Формулы Френеля полного внутреннего отражения

Призма полного внутреннего отражения (призма-крыша) с поляризационной точки зрения является однородной фазовой пластинкой, одна из главных осей которой совпадает с ребром при вершине. Скачок фаз на призме связан с показателем преломления формулами Френеля для полного внутреннего отражения [13]. [c.89]

Чтобы применить формулы Френеля (21а) к случаю полного внутреннего отражения, перепишем их в виде [c.63]

При Xl = = 0 выражения для ДГ и переходят в хорошо известные формулы Френеля, описываюш,ие отражение и преломление электромагнитных волн, в которых магнитное поле перпендикулярно плоскости падения. Пьезоэффект в основном приводит к малым поправкам — порядка по отношению к единице. Такого порядка, в частности, оказывается коэффициент трансформации электромагнитных волн в упругие Дэ. Такого же порядка поправки возникают в величинах угла полного внутреннего отражения (е > 1). [c.89]

Вторым важнейшим следствием формул Френеля является существование полного внутреннего отражения (ПВО) от оптически менее плотной среды при углах падения больших, чем предельный угол, определяемый из соотношения [c.188]

Была показана возможность динамического равновесия поля Е с полем вторичного излучения осцилляторов — диполей и их колебаниями. Отметим, что подобная же возможность равновесия при наличии неоднородных волн (для частного случая полного внутреннего отражения) была показана также в работе Сотского и Федорова [6]. Вытекающая из изложенных теорий и расчетов комплексность п может быть учтена, как в гл. 1, введением комплексного угла % при сохранении неизменного вида формул Френеля или же записью этих уравнений в явно комплексном виде. Поскольку в данном случае мнимая часть весьма мала, второй способ удобнее для [c.117]

Следовательно, при углах падения, меньших угла Брюстера (ф < ФБр). отражении от оптически менее плотной среды (П1 > П2) отраженная и падающая волны совпадают по фазе, т.е. нет потери полуволны при отражении. Рассмотрение больших углов (заметим, что для случая ni n < 1, т.е., например, при переходе волн из стекла в воздух, фвр < 45°) затруднено тем, что существует такой угол ф = ф ред, при котором ф2 = я/2, т.е. весь световой поток отражается и преломленная волна отсутствует. Ранее считалось, что формулы Френеля теряют смысл при Ф Фпред. но впоследствии было выяснено, что использование комплексных величин для амплитуд и углов позвол.яет получить достаточно полное описание и этого частного случая отражения и преломления электромагнитных волн (явления полного внутреннего отражения), представляющего самостоятельный интерес. [c.92]

Установим с помощью формул Френеля соотношения между фазами падающей, преломленной и отраженной волн. Амплитудные коэффициенты отражения — величины вещественные (случай полного внутреннего отражения, когда это не так, рассматривается в гл. XXIV). Поэтому фазы отраженной, преломленной и падающей волн либо совпадают, либо отличаются на я. Заметим, что направления, выбранные для наших векторов в качестве положительных, конечно, условны (так же как во всякой геометрической задаче). Но поскольку мы придерживаемся их на всем протяжении нашего рассмотрения, то найденные таким путем соотношения имеют общий смысл. Наш выбор положительных направлений означает, в частности, что волны i, г, d совпа,[1,ают по фазе, если амплитуды Ег, имеют одинаковые знаки, и противоположны по фазе, если знаки различны. [c.475]

В случае умеренно и сильно отражающих подложек отражательная способность осадка уменьшается при увеличении оптической толщины (0 То 1) ДЛЯ о) = 1,0 вследствие того, что рассеянное излучение, падающее на поверхность раздела риооса-док—.вакуум под углами, превышающим1и предельный угол падения, не выходит. наружу. Существование полного внутреннего отражения на верхней границе раздела двух сред при углах падения излучения, превышающих предельный, следует из закона преломления Снеллиуса и формулы Френеля для диэлектриков, имеющих гладкую поверхность. Кривые для <п=0,4 имеют гори- [c.342]

Из формул (11.11)-(11.13) вытекает, что после полного внутреннего отражения состояние поляризации света может измениться. Так, линейно поляризованный свет превращается в поляризованный по эллипсу. Этот эффект используется, в частности, для получения циркул 1рно поляризованного света. Однако получить необходимый для этого фазовый сдвиг ti/2 можно, как следует из (11.12), только если показатель преломления первой среды не меньше 2,41. В видимой области такой показатель преломления имеет только алмаз. Френелем было предложено использовать призму ромб Френеля), в которой свет испытывает полное внутреннее отражение дважды (рис. 11.8). [c.191]

Спелля законом преломления % sin ф= = 2 sin X- П. с. сопровождается и отражением света, при этом сумма энергий преломлённого и отражённого пучков лучей (количеств, выражения для них следуют из Френеля формул) равна энергии падающего пучка. Их относит, интенсивности зависят от угла падения, значений п й 2 и поляризации света в падающем пучке. При нормальном падении отношение ср. энергий преломлённой и упавшей световых волн равно n nj пх- -п в существенном частном случае прохождения света из воздуха (п1 с большой точностью=1) в стекло с 2=1 5 оно составляет 96%. Если п Кпу и угол падения Ф агс81П (ng/tti), П. с. не происходит и вся энергия, принесённая на границу раздела падающей световой волной, уносится отражённой волной (явление полного внутреннего отражения). При любых ф, кроме ф=0, П. с. сопровождается изменением состояния поляризации света [наиболее сильным при т. н. угле Брюстера ф= = ar tg( 2/ 1), см. Брюстера закон], [c.583]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...