Балансное уравнение массы

Допустим, что особенности, вносимые в структуру кипящего граничного слоя вторжением в него холодных масс жидкости из ядра потока, определяются изменением паросодержания в этой области за счет процесса конденсации пара. Тогда определяющий критерий можно получить из балансного уравнения (10. 20), написанного для области, в которой протекает рассматриваемый процесс. Это уравнение дает следующие критерии подобия [c.120]

Масса выпавшего гидроксида магния определяется из балансного уравнения по ионам магния (см. строку 360). [c.49]

Реальные физические тела представляются в виде систем материальных точек, связанных некоторыми внутренними силами. Однако в физике сплошных сред поведение вещества рассматривается лишь в макроскопических явлениях, в которых наименьшая имеющая значение характерная длина много больше размера атома. В связи с этим фундаментальное предположение о непрерывности распределения массы и некоторых других величин является прекрасным приближением к действительности, подкрепляющим следующую математическую идеализацию в физике сплошных сред в рамках континуального математического описания считается, что балансные уравнения и определяющие аксиоматические соотношения применимы к любому сколь угодно малому объему тела. В соответствии с этим массовая плотность р объема Л К, ограниченного поверхностью Д5, определяется по формуле [c.78]

Уравнение (2.4.3) называется уравнением неразрывности или уравнением локального баланса массы. Как и в случае других балансных уравнений, рассматриваемых в этом параграфе, мы предполагаем, что все интересующие нас величины не имеют разрывов в своей области определения. Пусть ро — плотность массы в Жа при t = to , тогда с учетом уравнений (2.2.49) и [c.98]

Балансное уравнение для массы [c.341]

При выводе уравнения, определяющего скорость роста парового пузыря, обычно исходят из балансного соотношения, которым утверждается, что приращение массы пара в паровом пузыре за время dr равно массе испарившейся за это же время жидкости [c.172]

При описании процессов испарения-конденсации в камере реактора будем считать, что температура пара и его плотность однородны по всему объему камеры, а параметры пара изменяются скачком вблизи жидкой стенки. Каждый атом пара, попавший на стенку или на поверхность жидкой капли, считаем сконденсировавшимся. В этом приближении процессы поверхностного испарения и конденсации описываются кинетическим уравнением [17], представляющим собой балансные соотношения для массы и энергии пара. В условиях нашей задачи запишем законы сохранения массы и энергии, учитывая радиационный тепловой поток от горячего пара на стенку реактора [c.118]

Упрощенный метод расчета форсуночных камер [40] также относится к методам, использующим коэффициенты эффективности. Согласно этому методу сначала по критериальной зависимости вычисляют приведенный коэффициент энтальпийной эффективности камеры орошепия и по начальным параметрам сред определяют конечную энтальпию воздуха. Затем также по критериальной зависимости вычисляют коэффициент адиабатной эффективности камеры орошения и определяют конечную температуру воздуха по сухому термометру. Остальные параметры вычисляются по балансным уравнениям теплоты и массы. Упрощенный метод имеет преимущество перед методом Карписа в том, что использует для разных вариантов одни и те же формулы расчета камер орошения серийных центральных кондиционеров для всего диапазона параметров воздуха и воды в любых процессах кондиционирования воздуха. [c.44]

Балансные или полевые уравнения нерелятивистской электродинамики сплошных сред состоят из балансных уравнений для самих электромагнитных полей — уравнений Максвелла, с которыми мы имели дело в 3.2, и не зависящих от геометрии и структуры материала уравнений, выражающих фундаментальные аксиомы механики и термодинамики сплошных сред, а именно законы сохранения массы (для замкнутых однокомпонентных систем), импульса, момента импульса, энергии и второй закон термодинамики. Уравнения Максвелла здесь повторять не будем. В остальных уравнениях мы должны учесть электромагнитные слагаемые, выражения для которых были найдены в 3.3 и 3.4. Общая формулировка уравнений Максвел-, ла в 3.2, очевидно, показывает, что при рассмотрении движущейся внутри тела поверхности разрыва a(i) надо иметь дело с более общей и более полной формулировкой балансных уравнений в интегральной форме, чем с той, которая дана в 2.4. [c.194]

В прниципе вычисление балансных соотношений можно проводить и на основании исходных интегральных уравнений (3.42) —(3.44) гл. I, записапных для полной массы газа. Однако при этом следует использовать тот же вид аппроксимации функций, что и в самих разностных уравнениях. Другими словами, балансные соотношения должны являться следствиями конкретной рассматриваемой схемы. В противном случае эти ба-лансные соотношения окажутся нарупшнными даже для полностью консервативных схем. [c.132]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...