c.215]

Сюзерленда и полуэмпирической формуле Гиршфельдера с использованием потенциала Леннарда-Джонса (6—12), показывает, что в диапазоне температур 2000—4000° К расчетные данные занижены на 50 16%. [c.218]

При достаточно высоких температурах имеются существенные расхождения между результатами расчетов при различных видах межмолекулярного потенциала. Например, потенциалы Леннарда — Джонса, Букингема, точечного центра отталкивания при температуре ЗООО" К дают для значений коэ( )фпциентов ди )фу.чии расхождения до 20 — 25% 228]. Для некоторых газовых смесей имеются значительные расхождения между экспериментальными значениями и рассчитанными по формуле Лндрусова [205]. [c.605]

Относительные интегралы столкновений в случае потенциала Леннарда Джонса приведены в таблице в работе [6], однако при численных расчетах удобнее использовать аппроксимациопные формулы Анфимова [311, имеющие впд (для тех интегралов столкновений, которые будут использованы в дапной работе) [c.26]

Лавуазье А. 44, 61, 112 Ландау Л. Д. 192, 194-196 Лапласа формула 150 Ле Шателье А. 114, 240 Лежандра преобразование 138, 193 Лейденский вариант вириального уравнения состояния 162 Леннарда—Джонса потенциал 35 Летучесть 167 [c.453]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...