Работа как энергообмен

Если энергообмен между системой и окружающей средой происходит в форме теплоты и механической работы, то такая система называется термомеханической. [c.11]

Аналитическое выражение второго закона получено на основании анализа термодинамической системы, обменивающейся с внешней средой энергией как в форме теплоты, так и в форме работы. При этом именно энергообмен в форме теплоты был источником так называемой внешней необратимости. Но ведь существует и внутренняя необратимость, которая в чистом виде проявляется при отсутствии теплообмена с внешними источниками. Приведенные выше обоснования неравенств (3.46) в этом случае теряют силу, так как левая часть выражения (3.45) исчезает йд =йд=0. Для такой адиабатной системы энергообмен с внешней средой воз- [c.72]

Выше отмечалось, что любое значение состояния рабочего тела, которое происходит в результате его энергетического взаимодействия с окружающей средой, представляет собой термодинамический процесс. В общем случае энергообмен в термодинамическом процессе может осуществляться посредством работы либо теплоты. Так, процесс, который протекает без совершения механической работы (L = = 0), называется изохорным, а процесс, который осуществляется без теплообмена (Q = 0),— адиабатным. [c.20]

Воспользуемся уравнением (85), чтобы обратить внимание на самый характер энергообмена (назовем его внутренним энергообменом, поскольку поток внешне изолирован). Часть кинетической энергии потока dL расходуется на преодоление сопротивлений трения. Это необратимо снижает скорость потока. В процессе движения работа сил трения (тоже необратимо) сразу переходит в эквивалентное количество тепловой энергии dQ, сообщаемое потоку и поднимающее его температуру, а следовательно, и энтальпию i. [c.55]

В настоящее время во многих случаях требуется учитывать электромагнитные взаимодействия возникает необходимость рассматривать энергообмен частицы с внешней средой за счет более сложных механизмов взаимодействия, таких, например, как работа распределенных поверхностных пар, энергообмен за счет химических, структурных и фазовых превращений и т. н. [c.202]

Обратим внимание на оптическую схему генератора (рис. 5.10). Он работал при одном пучке накачки. Вьпие (п. 4.2.1) было показано, что такая генерация возможна лишь при наличии в среде нелокального нелинейного отклика. Следовательно, описанный генератор работал благодаря записи сдвинутых решеток при снятии вырождения по частотам взаимодействующих волн. В этом случае наряду с параметрическим четырех-пз овым энергообменом должен проявиться и двухпучковый энергообмен, который хорошо известен как вынужденное температурное рассеяние. Перекрытие одного из зеркал превращает схему из генератора с линейным резонатором в генератор с полуоткрытым резонатором (п. 4.2.2). Для такого резонатора характерен жесткий режим возбуждения и необходимо, чтобы отклик нелинейной среды был чисто нелокальным. В слз ие же тепловой нелинейности отклик среды всегда смешанный, так как сдвиг решетки относительно возбуждающей интерференционной картины не [c.186]

Предельно узкого спектра излучения вплоть до одночастотной генерации с Д/г 50 МГц непрерывного струйного лазера на растворе рода-мина-6С удалось добиться при помещении внутрь резонатора тонкого (1 = 2 мм) кристалла BaTiOs [13]. В кристалле реализовался двухпучковый энергообмен встречных волн генерации. Дополнительная селекция спектра излучения определялась пространственной конкуренцией динамических решеток и поэтому существенно зависела от положения кристалла в резонаторе. В работах [10, И, 13] наблюдалось также самосвипирова-ние частоты генерации, которое будет рассмотрено в 6.5. [c.198]

Важнейшей особенностью оптических генераторов на основе ФРК является наличие частотного сдвига До) между частотой лазерного пучка накачки и частотой световой волны, возбуждаемой в резонаторе. Впервые экспериментально наличие такого сдвига величиной порядка обратного характерного времени формирования голограммы в ФРК ( Ts ) было обнаружено именно в рассматриваемой нами здесь схеме кольцевого резонатора [6.41, 6.42]. Предложенное в двух последних работах объяснение данного эффекта, основанное на рассогласовании частот опорного и сигнального световых пучков при наиболее эффективном энергообмене в двухволновом взаимодействии на несмещенной решетке, проходит лишь для кристаллов BSO [6.42], в которых запись осуществлялась во внешнем постоянном поле. Наличие же аналогичного эффекта в BaTiOg [6.41], где за счет диффузионного механизма формируется чисто смещенная голограмма и наиболее эффективным образом двухволновой энергообмен наблюдается при равенстве частот (Аы = 0) световых пучков, заставляет предполагать наличие более общей причины, не связанной с конкретным механизмом голографической записи. [c.119]

Увеличение интереса к оптическим логическим схемам на основе ФРК, наблюдаемое в последнее время, связано с использованием нелинейных режимов энергообмена на динамических решетках. Отметим, что впервые нелинейный режим двухволнового взаимодействия в фоторефрактивном LiNbOg Fe для вычитания бинарных изображений был предложен в [9.147]. Хотя в данной работе был применен механизм нестационарного двухволнового энергообмена, для выполнения этой процедуры с успехом может использоваться также и стационарный энергообмен на смещенной фазовой решетке, подробно рассмотренный в разделе 6.2. [c.261]

Перейдем теперь ко второму предельному случаю +оо, отвечающему условиям очень устойчивой стратификации. Поскольку при устойчивой стратификации энергия притекает лишь к компоненте и а пульсации у и хю вынуждены заимствовать энергию у а, то здесь всегда имеет место энергообмен между компонентами скорости и поэтому анизотропный анализ размерности применен быть не может. Исследование асимптотического поведения функций ( ), ф( ) и /( ) при больших положительных требует рассмотрения профиля й(г) при больших г в случае устойчивой стратификации (фиксированное I > 0) или же рассмотрение при фиксированном г случая весьма малых положительных L (т. е. очень резких инверсий температуры). При этом, однако, надо иметь в виду, что в предельном случае резкой инверсии при слабом ветре (малое и ) турбулентность вырождается становится невозможным существование крупных турбулентных возмущений (так как эти возмущения должны были бы затрачивать слишком много энергии на работу против архимедовых сил) и турбулентность может существовать лишь в виде мелких вихрей. При еще большей устойчивости даже мелкомасштабная турбулентность, по-видимому, будет практически невозможной, и флуктуирующие движения среды в основном будут реализовываться в виде случайных внутренних гравитационных волн (при потере же ими устойчивости возникают турбулентные пятна, расплывающиеся затем в тонкие слои — формируется тонкослойная вертикальная микроструктура, наблюдаемая, например, почти всюду в океане, см. п. 8.6 ниже). [c.391]

В работах [20—22], выполненных в последние годы, было теоретически, а затем и экспериментально доказано, что при эффективной генерации второй оптической гармоники в реальных пучках (например, имеющих гауссовский профиль в пространстве и во времени) имеется внутренний механизм ограничения эффективности оптического удвоителя, связанный с дифракционными эффектами при сильном энергообмене между волнами основной частоты и второй гармоники. В ряде случаев существенными могут быть и конкурирующие нелинейные эффекты (вынужденное рассеяние, оптический пробой, самовоздействие и др.) [22—24]. В результате оказывается принципиально невозмож-ньш получение 100%-ного энергетического к.п.д. при генерация [c.242]

Диспергирование компонентов полимерной смеси в одночервячных экструдерах зависит главным образом от характера течения материала в винтовом канале, который определяется степенью смешения или уровнем дросселирования. С увеличением уровня дросселирования диспергирование улучшается, однако одновременно растет и удельное превращение энергии, являющееся мерой напряжения сдвига и времени, необходимого для измельчения частиц. Таким образом, степень диспергирования прямо пропорциональна работе, затрачиваемой на измельчение пигментных агломератов и их распределение. Для качественного окрашивания необходим вполне определенный и весьма значительный расход энергии. В удельный энергообмен входит энергия, затрачиваемая как на дезагрегирование и распределение, так и на повышение температуры за счет рассеяния теплоты. Чем ниже температура массы, тем больше энергии необходимо для измельчения, чем выше температура массы, тем меньше энергии расходуется на распределение. [c.147]

Если система способна к энергообмену только в формах теплоты р и механической работы Ь, то ее называют термодеформационной или термомехаиической. Количество возможных форм взаимодействия системы с окружающей средой называют числом степеней свободы системы. [c.20]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...