Кислород скорость звука в газе

Формулы (59.1) и (59.2) применимы не только для определения скорости звука в воздухе, но и в любом газе или смеси газов. Например, при 0°С скорость звука в кислороде с=315 м/с, в углекислом газе с = 258 м/с, в водороде с=1263 м/с. Такое большое значение скорости звука в водороде определяется его малой молярной массой. [c.225]

Впервые проблема тепловой защиты была сформулирована и получила интенсивное развитие в авиационно-космической технике в связи с решением задач гиперзвукового полета в атмосфере. При движении какого-либо тела со скоростями более чем в шесть раз превышающими скорость звука, в самом газовом потоке и на поверхности тела происходит целый ряд физико-химических превращений. В воздухе за ударной волной начинается диссоциация молекул кислорода, а затем и азота. На поверхности тела появляются очаги разрушения материала стенки. В тонком пристеночном слое выделяется тепловая энергия трения и происходит конвективный перенос тепла от газа к поверхности. [c.6]

Гиперзвуковое обтекание — обтекание тела потоком газа с такой скоростью, при которой за ударной волной газ уже нельзя считать однородной средой. Так, при скоростях обтекания воздухом, в шесть раз превышающими скорость звука, температура торможения оказывается достаточной, чтобы началась интенсивная диссоциация молекул кислорода (см. введение и гл. 2). [c.369]

Струя высокотемпературного газа, возникающая при взрыве смеси ацетилена с кислородом, выбрасывает частицы покрытия, нагретые до пластического состояния, со скоростью в 3 раза выше скорости звука. При этом на поверхность изделия, температура которой не превышает 150°С, наносится равномерный тонкий слой покрытия, обладающего высокой износостойкостью и хорошей адгезией. [c.383]

Покажите, что звуковые волны в газе удовлетворяют линейному волновому уравнению. Получите формулу для скорости звука в газе. Вычислите эту скорость для кислорода, азота и воздуха. [c.24]

Далее, поскольку распределение по степеням свободы энергии сжатия, сообщаемой среде звуковой волной, отличается от термодинамически равновесного распределения, то при повышении частоты наблюдается уменьшение эффективной сжимаемости (см., например, фиг. 360) и, следовательно, увеличение скорости звука (дисперсия звука). Наконец, на еще более высоких частотах приток энергии во внутренние степени свободы прекращается, скорость звука снова перестает зависеть от частоты, и молекулярное поглощение, рассчитанное на длину волны, стремится к нулю. Хорошее совпадение экспериментально полученных значений а/р для одноатомных жидкостей, как например для ртути или для сжиженных газов (аргон, кислород, азот или гелий), со значениями, рассчитанными по классической теории, а также их независимость от частоты подтверждают справедливость этих рассуждений. Наряду с этой чисто термической релаксацией в жидкости может иметь место и структурная релаксация вследствие сравнительно медленного установления равновесия между упорядоченными и неупорядоченными областями, приводящая к аномалии поглощения звука. [c.301]

Максимальная скорость истечения режущего кислорода, превышающая скорость звука, и необходимая цилиндрическая форма струи достигаются применением расширяющихся сопел по типу представленного на фиг. 134. Такие сопла при их достаточной длине обеспечивают полное расширение газа в выходном сечении сопла до давления окружающей атмосферы и, следовательно, полное превращение потенциальной энергии газа в кинетическую. [c.318]

Значительно меньшая пористость получается у покрытий, наносимых взрывным методом напыления. Приспособление для нанесения взрывным методом (рис. VI. 15) состоит из огневой камеры со стволом и механизма, подающего в огневую камеру точное количество ацетилена и кислорода. В стволе имеется отвод для подачи порошкообразного напыляемого материала (карбида вольфрама и др.). При восиламенении смеси искрой от запальной свечи развивается высокотемпературная взрывная волна, распространяющаяся со скоростью, в 10 раз превышающей скорость звука. Позади взрывной волны создается участок пространства, заполненный продуктами сгорания газовой смеси со взвешенными частицами карбида. За 0,003 сек. давление внутри ствола возрастает до 700 кг см . По выходе из ствола детонационная волна рассеивается в воздухе, а сжатые газы вырываются, перенося частицы карбида на покрываемук - [c.647]

Надо сказать, что область применимости указанной простой формулы для ударной адиабаты двухатомного газа весьма ограничена. Если Г1 < Ьу/к, то колебательная энергия не равна кТ при температурах же, заметно превышающих fev/ , становится существенной диссоциация молекул. Рассмотрим для примера ударную волну в кислороде с числом М = 7. Пусть начальная температура равна Т = 300° К. Если начальное-давление — атмосферное, скорость звука равна Со = 350 м сек, а скорость ударной волны В = 2,45 км сек. Параметры газа за скачком уплотнения равны р7со = 5,45, р7ро = 57, Г /Го = 10,5, Г = 3150° К. [c.382]

Снижение собственной частоты колебаний жидкости в трубопроводе при впрыске в него газа возникает вследствие снижения скорости звука в жидкости, обусловленного податливостью газовых пузырьков. Расчеты и экспериментальные исследования показали, что даже незначительный расход газа обеспечивает существенное снижение скорости звука в жидкости. В качестве рабочего газа рассматривались газообразный кислород и гелий. Использование первого оказалось неэффективным вследствие быстрого исчезновения пузырьков кислорода в результате их конденсации. Впрыск гелия в верхней части трубы в количестве 45 г/с оказался достаточным для снижения значения собственной частоты первого тона колебаний жидкости в трубопроводе до требуемого значения. При этом, однако, всл едствие одновременного снижения значений собственной частоты более высоких тонов колебаний жидкости возникала опасность их совпадения с собственной частотой колебаний корпуса. В связи с этим потребовалось создание такой системы регулирования подачи гелия, которая обеспечивала бы безопасную ьеличину значений собственных частот колебаний всех тонов колебаний жидкости. Сложность решения этой задачи заставила разработчиков отказаться от. указанного способа стабилизации изделия. [c.120]

Для измерения скорости звука в жидкостях при очень низких температурах или в сжиженных газах используются специальные установки. Бэр [144] первый измерил скорость звука в сжиженном кислороде при атмосферном давлении. Специальная аппаратура для этих измерений описана Липманом [1206]. На фиг. 280 изображен измерительный сосуд и крепление пьезокварца. Сжиженный газ находится в дьюаров-ском сосуде D с плоскопараллельным дном. Через латунную крышку К с резиновой прокладкой, закрывающую сосуд сверху, в жидкость опущена кварцевая трубка, закрытая с обоих концов окошками. К ее нижней части пр1Гкреплен при помощи особого держателя пьезокварц Р. Свет падает сверху сквозь трубку и диффрагирует на звуковой волне. При таком устройстве устраняются искажающие диффракционную картину отражения от поверхности сжиженного газа, всегда неспокойной и не поддающейся полной очистке. Дальнейшее понижение температуры сжиженного газа осуществляется отсасыванием пара через отверстие Л. Измерение давления пара при помощи присоединенного к отверстию В манометра позволяет определить температуру. [c.228]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...