Закон Гука теплопроводности

Далее принимается, что внешние силы (массовые и поверхностные) отсутствуют. В предположении, что задача теплопроводности может рассматриваться независимо от задачи теории упругости (см. п. 3.5 гл. III), это не идет в ущерб общности, так как линейность задачи для тела, подчиняющегося закону Гука, допускает наложение напряженных состояний, вызываемых действием объемных сил, поверхностных сил и изменением температуры и определяемых по отдельности для каждого из перечисленных факторов. [c.146]

Подставив выражения (2.41) а уравнение теплопроводности неоднородных тел (1.40), а (2.42) в соотношения закона Гука и полученный результат в уравнения движения (1.28), после некоторых преобразований приходим к следующим уравнениям термоупругости с сингулярными коэффициентами для тел, армированных тонкими пластинками [c.61]

Некоторые аналогии. Между уравнениями состояния волокнистых сред, связывающих поперечные градиенты (термодинамические силы) и потоки различной физической природы, существуют, как показано выше на примере упругости и стационарной теплопроводности, аналогии. Для иллюстрации рассмотрим преобразования законов механики однородных сред на случай учета их структурной неоднородности. Закон упругости Гука преобразуется к виду [c.167]

С классической точки зрения волна, коттэрая удовлетворяет этому дисперсионному соотношению, может иметь любую амплитуду (в пределах выполнения закона Гука). В то же время для колебаний решетки, как и для квантов электромагнитного излучения, характерен корпускулярно-волновой дуализм. Корпускулярный аспект колебаний решетки приводит к понятию фонона, и прохождение волны смещения атомов в кристалле можно рассматривать как движение одного или многих фононов. При этом каждый фонон переносит энергию Ксй, где Ь = Ь/2я= 1,0546-эрг-с Н — постоянная Планка, и импульс Ьк. Теплопроводность, рассеяние электронов и некоторые другие процессы в твердых телах связаны с возникновением и исчезновением фононов, т. е. корпускулярный аспект таких процессов- так же важен, как и волновой. Проявление дискретной (корпускулярной) природы энергии возбуждения в других явлениях зависит от того, насколько велико количество термически возбужденных фононов. [c.36]

После графитизации твердость графита падает, уменьшается модуль упругости и пределы прочности при сжатии с И—18 до 3,5— 10 кГ]мм и при изгибе с 5—8 до 1,5—5 кГ1мм повышается теплопроводность с 75—80 до 90—160 ккал (м-ч-град). Материал АО-1500 при действии сжимающих и растягивающих нагрузок до 600 кГ/см подчиняется закону Гука, а графитированный материал АГ-1500 — не подчиняется. Коэффициент Пуассона последнего зависит от напряжения и равен 0,2 при напряжении до 400 кГ1см он резко увеличивается при повышении нагрузки [230]. Коэффициент трения и износ этих материалов при работе без смазки в паре с различными материалами при атмосферном давлении и комнатной температуре представлены в табл. 45. [c.57]

Постановка краевых задач теории упругости. Пусть упругое тело занимает трехмерную область V, а 5 представляет собой его поверхность. В каждой точке тела V должны выполняться основные уравнения теории упругости соотношение Коши, уравнение движения (уравнение равновесия для задач статики) и уравнение закона Гука ( в случае техмоупругости вместо закона Гука следует брать его обобщение, данное Дюамелем и Нейманом, и модифицированное уравнение теплопроводности (29.14)). Что же касается краевых условий,то основными являются три класса [c.112]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...