Комплексная функция зрачка

Амплитудная функция размытия К следующим образом выражается через комплексную функцию зрачка Р [c.308]

Заменив амплитудную функцию пропускания отверстия функцией зрачка Р( ,т1), которую для общности мы считаем комплексной, подставим (5.7.4) в (5.7.5) и получим [c.215]

Комплексную функцию Р можно считать обобщенной функцией зрачка. Импульсный отклик когерентной системы с аберрациями представляет собой просто картину дифракции Фраунгофера на отверстии с коэффициентом пропускания Р. [c.157]

Вычисление дифракционной ФРТ. Расчет монохроматической ФРТ в соответствии с формулой (4.3) сводится к многократному вычислению определенных интегралов от комплексных функций при различных значениях Т1о. Для устранения граничной погрешности удобнее всего производить вычисления в полярных координатах t = ф на зрачке и %, 0 на изображении. Тогда расчетная формула запишется в виде [c.168]

Наиболее полную информацию о точечном изображении дает функция распределения комплексной амплитуды, получаемая с помощью интеграла Френеля — Кирхгофа на основе Волнового фронта, формируемого оптической системой в ее выходном зрачке. Однако фазовые соотношения в этом распределении важны лишь при наложении изображений соседних точечных источников, т. е. для протяженного объекта, да и то, если освещение в высокой степени когерентно, поэтому в оптике при оценке качества рассматривают обычно функцию рассеяния системы и оптическую передаточную функцию. Первая представляет собой распределение интенсивности света в точечном изображении. Известно, что при отсутствии аберраций для осесимметричной оптической системы это распределение является так называемой [c.81]

Выбор размеров и особенно формы входного зрачка позволяет в широких пределах управлять распределением комплексной амплитуды и наглядно выявить такие эффекты, связанные с тонкой структурой индивидуальных спеклов, как осцилляция видности интерференционных полос, их сдвиг на половину периода при переходе через нуль видности, визуализация функции пространственна когерентности спекл-поля. [c.214]

Следует отметить, что визуализация посредством регистрации распределения видности функции поперечной когерентности спекл-поля является наглядным образом, отражающим к тому же распределение комплексна амплитуды в индивидуальном спекле при выборе той или иной формы зрачка изображающей системы или самого диффузно рассеивающего объекта. [c.214]

Функция Р(С, ) в (2.47) называется функцией зрачка линзы, Q определяет форму аиертуры диафрагмы, ограничивающей линзу. Функция Т ,т ) — это комплексная фз-тнкция ироп г скания ДОЭ, являющаяся чисто фазовой функцией [c.59]

Соотношение (8.9) представляет собой сумму интегралов Фурье от произведения двух функций — комплексной амплитуды света в плоскости входного зрачка и функции пропускания входюго зрачка, причем смещенное поле в плоскости зрачка имеет поперечный сдвиг по отношению к исходному. [c.191]

Выражения, стоящие в числителях (8.28а) и (8.286), являются автокорреляционной функцией поля в плоскости изображения [152]. Сами же выражения (8.28а) и (8.286) определяют нормированную функцию автокорреляции спекл-поля, т.е. являются нормированными комплексными козф-4 1циентами когерентности. Таким образом, имеет место ш>лное совпадение с формулировкой теоремы Ван-Циттерта - Цернике [152], если в качестве источника света рассматривать зрачок наблюдательной системы, освещаемый диффузно когерентным светом. [c.196]

В этом случае проблема более проста, чем в случае некогерентного освещения. В самом деле, рассмотрим распределение комплексных ам плитуд Q у, z) на плоскости объекта математическое выражение принципа Гюйгенса — Френеля [соотношение (3.10)] показывает, что распределение амплитуд на сфере с центром в О есть преобразование Фурье функции Q(y, z). Эта сфера сравнения S может, в частности, опираться на контур 1входного зрачка прибора, и для того, чтобы перейти к распределению амплитуд на сфере S с центром в О, достаточно вычислить изменение оптического пути L 1между этими двумя сферами [соотношение (3.11)], т. е. аберрацию прибора. Наконец, изображение представляется преобразованием Фурье распределения амплитуд на S, и мы увидим, что образование изображения по существу есть следствие двух дифракций одна соответствует переходу от объекта до входного зрачка, другая — от выходного зрачка до изображения. Поскольку каждой из этих дифракций соответствует свое преобразование Фурье, закон фильтрования представляется весьма простым. Если коэффициент пропускания прибора мало меняется, можно утверждать, что все частоты, распространяющиеся в направлении, проходящем через входной зрачок, пропускаются [иногда с изменением фазы, возникающим в результате действия величины h ( Д) в соотношении (3.11)] частоты же более высокие, направляющие дифрагированные волны мимо зрачка, исключаются это и есть основная идея теории Аббе о разрешающей силе микроскопа. [c.69]

При рассмотрении точечных источников свойства системы описывались комплексным возущением в плоскости выходного зрачка, которое характеризовалось функцией аберраций и амплитудным множителем, причем последний считался постоянным в системах с умеренной апертурой. Функцию пропускания нетрудно выразить через эти величины. Для этого рассмотрим сначала соотношение (2) в предельном случае, когда источник становится точечным, имеет единичную силу и нулевую фазу и расположен в точке х, = х , Уо = Уа, Т. е. когда [c.442]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...