Размагничивающее поле

Основными характеристиками петли гистерезиса являются остаточная индукция В , коэрцитивная сила и площадь, характеризующая потери на гистерезис. Остаточная индукция В — это-индукция, которая остается в предварительно намагниченном образце после снятия внешнего магнитного поля. Коэрцитивная сила Яд — это размагничивающее поле, которое должно быть приложено к предварительно намагниченному образцу, чтобы его индукция стала равной нулю. [c.23]

В любом из этих приборов в магнитную цепь, содержащую постоянный магнит, входит также и воздушный зазор. Магнит работает при наличии размагничивающего поля, и мы наблюдаем не истинную остаточную индукцию а кажущуюся индукцию В г. Следовательно, свойства постоянного магнита определяются характером изменения индукции от поля по петле гистерезиса, лежащей во втором квадранте (рис. 139) этот участок называется кривой размагничивания. [c.197]

Стабильность можно увеличить предварительным искусственным понижением первоначальной индукции с помощью кратковременного приложения размагничивающего поля. Если магнитный поток магнита из стали, содержащей 3,5% Сг, искусственно уменьшить на 15%, а затем магнит нагреть до 145° С и охладить, то магнитный поток будет на 17% меньше первоначального. Таким образом, нагрев снижает поток на 2% по сравнению с 4% для образца, не подвергнутого предварительной стабилизации. [c.203]

Кривые возврата — кривые частных циклов, получающихся при уменьшении напряженности размагничивающего поля они важны потому, что начиная с момента снятия намагничивающего поля состояние магнита определяется не кривой основного гистерезисного цикла, а именно кривыми возврата. При всех изменениях условий, влияющих на состояние магнита, например в его арматуре, изменяется [c.306]

Постоянные магниты имеют рабочий воздушный зазор следовательно, на разомкнутых концах возникают полюсы, создающие размагничивающее поле с напряженностью Нd, снижающее индукцию внутри магнита до Bd, которая меньше остаточной индукции В г- Остаточная индукция В г характеризует материал в том случае, если магнит находится в замкнутом состоянии и предварительно намагничен до насыщения в сильном внешнем магнитном поле. [c.105]

Коэффициент размагничивания. При намагничивании изделий разомкнутой формы во внешнем поле Не на их концах образуются полюса, создающие размагничивающее поле Яр, так что поле внутри изделия [c.8]

Изделия из материалов с Не = = 40-i-50 А/см при приведенных выше частотах размагничивающего поля могут иметь толщины стенок примерно до 10—15 мм при 50 Гц и до 50—60 мм при 1 Гц. [c.18]

Начальная амплитуда напряженности размагничивающего поля может быть несколько ниже напряженности намагничивающего поля. Определить это значение относительно сложно, поэтому, как правило, его принимают равной амплитуде напряженности намагничивающего поля. [c.18]

Для качественного размагничивания важно соблюдать промежуток времени, в течение которого напряженность размагничивающего поля уменьшается от максимального значения до нуля. Это время определяется числом укладывающихся в него периодов изменения магнитного поля. [c.18]

Тип прибора Фирма, страна Характеристика размагничивающего поля Частота тока, Гц Размеры отверстия соленоида, мм [c.19]

Чем меньше длина магнита и чем относительно больше зазор, тем больше размагничивающее поле полюсов и тем меньше [c.292]

Сплавы алнико имеют высокую магнитную индукцию, но низкую коэрцитивную силу, в результате чего они могут быть подвержены вредному действию размагничивающих полей. [c.444]

Коэффициент пропорциональности N, учитывающий форму и размеры тела, называется размагничивающим фактором. Магнитная энергия ферромагнетика, находящегося в собственном размагничивающем поле Hi, равна [c.296]

Вопросам контроля конструкционных сталей с содержанием углерода более 0,3% посвящена работа [52]. Показано, что можно использовать в качестве параметра контроля поле возврата // илп выбрать амплитуду переменного размагничивающего поля такой, чтобы оставшаяся неразрушенной часть остаточной индукции изменялась монотонно во всем диапазоне температур отпуска. [c.86]

Рис. 20. Кривые размагничивания мате-риалов первой и второй групп при воздей > ствии внутреннего (а) и стороннего (6) размагничивающих полей

Здесь Н и В — текущие значения напряженности размагничивающего поля и индукции — коэрцитивная сила г—остаточная индукция Н и В — координаты экстремальной точки, определяющей максимум энергетического произведения ВН, [c.45]

ВИСИТ и от того, что ось легкого намагничивания в столбчатом кристалле пересекает меньше границ (между зернами), являющихся источниками внутренних размагничивающих полей. Чем крупнее кристаллы, тем меньшее число границ приходится на единицу высоты отливки. [c.103]

Магнит намагничивается вне системы с дополнительной стабилизацией внешним размагничивающим полем при сборке (рис. 266). [c.227]

Так как в автоматике и приборостроении обычно используются дифференциальные магнитные системы, состоящие из двух и более магнитов, то стабилизация или регулировка рабочего потока такой системы до номинального значения внешним размагничивающим полем может привести к снижению температурной стабильности системы в целом за счет существенного различия температурных коэффициентов отдельных ее частей. [c.237]

Нестабильность постоянных магнитов. Нестабильность магнитов связана с естественным магнитным старением, зависящим от собственного размагничивающего поля, в котором находится магнит, и с внешними влияниями, действующими на размагничивание, главными из которых являются температурные измерения, механические 102 [c.102]

На возникающих дефектах сварки определенных размеров образуются узлы закрепления доменов, которые обра 1уют суммарное размагничивающее поле дефектов. Линии концентрации напряжений и деформаций соответствуют линиям значений нормальной составляющей поля рассеяния Нр, измеряемого на поверхности изделия. [c.215]

Предположим, что образец намагничен до насыщения. Попытаемся размагнитить его, уменьшая постепенно внешнее поле до нуля. Изменение намагниченности не будет теперь описываться той кривой, которая наблюдалась при намагничении образца (рис. 10.18,г). Из-за того что произошло необратимое смещение границ доменов при Н=0, сохранится некоторая намагниченность JR, получившая название остаточной. Для достижения нулевой намагниченности требуется приложить размагничивающее поле Не, называемое коэрцитивной силой. Когда поле И достигает больших отрицательных значений, образец намагничивается до насыщения в противоположном направлении. Полный цикл перемаг-ничения при изменении поля от —Н до Н описывается петлей гистерезиса, изображенной на рис. 10.2. [c.345]

Магнитное поле, в котором находятся ионы, в среднем не равно внешнему полю. Оно зависит от формы образца (вследствие размагничивающего поля) и кри( галлической структуры (так так магнитное иоле, действующее на данный диполь, зависит от относительного расположения и средней ориентации соседей). [c.384]

Поправки. При низких температурах поправки на диамагнетизм самого образца соли и его держателя менее существенны, чем при высоких температурах, хотя во многих случаях ими пренебречь нельзя. Кроме того, может оказаться существенным влияние размагничивающего поля и поля соседних окружающих ионов. Для сферического кристалла с кубической решеткой эти поправки равны и иротивоноложны но знаку, так что они компенсируют друг друга. В обычных же случаях (когда они не равны друг другу) результат их сложения может быть сравним с каждой из них. Рассмотрим следующий пример для сферы размагничивающее поле равно j. Когда It—объемная восприимчивость—порядка 3 10 , то равно 10 , так что вследствие этого эффекта в ириложеииом поле должна быть учтена поправка - 1%. Для веществ типа Gd2(S0Jg-8H 0, для которых восприимчивость на 1 см при 1°К равна 0,064 в области малых полей, величина /з тех составляет уже 0,27. Указанные поправки становятся особенно существенными нин<е 1 К. Необходимо также учитывать различие в рассмотренном эффекте в случае замены монокристаллического образца порошком. Подобные расчеты были сделаны де-Клерком [34] (см. также гл. VII). [c.394]

Значения у и у для. эллипсоида были примерно вдвое больше, чем для сферы, но форма кривых была очень сходной для обоих образцов. Такое расхождение, ио-видимому, связано с различием в размагничивающих полях. Однако полностью согласовать значения восприимчивости для оллиисопда со значениями для сферического образца оказалось невозможным значения, вычисленные для эллипсоида, получились меньшими, чем значения для сферы. Причина, по-видимому, заключается в том, что значоиие фактора размагничивания сферы, заполненной небольшими кристаллами произвольной формы, не может быть описано формулами, приведеппыми в п. 7. Различие можно устранить, если ввести поправку Д, по величине равную [c.534]

Амплитуда и форма резонансной кривой поглощения определяются процессами релаксации. Наличие их приводит к тому, что компоненты тензора магнитной проницаемости становятся комплексными величинами. При отсутствии внешнего магнитного поля магнитная проницаемость скалярна. Ширина резонансной кривой ферромагнитного резонанса АН обычно определяется как разность полей, при которых мнимая часть диагональной компоненты тензора проницаемости ц" составляет половину своего значения м-"рез в точке резонанса. Зависимость ее вещественной ц и мнимой ц" частей от частоты называют магнитными спектрами. Для магнитных спектров ферритов характерно наличие двух областей дисперсии. Низкочастотная область дисперсии обусловлена смещением границ доменов, а более высокочастотная — естественг.ым ферромагнитным резонансом в эффективных полях анизотропии и размагничивающих полях. [c.708]

Гистерезис. При циклическом перемагничивании ферромагнетика функция В (Н) образует петлю магнитного гистерезиса (рис. 1). Различают предельную петлю гистерезиса, получаемую переключением (при Н > HjYi). Если перемагничивание производится не из состояния S = О, Я = О, то имеют место частные петли гистерезиса амплитуда перемагни-чивающего поля Н Нщ, (см. рис. 1). Эти петли гистерезиса являются симметричными. При уменьшении размагничивающего поля получают частные петли возврата. [c.7]

На рис. 11.3 показана кривая полного цикла перемагничипания ферромагнетика. Из рис. 11.3 видно, что при перемагничивании изменение В отстает от изменения Я и при Я = О оказывается равным не нулю, а Явление такого отставания В от Н называют магнитным гистерезисом, а индукцию Sr — остаточной индукцией или остаточным магнетизмом. Для ее уничтожения требуется приложение размагничивающего поля которое называют коэрцитивной силой. Замкнутая петля ABj-H A В Н А, описывающая цикл перемагничивания, называется петлей гистерезиса. Площадь петли пропорциональна работе перемагничивания единицы объема ферромагнетика. В процессе перемагничивания эта работа целиком переходит в тепло. Поэтому при многократном перемагничивании ферромагнетики нагреваются. [c.287]

Способность магнитов из закрити-ческих материалов полностью восстанавливать магнитный поток после воздействия стороннего размагничивающего поля Ядт объясняется теми же причинами, что и способность полностью восстанавливать поток после временного отсоединения арматуры. Для нахождения наибольшей допустимой напряженности Яот нужно из точки начала колена кривой I провести линию 0403, параллельнуй линии скоса Od i магнита с арматурой. При этом отрезок Оа определяет значение Нсч. Из рисунка следует, что Яст= Да — вн— напряженность внутреннего размагничивающего поля (отрезок а а . Чем дальше отстоит точка С1 от критической точки тем больше Яст по сравнению с коэрцитивной силой НсВ- [c.26]

Сплавы с высокой коэрцитивной силой предназначены для изготовления магнитов, работающих в разо.чкнутых цепях с большим коэффициентом размагничивания, а также в цепях, размагничивающее поле которых создается электрическими токами (например, в электрических машинах, магнето и т. п.). [c.107]

Прочие физические свойства. Физические свойства ферритов бария и стронция зависят от их марки. Л1агнит-ное насыщение наступает в полях, равных 3—5 Нсв- Магнитные свойства существенно зависят от температуры. При циклическом охлаждении и нагревании бариевых магнитов во время первых циклов наблюдаются необратимые потери намагниченности, зависящие от марки материала и внешних и внутренних размагничивающих полей. Многократное повторение циклов стабилизирует магнитные свойства. Изменения намагниченности становятся обратимыми. Среднее значение температурного коэффициента индукции в диапазоне температуры от —70 до +200 °С составляет ар =—2-10" 1/ С. Изделия из феррита марки 15БА300 при охлаждении до —70 °С и действии внешних и внутренних полей до 200 кА/м необратимых потерь намагниченности не испытывают. [c.124]

Рис. 265. Рабочая диаграмма системы с по-стояшгым магнитом, намагниченным совместно с арматурой и стабилизированным размагничивающим полем

Здесь //(-т— величина внешнего размагничивающего поля, обеспечивающего требуемое значение т tg а — угловой коэффициент проводимости магнитной системы, являющийся, как и а, функцией геометрических параметров Ав — коэффициент возврата, определяемый для каждого МТЛ1 [c.228]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...