Область наблюдения боковой волн волны

Прежде чем перейти к дальнейшим выкладкам, по необходимости довольно длинным, поясним их физический смысл. Как и в неподвижной среде, поле р2 состоит из зеркально-отраженной составляюшей, к которой в определенных областях пространства добавляется боковая волна. Наглядная интерпретация последней на основе понятия о дифракционных лучах дана в п, 14.2.) Вдали от границы области наблюдения боковой волны р2 можно найти, применяя для вычисления интегралов (12.71) и [c.273]

Вблизи границы области наблюдения боковой волны, где поле р2 разделяется на зеркально-отраженную составляющую и боковую волну, стационарные точки и сближаются. Одновременно становится необ-18. Л.М. Бреховских 273 [c.273]

Область наблюдения боковой волны Принцип взаимности 188, 257. 333 [c.411]

Re5 + Im 5, т.е. область наблюдения определяется только относительным показателем преломления. В отсутствие поглощения 7 = 5, что соответствует изменению L от О до < в формуле (14.3) для боковой волны. [c.308]

ПОЛЯ боковых волн, образовавшихся при одно-, двукратном и последующих отражениях луча от границы г = - Я, во всей области их наблюдения. Формула (14.17) дает результат интерференции этих парциальных боковых волн при г > Н. Для спучаев, когда в переходном слое между однородными полупространствами волновое число меняется с глубиной линейно, квадратично или по закону Аг (2) = Агг + (2+21)" +С(2+2,)", анализ боковой волны дан в [406,419]. [c.315]

Форма рельефа не изменяется в течение одного или нескольких периодов, если не считать колебаний малой амплитуды с частотой вибраций. Однако в течение времени, большого по сравнению с 1/0, происходит перемещение холмов вдоль оси вибраций из центра к боковым сторонам полости. Наблюдения в стробоскопическом освещении показывают, что, как правило, один или несколько холмов в центре полости остаются неподвижными. Периодически от них отрываются и начинают движение в ту или другую сторону холмы меньшего размера. При движении эти холмы могут делиться, в результате чего длина волны рельефа понижается. Таким образом, чем ближе к стенке, тем короче длина волны рельефа и тем выше фазовая скорость движения холмов. Наиболее сильно этот эффект проявляется в интервале 0.3 < < 1. В случае XV < 0.3 высота и длина волны рельефа малы по сравнению с размером полости, и он остается практически неподвижным, за исключением небольших областей, граничащих с боковыми стенками полости. В случае интенсивных вибраций ( У 1.5), когда лишь один или два холма занимают всю полость (фиг. 2, ж), движение рельефа также отсутствует, наблюдаются лишь слабые осцилляции его формы с частотой, на несколько порядков меньшей частоты вибраций. Эти колебания исчезают при XV > 2, когда в полости умещается лишь один холм, или его часть (фиг. 2, з). [c.124]

Область наблюдения боковой волны [88]. Характерной особен ностью боковой волиы является то, что она существует лищь в части прост ранства, которая, как правило, ие полностью совпадает с областью прост ранства, куда попадает компонента лоля, отраженная но геомстро-акусти ческим законам. Совокупность точек, куда приходит боковая волиа, бу дем называть ее областью наблюдения. Здесь, в п. 14.3 исследуется облает наблюдения боковой волны, создаваемой точечным источником в неподвижной слоистой среде общего вида при учете поглощения звука. [c.306]

Сначала рассмотрим случай плоской границы однородных полупространств. Отраженное поле имеет интегральное представление (12.14), для анализа которого можно применить метод перевала (см. пп. 12.2 и 14.1). При этом задача об области наблюдения боковой волны сводится к вопросу о том, при каких условиях связанный с неоднозначностью подынтегральной функции разрез, исходяидай из точки д п, при деформации исходного пути интегрирования к перевальному контуру пересекается нечетное число раз. [c.307]

Граница области наблюдения боковой волны с учетом диссипации знер-гии только в нижней среде, т.е. при а = 1, определялась в [260, гл. 5, 3]. Для зтого было использовано уравнение, совпадающее с (14.13а). Результат Фелсена и Маркувица в наших обозначениях имеет вид 7 = Re 5 - [c.308]

В произвольной слоистой среде высокочастотное поле точечного источника также может быть представлено интегралом (12.14) или суммой интегралов того же вида, но, конечно, с другими функциями Р д) и /(<7) (см. п. 16.2). Обозначим точку ветвления подьштегральной функции через <7 ,. Четность числа пересечений разреза при деформации контура интегрирования меняется, когда точка <7 = <7 попадает на путь скорейшего спуска. Следовательно, при <7 <7й соотношения (14.13) являются уравнением границы области наблюдения боковой волны для слоистой среды весьма общего вида. Если подьштегральное вьфажеиие имеет полюс в точке <7 = <7р, затрагиваемый при деформации контура интегрирования, то при <7=<7р соотношения (14.13) служат уравнением границы области наблюдения соответствующей полюсу дифракционной компоненты звукового поля (например, поверхностной или вытекающей волны при отражении от слоистого полупространства). [c.310]

Здесь и Ниже, сопоставляя поля боковых волн и недифракционной компоненты лоля, мы имеем в виду точку, достаточно удаленные от границ области наблюдения боковой волны, где последняя уже сформировалась и для ее лоля справедливо выра- [c.320]

Вновь предположим, чго рассеивающая площадка 2 ограничена, но ее размеры велики по сравнению с радиусом корреляции неровностей. Будем рассматривать поле в точках Л, которые не близки к границе области наблюдения боковых волн, возбуждаемых всеми источниками в пределах П (рис. 14.9). Можно считать, что на площадке П находится больщое число некогерентных рассеивателей с характерным размером / каждый. Будем предполагать, чго [c.328]

Рис. 14.9. Геометрия задачи о флуктуациях поля боковой волны 8 - источник. Р -точка наблюдения, а - рассеиваюшэя поверхность. Заштрихована окрестность границы области наблюдения боковой волны, возбужденной источником в точке Г на краю площадки П. Ширина окрестиости границы области наблюдения I fN тах(Л" ,(2/Л) ) 4 - одан из лучей падающей волны, Л ВР - боковой луч

Это неравенство содержит большой параметр l Ail в дробной степени и, следовательно, является очень жестким. Если поглощение в верхней среде больше, чем в нижней (1тЛ > 1тЛ,), то в своей области наблюдения доминирующий вклад в Pf может вносить боковая волная (см. 14). Ясно также, что именно поправки определяют отраженное поле, если бо близко к углу б = ar tg [(/я - - 1) при котором согласно (2.33) коэф- [c.253]

Пусть Re an < Re а, hnn> 0. Тогда точка q лежит слева от прямой Rea = Re а. Контур 73, охватывающий часть разреза, уходит на бесконечность в области V. Поэтому число пересечений разреза и пути быстрейшего спуска 7i будет нечетным, а боковая волна будет наблюдаться, если точка q n находится в области I или П1. (Взаимное расположение приемника и источника учитывается через величину = sin бо. определяющую форму кривых 7i и Г1). Однако точка <7 = я не может принадлежать области П1, поскольку прямая Re = Re а расположена в IV, П и V частях <7-плоскости, и область III целиком лежит справа от зтой прямой. Пусть. <7 = sin б. Заметим, что кривая Re б = бо, проходящая через точку <7 = <7, пересечения 71 и П, заключена в IV и V частях <7-плоскости. Эго следует из неравенства Im/(<7) = Ima os(6 - бо) = h(Im б) -Rea > 1т/(<7 ). Области I и II лежат по разные стороны кривой Re б = бо. Следовательно, критерий наблюдения боковой волны можно сформулировать следующим образом [c.308]

Местоположение границ областей наблюдения прямой и обратной боковой волн можно легко получить из наглядных физических соображений. Как мы видели в п. 14.3, на границе области наблюдения пересекаются фронты боковой волны и зеркально отраженной компоненты поля. Приравнивая фазы ЛЛ1С05(во 5) и Л/ 1С05(во - в]), для границы области наблюдения прямой боковой волны находим во = О1 + 5)/2, для обратной волны - во = (в1 - 8)12. Тот же результат был получен выше при асимптотическом анализе интегрального представления поля. Теперь мы видим, что он справедлив для любых остронаправленных пучков. Отметим, что во всей области наблюдения обратной боковой волны ее фаза больше, чем фаза р . Для прямой волны это справедливо при 01 <8 при в, > 5 фаза (и, следовательно, время распространения) боковой волны меньше, чем у р, фазы р/ и р равны во всех точках, когда в( = о, т.е. пучок падает под критическим углом полного отражения. [c.320]

Как правило, амплитуда боковых волн (14.33) мала по сравнению с р . Важным исключением является случай падения пучка под углом, близким к критическому углу полного отражения ). Пусть в1 - 5 5, Тогда вблизи оси отраженного пучка (во в,) превалирует зеркально отраженная компонента поля. Однако величина р, экспоненциально спадает по мере удаления от оси, и на расстояниях с1 + kw вl - 8 от нее в глубине области наблюдения прямой боковой волны последняя становится доминирующей компонентой звукового поля. (Например, если kwm %т28 = 25 и в1 = 5, то из (14.33) и (14.37) следует, что р, > > р5 при > 3,Зи /со55.) При больших положительных L боковая волна, в согласии с экспериментом [318], обеспечивает медленное, пропорциональное спадание интенсивности поля. [c.320]

Описанные выше закономерности поведения боковых волн на больших расстояниях от источника являются универсальными в том смысле, что они не зависят ог конкретного вида спектра Ф(< ). Покажем зто, не предполагая больще, что источник является остронаправлениым волновым лучком. Пусть в области Л - Ло I < н, Zo > v находится распределенный источник звука с плотностью F R). Здесь R = (г. z), г= (x,><),/ o = ( o.Zo), i o - ( о. о)- Рассмотрим поле в удаленной точке наблюдения R, для которой выполнены условия [c.321]

Боковая волва [при наличии переходного слоя между полупространствами была исследована детально Лангом и Шмойсом [187].Пусть переходный С.110Й занимает область —L < z < 0. Он разделяет верхнее полупространство Z > 0. в котором расположен источник и точка наблюдения и где скорость волн С(,. от нижнего полупространства, где скорость j > с . Скорость в самом слое предполагается изменяющейся монотонно. Боковая волна получается вследствие дифракции на границе z = —L критического луча, падающего на слой под углом = ar sin ( o/ i). Ее амплитуда существенно зависит от поведения производных от с по z при z = — L и во всех случаях уменьшается при увеличении толщины переходного слоя L. [c.183]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...