Эффективное сечение деления захвата

Приведём теперь формулы, определяющие эффективное сечение деления. Пусть возбуждение составного ядра создаётся в результате захвата нейтрона. Рассмотрим сначала тот случай, когда энергия нейтрона лежит вне тепловой области (о сечениях в тепловой области см. 36). [c.325]

Пусть 9 обозначает вероятность поглощения теплового нейтрона ядром урана (безразлично ядром какого именно изотопа). Если и —эффективные сечения деления и резонансного захвата тепловых нейтронов, отнесённые к од- [c.334]

Эффективное сечение деления, происходящего путем захвата нейтрона ядром, способным делиться, — таким, как или [c.102]

Кроме того, существует некоторое ослабление эффектов из-за того, что происходит возрастание сечений реакций (п, у) и (п, /). По-видимому, э к-тивное сечение радиационного захвата возрастает с температурой быстрее, чем эффективное сечение деления, из-за того, что наиболее важные делительные резонансы имеют большие ширины, чем основные захватные. Следовательно, неясно в принципе, приводит доплеровское уширение резонансов в делящемся материале к возрастанию или к уменьшению реактивности системы на быстрых нейтронах. [c.360]

В отсутствие веществ с большим эффективным сечением не-упругого рассеяния или захвата, замедление быстрых нейтронов деления (> 1 MeV) происходит преимущественно путем упругих столкновений с окружающими ядрами. Имеет место ряд последовательных упругих столкновений, причем при каждом из столкновений с ядрами замедлителя нейтрон теряет долю своей энергии. На основании приведенного ниже уравнения (1.52) можно показать, что средняя остаточная энергия нейтронов после столкновения, например, с водородом (Н ) равна /е первоначальной энергии. Как будет показано ниже, относительная потеря энергии, приходящаяся на одно столкновение, быстро уменьшается с увеличением атомного веса. Отсюда следует, что тяжелые элементы не могут служить хорошими замедлителями в установках, работающих на медленных нейтронах. [c.61]

Может быть также измерено число нейтронов, излучаемых в единицу времени. Для выполнения такого измерения мы расположим камеру деления внутри большого блока замедляющего вещества — парафин (или вода) — и графита, которые наиболее часто используются. Нейтроны замедляются замедлителем, а так как замедляющие вещества имеют незначительные эффективные сечения захвата нейтрона, обладающего энергией большей, чем тепловая, то все нейтроны достигнут в конце концов тепловой энергии и поглотятся замедляющим веществом. (Утечкой нейтронов также можно пренебречь, если блок достаточно большой.) Число нейтро- [c.198]

Исследованные эффективные сечения захвата и деления для изотопов урана и плутония обнаружили довольно сложную зависимость от энергии. Для некоторых изотопов сечение (п/)-реакции убывает с энергией нейтронов, в то время как для других оно возрастает. Некоторые изотопы имеют порог для (п/)-реакции, в то время как для некоторых сечение при малых энергиях следует закону 1/о. Ярко выраженные резонансы для захвата проявляются при малых энергиях у изотопов, подобных и . Резонансы становятся менее выраженными при более высоких энергиях, где они имеют тенденцию размазываться . [c.263]

Очевидно, что для урана-238 доплеровское уширение уровней приводит к возрастанию резонансного поглощения (см. разд. 8.3.5) и уменьшению реактивности. Этот эффект мол<но рассчитать с большой степенью точности. Для делящихся материалов, таких как плутоний-239, доплеровское уширение увеличивает эффективные сечения как деления, так и радиационного захвата, и поскольку резонансы разрешены только до энергий 50 эв, то по существу все эффекты реактивности в быстрой системе возникают из-за уширения неразрешенных резонансов. При этом сомнения, касающиеся значений резонансных параметров, включая их средние величины, распределения и формы резонансов, делают эти расчеты очень неопределенными. [c.360]

Выше уже отмечалось, что составное ядро (ядро, захватившее нейтрон) может не только делиться, но может и излучать у-фотон или нейтрон. В таблице 14 приведены эффективные сечения (а — деления, — радиационного захвата, — неупругого рассеяния), характеризующ,ие вероятность этих процессов для ядер, облученных тепловыми нейтронами. [c.305]

Если же мы учтем, что нейтроны деления появляются в действительности с энергиями, значительно превосходящими энергию теплового равновесия, то мы будем вынуждены считать, что нейтроны приходят к тепловому равновесию со средой в результате столкновений с ядрами замедлителя в котле. При этом анализ сильно затрудняется. Если бы эффективные сечения захвата нейтронов в замедлителе были бесконечно малы, то нейтроны действительно смогли бы с течением времени сколь угодно близко притти в тепловое равновеске со средой, но так как на практике нейтроны претерпевают лишь ограниченное число столкновений с ядрами замедлителя (после чего поглощаются ими), то средняя энергия спектра тепловых нейтронов слегка смещена в сторону более высокой температуры, нежели температура материалов в котле. (Во всех случаях, когда эффективное сечение поглощения не слишком велико, считается приближенно справедливым закон Максвелла для распределения скоростей нейтронов.) Экспериментально было доказано наличие такого смещения нейтронной температуры относительно температуры окружающей среды. В соответствии с этим мы должны считать, что величина соответствующая реальным процессам в системе с цепной реакцией, несколько больше того значения, которое мы пол чаем в предположении наличия полного теплового равновесия нейтронов со средой. [c.147]

Эффективные сечения для тепловых нейтронов. Исключая окрестности резонансных уровней, медленные нейтроны всегда поглощаются с эффективным сечением, обратно пропорциональным скорости ( закон I/o ). Поглощение приводит к радиационному захвату или к одному из немногих производимых медленными нейтронами процессов, которые сопровождаются испусканием тяжелой заряженной частицы, в частности к реакциям 3Li (n,a)iH , дВ (п, a)зLi 7Ы (п,р)бС , 17С1з (п, р) и к делению. Закон 1/да становится понятным из того замечания, что в отсутствие резонанса вероятность захвата нейтрона возрастает пропорционально времени пребывания нейтрона поблизости от ядра, т. е. обратно пропорционально скорости нейтрона. Если обозначить эффективное сечение для нейтронов с энергией 0,025 eV (имеющих скорость о) через сгд, а для нейтронов, имеющих скорость v — через а, то [c.48]

В процессе расхолаживания ЯППУ реактивность реактора непрерывно меняется за счег изменения температуры активной зоны, накопления изотопов, обладающих значительными эффективными сечениями захвата нейтронов, существенно нарущающих баланс нейтронов. У большинства продуктов деления эффективное сечение поглощения нейтронов составляет несколько барн. Веществами, имеющими большие сечения захвата нейтронов, являются ксенон-135 (<Та=2,75 10 барн при /=20°С) и самарий-149 (аа = 8,25-10 барн при <=20°С), из которых первый радиоактивен (неустойчив), а второй устойчив. Накопление в активной зоне ядер ксенона и самария называется отравлением реактора, а накопление ядер.других долгоживущих изотопов — шлакованием. [c.401]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...