Линейно-поляризованный возбуждающий

Вначале рассмотрим, как влияет на степень поляризации расположение осцилляторов. Пусть вдоль оси х (рис. 34.12, а) распространяется поток линейно поляризованного возбуждающего света, у которого колебания электрического вектора направлены вдоль оси 2. Оси всех осцилляторов К направлены вдоль оси г. Под действием возбуждающего света они испускают излучение, электрический вектор которого колеблется в плоскостях, проходящих через ось Oz. При наблюдении вдоль оси у свет, приходящий к наблюдателю, имеет лишь одну составляющую 1. Интенсивность же /2 = 0, и в соответствии с (34.14) степень поляризации Р= 1. [c.261]

Р , степень деполяризации при линейно-поляризованном возбуждающем свете 267, 292 р, степень деполяризации при естественном возбуждающем свете 267, 292 [c.642]

Для линейно поляризованного возбуждающего света в этом случае коэффициент деполяризации рассеянного света равен [c.73]

Степень деполяризации релеевского рассеяния в случае, когда возбуждающий свет линейно поляризован (при наблюдении рассеяния под углом 90° к направлению возбуждающего пучка), выраженная через р , равна (см. Борн [2] [c.268]

Как и при классическом рассмотрении, устанавливается, что если возбуждающий свет линейно поляризован, то степень деполяризации р(, согласно (3,22), [c.292]

Свет фотолюминесценции, вообще говоря, поляризован как при возбуждении поляризованным, так и естественным светом. Если обозначить через р степень поляризации света фотолюминесценции при возбуждении естественным светом, а через Рр — поляризацию при возбуждении линейно поляризованным светом с вертикальными колебаниями, то при наблюдении в направлении, перпендикулярном к плоскости, в к-рой лежат возбуждающий луч и колебания электрич. возбуждающего вектора, [c.137]

Из теории Ми следует, что ансамбль частиц, состоящих из идеальных сфер, при рассеянии строго назад должен сохранять состояние поляризации, присущее пучку возбуждающего излучения. Например, если лазерное излучение линейно поляризованно в какой-то плоскости, то и однократно рассеянное в направлении 180° поляризованно в этой же плоскости. Возможное изменение состояния поляризации за счет конечного значения угловых апертур приемника и передатчика в системах лазерной локации, как правило, пренебрежимо мало из-за малости апертур. Поэтому наблюдающаяся в экспериментах деполяризация однократно рассеянного излучения обусловлена отклонением формы частиц от сферической. Если оптические свойства аэрозоля вдоль трассы зондирования остаются неизменными, то такой же должна оставаться деполяризация однократно рассеянного излучения, поскольку в этом случае отношение второй компоненты вектора Стокса к первой зависит лишь от отношения соответствующих компонент матрицы рассеяния и не зависит от оптической толщи. [c.96]

Несущественное отличие формулы (1.79) от формулы Эйнштейна [14] только в том, что (1.79) получена для естественного возбуждающего света, а формула (17) работы [14] —для линейно поляризованного. [c.47]

Если возбуждающий свет линейно поляризован с направлением колебания электрического поля Е вдоль оси г, то для составляющих индуцированного момента получим [c.72]

Для вычисления распределения интенсивности в спектре рассеянного света следует, как и раньше, найти поле рассеянной волны и затем отыскать коэффициенты соответствующего фурье-преоб-разования светового поля. Пусть возбуждающий свет распространяется в рассеивающей среде в направлении л . Примем далее, что этот свет линейно поляризован, а его электрический вектор направлен по оси /, которая может быть как 2, так и у—осью прямоугольной системы координат. Суммарная компонента поля световой волны, рассеянной всем рассеивающим объемом при освещении его поляризованным светом, равна [39], [c.103]

Формула (10.11) справедлива только, когда возбуждающий свет состоит из смеси естественного и линейно поляризованного света. [c.159]

Если колебания возмущения Е происходят всё время в каком-то одном направлении (рис. 8, а), то имеет место простейший случай линейно поляризованной или плоско поляризованной В. Возможны и другие, более сложные типы поляризации. Напр., если конец вектора Е, изображающего возмущение, описывает эллипс или окружность в плоскости колебаний (рис. 8, б), то имеет место эллиптическая или круговая поляризация. Скорость распространения поперечных В. может зависеть от их поляризации. Поляризация может возникнуть из-за отсутствия симметрии в возбуждающем В. излучателе, при распространении В. в анизотропной среде, при преломлении и отражении В. на границе двух сред. См. также Поляризация света. [c.87]

В случае стоксова комбинационного рассеяния начальным состоянием т служит невозбужденное колебательное состояние, конечным п — возбужденное. Если /ш)/ > кТ, то N 1 "К 1 и член NJNm можно опустить. Принимая во внимание поляризованность и анизотропию комбинационного рассеяния (линейно-поляризованное возбуждающее излучение) и предполагая лорентцову форму контура спектральной линии, можно прийти к соотношению [c.912]

При межзонном поглощении линейно поляризованного света в полупроводниках электроны проводимости оказываются выстроенными по импульсам (скоростям) с преимуществ, направлением импульсов перпендикулярно вектору поляризации возбуждающего света. При рекомбинации таких анизотропно выстроенных электронов с дырками возникающая люминесценция частично линейно поляризована. Уменьшение степени поляризации в магн. поле позволяет следить за процессами энер-гетич. и импульсной релаксации злектронов. [c.70]

В связи с тем что после достижения порога в резонаторе появляются дополнительные (генерационные) пучки, величина /о сама является функ цией интенсивности генерационных волн, а следовательно, и функцией Г/ Экспериментально генерация при векторном четырехпучковом взаимо действии на фотогальванической нелинейности была осуществлена в кри сталлах ниобата лития, легированных железом [64, 65]. В первом экспери менте для обеспечения обратной связи использовалось френелевское отра жение от плоских торцов образца, параллельных с точностью до одной угловой минуты (коэффициент отражения Ri = Rz =16%). На образец направлялся линейно поляризованный сфокусированный пучок излучения лазера на аргоне либо гелий-кадмиевого лазера, возбуждавший обыкновенную волну в кристалле. Если угол между осью резонатора и пучком [c.165]

Установлено, что люминесценция рентгенизованных монокристаллов фторидов оказывается частично поляризованной при возбуждении линейно поляризованным светом. Степень поляризации резко зависит от длины волны возбуждающего света и относительного расположения кристаллографических осей кристалла и электрического вектора возбуждающего света. Из этих опытов следует, что в отношении поглощения и излучения сложные электронные центры окраски в исследованных кристаллах необходимо рассматривать как анизотропные образования. [c.70]

Погрешности вследствие неточного знания состояния поляризации возбуждающего света. Величина деполяризации, измеренная при возбуждении рассеянного света естественным светом, отличается от величины деполяризации, измеренной при возбуждении поляризованным светом. В том случае, когда возбуждаюхдий свет частично поляризован (смесь естественного и линейно поляризованного света), в величину деполяризации вносится систематическая ошибка. [c.158]

В работе Букингема и Стефана [3881 сделана новая попытка построить статистическую теорию деполяризации рассеянного света в конденсированной среде. Нам представляется, что работа Букингема и Стефана [3881 по идее довольно близка к работе Ансельма [69], но, разумеется, существенно отличается способом получения окончательного результата и самим результатом. Следуя [388], выберем систему прямоугольных координат х, у, г с единичными векторами по осям /, J к соответственно. Пусть возбуждающий свет направлен вдоль оси х, наблюдение рассеянного света ведется вдоль оси у, а электрический вектор возбуждающего, линейно поляризованного света параллелен оси г. Линейные размеры молекул гораздо меньше X, Действующее на г-ю молекулу поле равно где — поле возбуждающей [c.257]

Н, В и /, изменяющиеся с частотой возбуждающего механич. напряжения о или деформации и. Если В< В то между механич. переменными (а, и) и магнитными (Я, В, I) существуют линейные соотношения. Т. о., колебания малой амплитуды в поляризованном магнитострикционном материале внешне аналогичны пьезоэлектрическим (см. Пьезоэлектричество). Поэтохму их часто наз. пьезомагнитными , хотя они являются следствием линеаризации эффекта М. большим постоянным нолем и не имеют отношения к истинному пьезомагнетизму, существующему в нек-рых антиферромагнетиках. [c.202]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...