Теорема гидростатики

Это выражение можно было записать и сразу на основании известной теоремы гидростатики, согласно которой сила давления [c.210]

Основная теорема гидростатики. Гидростатическое давление в данной точке не зависит от направления (т. е. остается одинаковым по всем направлениям). [c.9]

Допустим, что они пересекаются. В таком случае во всех точках линии пересечения этих поверхностей давление одновременно должно быть равно р и р2, что невозможно, так как по основной теореме гидростатики гидростатическое давление р одинаково по всем направлениям. Следовательно, две различные поверхности уровня действительно не пересекаются. [c.17]

Вторая книга, состоящая из девяти отделов, рассматривает движения и действия сил с учетом влияния среды. В ней доказываются теоремы, важные для гидростатики, гидродинамики и баллистики. Но, кроме того, она имеет завуалированный полемический аспект в ней Ньютон фактически учиняет разгром картезианской физики и, в частности, декартовского учения о вихрях тончайшей жидкой материи , наполняющей мировое пространство. [c.163]

Даниил Бернулли (1700—1783) ввел термин гидродинамика для того, чтобы объединить две науки гидростатику и гидравлику. Д. Бернулли также открыта замечательная теорема, известная под его именем. [c.7]

Маклорена теорема в гидростатике 64в [c.808]

В основу гидростатики положены две теоремы равенство нулю суммы всех сил, приложенных к рассматриваемому элементу жидкости и, как следствие, равенство нулю суммы моментов этих сил относительно какой-то оси. Однако, несмотря на простоту принципов, гидростатика приводит к важным результатам и выводам. [c.16]

Кольцевое напряжение О/ цилиндрической части можно найти, рассекая резервуар продольной плоскостью А А. Согласно упомянутой теореме гидростатики, давление (рис. 7.21, б), отрывающее нижнюю половину цилиндра от верхней, = р2г1. Следовательно, кольцевое напряжение [c.210]

Из первого принципа Архимед прежде всего заключает, что поверхность жидкости, все части KOTopoii согласно предположению тяготеют к центру Земли, должна иметь сферическую форму для того, чтобы жидкость находилась в равновесии. Далее, он докэ зывает, что тело, имеющее такой же вес, как равный ему объем жидкости, должно полностью погрузиться в жидкость ибо если представить себе две равные пирамиды рассматриваемой жидкости, которая согласно допущению находится в равновесии по отношению к центру земли, то та пирамида, в которую тело только частично погрузилось, производила бы большее давление па центр земли или вообще на любую сферическую поверхность, которую мы представили бы себе описанной около центра. Аналогичным образом он доказывает, что тела, вес которых меньше веса равного объема жидкости, могут погрузиться в. у жидкость лишь настолько, что погруженная часть их займет объем жидкости, имеющей вес, равный весу всего тела. Отсюда он выводит две теоремы гидростатики, а именно 1) тела более легкие, чем равный им объем [c.235]

Гамильтона принцип 460 — функция 469 Гаусса принцип 460 Геометрия 15 — Лобачевского 191 Гидростатика 226 Годограф 61, 309, 368 Грамм-масса 94 Гринхилла теорема 441 Гюльдена теорема 143, 232 [c.511]

Знак в каждом отдельном случае легко определить из того соображения, что более плотные части жидкости стремятся двигаться вниз, а менее плотные — вверх. Теорема Бьеркнеса пригодна главным образом для качественного исследования. Применение ее для количественного исследования затрудняется тем, что обычно поле давлений ускоренного течения точно не известно. Исключение составляют течения в таком пространстве, горизонтальное протяжение которого во много раз превышает вертикальное протяжение. Этот случай имеет место в большинстве метеорологических приложений. При течениях в таком пространстве вертикальные ускорения вследствие условия неразрывности малы по сравнению с горизонтальными ускорениями, и поэтому давление на каждой вертикали можно определять на основании законов гидростатики. Для вычислений, однако, целесообразно пользоваться не тем интегралом, который получился в правой части формулы (60), а его исходной формой, т.е. интегралом [c.495]

Дальнейшее развитие учения о движении жидкости и обобщение законов гидростатики дали возможность членам Российской академии наук в Санкт-Петербурге Леонарду Эйлеру (1707—1783 гг.) и Даниилу Бернулли (1700—1782 гг.) разработать теоретические основы гидравлики и, таким образом, создать прочную теоретическую базу, позволившую выделить гидравлику в отдельную отрасль науки. Д. Бернулли, работая над проблемами математики и механики, посвятил ряд мемуаров вопросам движения и сопротивления жидкости. В 1738 г. им опубликован капитальный труд по гидродинамике, в предисловии к которому автор указал, что его труд полностью принадлежит России, и прежде всего ее Академии наук. В этой работе Бернулли дал метод изучения движения жидкости, ввел понятие гидродинамика и предложил известную теорему о запасе энергии движущейся частицы жидкости. Эта теорема носит теперь имя Д. Бернулли и лежит в основе ряда разделов гидравлики. Л. Эйлер первый дал ясное определение понятия давления жидкости и, пользуясь им, в 1755 г. вывел основные дифференциальные уравнения движения некоторой воображаемой жидкости, лишенной трения, так называемой идеальной жидкости. Эти уравнения впоследствии были названы его именем. На основе учения Л. Эйлера возникла родственная гидравлике наука — гидромеханика, также рассматривающая законы движения жидкостей, но на основе только математического анализа, тогда как гидравлика для изучения отдельных вопросов широко использует и экспериментальный метод. [c.7]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...