Потенциал Дебая — Хюккеля

В литературе по химической физике потенциал Юкавы известен под названием потенциала Дебая — Хюккеля. [c.278]

Потенциал Дебая — Хюккеля 278 [c.599]

Построенное решение не согласуется с граничным условием на бесконечности, поэтому для согласования полученного решения обратимся к задаче определения потенциала вдали от поры, то есть в области Дебая-Хюккеля. Условие сшивания двух решений позволит нам определить все неизвестные постоянные. [c.66]

Найденный выше потенциал имеет такой же вид, как и потенциал примеси в металле при экранировании Томаса — Ферми [см. (17.54)]. Покажите, что волновой вектор Томаса — Ферми [см. (17.50)] для газа свободных электронов определяется точно таким же выражением, как и К, если заменить V] средней тепловой скоростью, отвечающей статистике Больцмана, а концентрацию носителей принять равной 2п . (Откуда берется множитель 2 ) Величина К представляет собой длину экранирования в теории Дебая — Хюккеля. [c.231]

Следуя методу сращиваемых асимптотических разложений (Найфэ, 1984), введем новую переменную, масштабированную как = каг, и рассмотрим область > 1, в которой потенциал достаточно быстро убывает до нуля. Другими словами, мы предполагаем, что на масштабах, много больших дебаевского радиуса 1/к, электростатическая энергия связывания зарядов много меньше больцмановской энергии к Т, ответственной за их броуновское движение. В таком случае, раскладывая правую часть уравнения Пуассона-Больцмана и ограничиваясь лишь первым, отличным от нуля, слагаемым, приходим к уравнению Дебая-Хюккеля [c.67]

Это уравнение, иногда назьгааемое уравнением Пуассона — Больцмана, представляет собой центральный пункт теории Дебая — Хюккеля. С его помощью осуществляется программа самосогласованного определения эффективного потенциала и парной функции распределения. В нем же сосредоточена и слабость теории с фундаментальной точки зрения. Действительно, уравнение Пуассона справедливо в электростатике макроскопической непрерывной среды. Применение его к системе частиц фактически означает, что мы сглаживаем дискретное распределение частиц и заменяем их непрерывным распределением заряда. Такая процедура требует теоретического обоснования. Однако она позволяет успешно предсказывать результаты эксперимента, откуда следует, что подобные представления имеют глубокие основания. Мы можем качественно понять это, если представим себе, что внутри эффективного радиуса взаимодействия имеется очень большое число частиц. В таком случае (см. фиг. 6.5.4) на полевую частицу Q действует так много других частиц, что суммарный эффект может быть таким же, как и в случае непрерывного распределения заряда. Эти соображения будут уточнены ниже. [c.247]

Кулоновские поправки к термодинамическим функциям при слабой неидеальности можно вычислить, воспользовавшись методом Дебая — Хюккеля так, как это сделано в книге Л. Д. Ландау и Е. М. Лифшица [1 ] (см. также работу Б. Л. Тимана 111]). Вокруг каждого из ионов или электронов образуется неравномерно заряженное облако из соседних частиц, причем распределение плотности заряда в этом облаке определяется законом Больцмана в соответствии с электростатическим потенциалом, создаваемым совместным действием центрального заряда и облака. Решение уравнения Пуассона для распределения электростатического потенциала по радиусу г около центрального иона с зарядом в первом приближении приводит к формуле [c.186]

Расчет электрокинетических явлений. Элементарный расчет потенциала течения в одиночном канальце или в гаверсовом канале, как правило, использует линейную связь 5ф = t z a x )Ъp потенциала 5ф и перепада давления Ър в цилиндрическом канале. Постоянная ( -потенциал) характеризует свойства поверхности взаимодействия электролита с диэлектриком, е , а, Т] - диэлектрическая проницаемость, электропроводность и вязкость электролита соответственно [61]. Подобную формулу можно либо принимать как сильно упрощенное следствие уравнений (4.1) при равной нулю плотности тока [56, 79, 110], либо выводить подробно, рассматривая течение и перенос заряда в цилиндрической трубке с использованием линеаризованной теории Дебая - Хюккеля [43, 84, 85, 90]. Прямое опытное определение величины для гаверсовых каналов и тем более канальцев крайне затруднительно. Поэтому измеряли линейно связанную с скорость электрофореза частичек измельченной кости, хотя при этом не учитывалось, что в действительности поверхность, омываемая интерстициальной жидкостью, образована мембранами клеток. [c.21]

Дебай и Хюккель предположили, что для определения потенциала Ф (г) можно просто воспользоваться классическим электростатическим уравнением Пуассона У ф = —4яре, подставив вместо плотности заряда Ре (умноженное на е) пространственное распределение частиц в (6.5.9) [c.246]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...