Кризис сопротивления плохообтекаемых тел

Кризис сопротивления плохообтекаемых тел 189 Критерии подобия 203 Критические параметры 58 Критическое отношение давлений 209 [c.378]

Следует напомнить [38], что в однофазном потоке переход к автомодельному режиму обтекания объясняется независимостью положения точки отрыва ламинарного пограничного слоя от числа Рейнольдса. Кризис сопротивления развивается вследствие турбу-лизации слоя в точке отрыва и смещения последней по потоку при этом резко улучшается обтекаемость шара (цилиндра). Сопоставляя значения соответствующих чисел Рейнольдса (табл. 1.1), можно заключить, что появление мелких и крупных капель влаги существенно влияет на механизм обтекания плохообтекаемых тел. При обтекании потоком с мелкими каплями распределение давления по обводу сферы практически не меняется до точки минимума давления М (рис. 1.6). Однако на диффузорном участке MS обнаруживаются заметные отличия градиенты давления возрастают и точка отрыва 5 смещается против потока. Обтекаемость сферы [c.17]

Примером плохообтекаемого тела может служить шар или поперечно обтекаемый цилиндр. При малых дозвуковых скоростях коэффициенты сопротивления шара и цилиндра зависят от числа Рейнольдса (фиг. 5-21,а). При больших числах Re кривые = f( e) имеют два характерных участка область автомодельности в интервале значений 1,0 S- 2,0- 10 и область кризиса сопротивления. [c.146]

На характеристики плохообтекаемых тел большое влияние оказывает шероховатость. На рис. 1-28 приведены соответствующие графики, показывающие, что с ростом относительной шероховатости область кризиса сопротивления сокращается и смещается в зону меньших чисел Рейнольдса. [c.73]

Обтекание плохообтекаемых тел двухфазным потоком. На примере обтекания таких тел можно проследить влияние двухфаз-ности на положение точек отрыва двухфазного пограничного слоя, протяженность локальной области автомодельности по числу Рейнольдса, развитие кризиса сопротивления при отрыве турбулентного слоя и, наконец, влияние сжимаемости. [c.16]

Влияние сжимаемости на обтекание плохообтекаемых тел. В качестве примера рассмотрим обтекание шара. Для шара Мкр 0,6 (рис. 18.10). При Моо<Мкр сжимаемость газа проявляется в увеличении абсолютных значений dpjdx O. Это приводит к стабилизации ламинарного пограничного слоя и затягиванию кризиса сопротивления на большие числа R kp, например, Кекр 4,57 10 при Моо = 0,5 вместо Некр = 3,2 10 при Моо = 0 (см. рис. 5.2). [c.354]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...