Мартине модели

Основные концепции континуальных теорий смесей основательно изучены в рамках современных теорий механики сплошных сред. В теориях смесей предполагается наличие двух или более сред в каждой точке пространства, поэтому общие законы сохранения для смесей сформулировать нетрудно, но практическое их применение к композиционным материалам сталкивается с определенными затруднениями, связанными с трудностями задания законов взаимодействия компонентов на основе информации об их взаимном расположении и физических характеристиках. Для слоистой среды теория смеси, в которой параметры взаимодействия компонентов были определены на основании решений некоторых простейших квазистатических задач, предложена в работе Бедфорда и Стерна [12]. Новизна теории Бедфорда и Стерна состоит в том, что допускаются различные движения компонентов смеси, причем связь между этими движениями определяется моделью взаимодействия компонентов в реальном композите. В работе Бедфорда и Стерна [13] развита общая термомеханическая теория, основанная на этой модели, а также выведена система уравнений, применимых к определенному классу армированных волокнами композитов (см. Мартин и др. [45]). [c.380]

Основная идея метода Дж. Мартино заключается в использовании приемов интерполяции и построения уравнения регрессии. На основе рассмотренных выше приемов составляется модель предшествующего процесса [c.51]

Хванг, Мартин [5.58] измеряли теплоемкость фреона-14 чистотой 99,7% в интервале 303—473 К при о) = 0,06—0,15 и оценили максимальную погрешность опытных данных в 1 %. Их результаты для с/ несколько выше рассчитанных в приближении к модели жесткий ротатор — гармонический осциллятор (см. рис. 50). [c.198]

Гензель и Мартин [950] с помощью формулы Максвелл-Гарнетта, записанной в ином виде, получили выражения для диэлектрической проницаемости = i + взвеси частиц ионных диэлектриков, гомополярных полупроводников, металлов и ионных полупроводников в среде с диэлектрической постоянной е . При зтом диэлектрическая проницаемость вещества частиц описывалась формулой (405) для ионных диэлектриков, моделью свободных электронов для металлов и гомополярных полупроводников, а также комбинацией этих двух приближений для ионных полупроводников. [c.301]

Разумеется, модель идеального бозе-газа нельзя непосредственно использовать для описания жидкого гелия, так как в нем взаимодействие между атомами отнюдь не мало. Разумно предположить, однако, что одночастичная матрица плотности бозе-жидкости с сильным взаимодействием имеет ту же форму (8.4.7), поскольку ее вывод был основан на весьма общих аргументах нарушении градиентной симметрии и принципе ослабления пространственных корреляций ). Это допущение, впервые выдвинутое Пенроузом и Опсагером [138], впоследствии было использовано в гидродинамике сверхтекучей жидкости Боголюбовым [5], Хоэнбергом и Мартином [85] и многими другими. Мы также предположим, что сверхтекучая бозе-жидкость характеризуется отличными от нуля средними ( 0(г)) и ( 0 (г)), которые описывают бозе-эйнштейновский конденсат. [c.191]

Как показали Грубер и Кунц [37], некий общий класс решёточных систем может быть отображен в класс полимерных систем определенного типа, которые были ими детально изучены. Галлавотти и др. [38] отметили, что это наблюдение полезно при изучении решёточных калибровочных теорий (их короткая статья, однако, очень схематична в отношении комбинаторных аспектов). То, как отображаются решёточные системы в полимерные системы, можно понять из чрезвычайно ясной статьи Галлавотти, Мартин-Лёфа и Миракль-Соля по низкотемпературным разложениям для модели Изинга [39]. Их подходу мы и будем здесь следовать. Наш метод использования комбинаторики во многом навеян работой Малышева [42] [c.37]

Особенности замкнутых вырожденных 2-форм на 4-многообрг1эиях изучались Ж.Мартине [16] и называются особенностями Мартине. Он доказал что, как правило (для типичных форм в типичных точках особых кривых) 2-форма приводима диффеоморфизмом к одной из двух нормальных форм (называемых эллиптической и гиперболической моделями Мартине). Для того, чтобы описать эти модели, выберем элемент объёма (невырожденную 3-форму) на 3-поверхности вырождения. Ограничение нашей замкнутой 2-формы на эту поверхность есть поток бездивергентного векторного поля (зависящего от выбора элемента объёма однако, его поле направлений, будучи характеристическим полем направлений, инвариантно определено). [c.18]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...