Уравнение движения точечного заряда

Рассмотрим теперь ситуацию, возникающую при переменном во времени электрическом поле E t). Уравнение движения точечного заряда имеет вид [c.35]

Уравнение движения точечного заряда 35 [c.240]

Кривые 1 и 2 на рис. 2, полученные интегрированием уравнений (4.8) или (4.4) для движения точечного заряда при е = 1, Rv = 0.1, практически точно описываются первой формулой (4.12). Отличие результатов в масштабе рис. 2 отсутствует. [c.723]

Уравнение (120) легко проверить, если воспользоваться уравнениями (116) и (119) и тем фактом, что V-VXV = 0 [см. том II, уравнение (4.9)]. Рассматривая движение точечного заряда q, мы автоматически пользуемся фактом сохранения заряда и поэтому можем не иметь дела с током J в явной форме, а сконцентрировать наше внимание на уравнении (116) с источником в виде заряда., [c.329]

Сопоставим результаты решения приближенного уравнения (4.4) для сферического зонда радиуса а при прямолинейном движении с постоянной скоростью V точечного заряда (51 и точного уравнения (4.8) [c.721]

НЛО, например, получение гармоник, смешение света, самофокусировку, вынужденное комбинационное рассеяние (см. гл. 3 и 4), которые не могут быть объяснены на основании материального уравнения линейной оптики. То обстоятельство, что при не слишком больших напряженностях поля величина превалирует над не означает, что р1 является каким-то дополнительным членом к обусловленным побочными эффектами или свойствами. Существование нелинейной части поляризации непосредственно связано с основными физическими закономерностями (см. гл. 2), например с зависимостью потенциала точечного заряда от расстояния по закону 1/г, с существованием силы Лоренца, с взаимодействием электронного и ядерного движений в атомных системах или в магнитном случае с фундаментальной зависимостью между магнитным моментом и моментом количества движения протонов и вообще атомных ядер. [c.41]

В качестве конкретного примера представим себе точечный заряд как электрон под воздействием потенциала V атомного остова и электромагнитного поля, описываемого вектором-потенциалом А.. Уравнение (нерелятивистское) движения заряда имеет вид [c.176]

Выше было показано, что существует автомодельное решение уравнений одномерного нестационарного движения совершенного газа, соответствующее постоянной энергии в возмущенном слое, т. е. мгновенному точечному выделению энергии или силь-ному взрыву. Такая схема применима в том случае, когда размер и мз сса заряда или взрывного устройства много меньше размера образовавшейся взрывной зоны и массы вовлеченного в нее газа. Ударная волна при взрыве возникает за счет внезапного нагрева и повышения давления газа. В реальных условиях сильной взрыв<ной ударной волне сопутствуют различные физические процессы излучение, химические реакции и т. д., но основные газодинамические закономерности таких течений можно изучить на примере совершенного газа К [c.242]

Уравнения движения точечного заряда в электростатическом поле также имеют форму (18), где п = 3, К(д) = I, л 17 д) — гармоническая функция. Все формы в разложении Маклорена потенциала электростатического поля и(д) знакопеременны. Следовательно, чтобы доказать теорему Ирнпюу, достаточно сослаться на теорему 4. [c.97]

Теперь покажем, что при отсутствии внешних полей не существует решений уравнений Максвелла, отвечающих установившимся периодическим движениям точечных зарядов в конечном объеме. Опять-таки допустим, что существует некоторое такое движение при этом движении, очевидно, каждый точечный заряд должен описывать замкнутую траекторию в про- STpaH TBe. Скорость изменения кинетической энергии Тп произ-йбльно фиксированной частицы с зарядом е равна [c.27]

Аналогичным образом можно определить поле равномерно ускоренного точечного заряда, т. е. заряда, совершающего гиперболическое движение (см. 3.4). При этом снова применимы два различных способа либо непосредственно использовать выражение (5.58), справедливое для произвольно движущегося заряда, либо ввести систему S, движущуюся вместе с зарядом, и решать уравнения Максвелла в этой системе, а затем преобразовать решение к системе S. Однако S уже не будет инерциальной системой, и, следовательно, последний способ требует развития общей теории относительност , позволяющей использовать произвольно движущиеся системы отсчета. Необходимый для этого аппарат будет развит в 8.16 и 10.9. [c.118]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...