Стекло Кривые дисперсии

Кривая дисперсии раствора цианина показана на рис. 21.3. Область аЬ приходится на полосу поглощения, где показатель преломления уменьшается, т. е. имеет аномальный ход. За пределами полосы поглощения ход зависимости показателя преломления от длины волны соответствует обычному нормальному ходу дисперсии, т. е. с уменьшением Я показатель преломления медленно увеличивается. У прозрачных веществ (например, стекло, кварц и др.) в видимой области нет полос поглощения, поэтому показатель преломления у них имеет нормальный ход. Однако по мере продвижения в ультрафиолетовую или инфракрасную область спектра, где есть полосы поглощения, показатель преломления начинает довольно быстро изменяться. Таким образом, полная дисперсионная картина для любого вещества состоит из областей аномальной дисперсии, соответствующих областям внутри полос или линий поглощения, и областей нормальной дисперсии, расположенных между полосами поглощения. [c.82]

Рис. 2.4.7. Кривая дисперсии и контур линии поглощения (а) спектры пропускания и отражения для кварцевого стекла (б), схема получения спектров (в)

Рис. 28.3 воспроизводит в форме кривой результаты наблюдения над дисперсией раствора цианина в области полосы поглощения от Л до В показатель преломления уменьшается, т. е. имеет аномальный ход. Общий ход показателя преломления на некотором расстоянии от полос поглощения соответствует обычному нормальному ходу дисперсии медленное увеличение показателя преломления по мере уменьшения длины волны. Такой же ход имеет показатель преломления для прозрачных тел (стекло или кварц, например) на всем протяжении видимого спектра. Однако по мере продвижения в ультрафиолетовую или инфракрасную части спектра показатель [c.542]

Из этой диаграммы мы видим, что стекла повидимому распадаются на две отличные друг от друга серии. Серия I, представленная на рисунке сплошной кривой, включает в себе большую часть образцов и имеет нулевую дисперсию при процентном содержании окиси свинца от 62 до 65%. Серия II, включающая стекла 2783, 0.2154, Н. F.6652 и E.D. F.4840, дает кривую во всех точках ниже первой, и нулевая дисперсия соответствует 51—52% окиси свинца. [c.202]

В далёких УФ- и ИК-областях, в к-рых диэлектрики характеризуются сильным поглощением (х > 1), козф. О. с. достигает значений Л > 0,9. В этих спектральных областях происходит резкое изменение дисперсии показателя преломления напр., для ионных кристаллов значения п изменяются от 0,1 до 10. Вследствие аномальной дисперсии (к-рая всегда есть в области сильного изменения х) появляются две характерные точки пересечения кривых дисперсий граничащих сред, для к-рых ЯJ — я,, а показатель поглощения для одной из этих точек X < 0,1, а для другой х > 1. В результате и в спектре отражения наблюдается минимум в области малого поглощения (х < 0,1) напр., для кварцевого стекла вблизи оси. полосы поглощения А, = 9 мкм величина Д — 0,00006 для х > 1 Л — 0,75. На рис. 1 (вверху) изображены дисперсионные кривые я(Х) для двух первых оптически прозрачных сред — воздуха ( (В = 1) и алмаза (nJg ) и для второй среды в окрестности её полосы поглощения к). Для воздуха и второй среды при равенстве Ящ— г (точки 1 в. 2) наблюдается минимум в спектре отражения (рис. 1, внизу), когда Хг < 0,1 на длине волны 1. Для алмаза и второй среды при равенстве Пу, (точки 3 в 4) минимум в [c.510]

Часто этот метод используется для решения обратной задачи, т. е. для измерения кривой дисперсии вещества пластинки при известной дисперсионной кривой жидкости. Он же используется для измерения показателей преломления пешлифовапных и неправильной формы стеклянных образцов, с которыми приходится иметь дело прп нронзводстве оптического стекла. Для эт010 кусок стекла произвольной формы помещается в кювету с эталонной жидкостью и наблюдается в проходящем монохроматическом свете от монохроматора. Если диснерсионные кривые жидкости и стекла пересекаются, т. е. если опи имеют одинаковые показатели преломления для одной из длин волн, то при этой длине волны образец станет невидимым. Это явление и используется для определения показателя преломления нешлифованных образцов. [c.477]

Рис. 16.13. Кривые дисперсии, использовапшиеся для расчета рис. 16.12 1 — средний слой 2 — нижний сдой з — стекло 4 — верхш1й слой

Поскольку энергия возбуждения экситона Е = /гсо (со — частота падающего света), то из уравнения (3.44) следует, что с уменьшением размера наночастиц линии оптического спектра должны смещаться в высокочастотную область. Такое смещение (до 0,1 эВ) полос поглощения в спектрах наночастиц u l (й( = 31, 10 и 2 нм), диспергированных в стекле, наблюдали в работе [399]. На рис. 116 в качестве примера показаны оптические спектры наночастиц dSe [414] при уменьшении их диаметра полоса поглощения сдвигается в область более высоких энергий, т. е. наблюдается голубое смещение. В первом приближении энергия максимума полосы поглощения обратно пропорциональна квадрату радиуса г- частиц dSe. Большая ширина полос поглощения (примерно 0,15 эВ, или 1200 см ) обусловлена дисперсией размера наночастиц — отклонение диаметра частиц от средней величины составляло 5 %. Выполненный в [414] анализ позволил найти истинную ( гомогенную ) ширину линий поглощения, точно соответствующую данному размеру частиц в результате показано, что уменьшение диаметра наночастиц приводит к увеличению ширины линий поглощения (рис. 3.17, кривая 7). [c.113]

Внутреннее трение литиевосиликатных стекол определено для составов, в которых содержание окиси лития меняется от 10 до 33 мол.% [18—20, 24]. Для этих стекол высота первого максимума увеличивается пропорционально количеству в них окиси лития. Однако если продолжить прямую, выражающую зависимость высоты максимума от концентрации окиси лития в стекле, до пересечения оси концентраций, она пройдет ее в точке, отвечающей 5—6 мол.%. Это показывает, что при таком содержании окиси лития в стекле первый максимум на кривой внутреннего трения не может быть обнаружен. При концентрациях окиси лития порядка 8—12% максимум размыт, т. е. имеется большая дисперсия энергии активации релаксирующих элементов. По мере повышения концентрации окиси лития в стекле (> 12%) макси- [c.120]

На рис. 5.6 приведены расчетные зависимости длительности флуктуаций интенсивности гауссовой формы в конце линейного этапа развития генерации от начальной ширины спектра для дисперсии показателя преломления, характерной для неодимового стекла гл/ й) 8 101 (кривая I), и для случая отсутствия дисперсии (кривая 2) [26] при длине активной среды 10 см. На этом же ри-< унке отмечены участки, характерные для кристаллов иттрий-алю-миниевого граната (г), фосфатного (ф) и силикатного (с) неодимового [c.207]

В отличие от стекла, заменителем которого он служит, П. может обтачиваться на станке, сверлиться, фрезероваться, обрабатываться ца-пильником, резаться и полироваться, причем П. получает высокий блеск. Возможно окрашивание П. и сообщение ему опалесценции в самом процессе изготовления. Наиболее замечательны оптические свойства П., а именно большая прозрачность в отношении световых и ультрафиолетовых лучей даже короткой волны, включительно до 270 Ш(л, при показателе преломления 1,54—1,9 и малой дисперсии. На фигуре кривая а— для плавленого кварца толщиною 4,7 мм Ь— для альдурита толщиною 3 мм с—тдля обыкнр-вё ого оконного. стекла толщиною 3 мм линия 7П— предел солнечных ультрафиолетовых лучей (290 mfi) линия п—предел пропускающей способности обыкновенного оконного стекла (310 mfx). Отсутствие поглощения ультрафиолетовых лучей ведет к пол ной светостойкости материала. [c.132]

Е]це одна важная погрешность оптических систем — хроматическая аберра-ция, природа которой непосредственно связана с зависимостью показателя преломления оптических материалов от длины волны, то есть с дисперсией веихест-ва. Вследствие дисперс1и1 фокусное расстояние зависит от длины волны, что приводит к невозможности получить точечный фокус для немонохроматического излучения. Прикладная оптика разработала ряд методов устране1И1я хроматической аберрации и создания ахроматических объективов, в которых используются стекла с различным ходом дисперсионной кривой. [c.76]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...