Скорость вероятная квадратичная

F v) — число частиц со скоростью V + Аи и, и и — средняя квадратичная, наиболее вероятная и средняя арифметическая скорости [c.32]

Соотношения между скоростями средней арифметической, средней квадратичной и наиболее вероятной. [c.434]

Существенное перемещение и выброс частиц из слоя под действием силы давления газового потока происходит главным образом в верхних частях слоя, но, так как реальный слой составляется из частиц (кусков) различных размеров, то возможность выброса вероятна при различных значениях скорости газа в слое. Это объясняется отчасти тем, что на мелкие фракции, расположенные в промежутках между крупными, давление вышележащего слоя или не сказывается вовсе, или сказывается в меньшей степени. При увеличении скорости фильтрации газов через однородный слой свыше определенной величины сопротивление слоя перестает изменяться по квадратичной зависимости [уравнение (211)] и становится не зависимым от скорости. [c.331]

Однако в пространственном случае даже для конечной полной энергии было доказано только существование — и то лишь для ограниченных интервалов времени ). Хотя предположение о конечности полной энергии, вероятно, может быть ослаблено,— пожалуй, достаточным может оказаться ограниченность скорости, — Е. Хопф 2) показал, что задача Коши для уравнений Навье—Стокса не является корректно поставленной, если допустить, что с увеличением расстояния от начала координат скорость возрастает линейно, а давление — квадратично. [c.55]

В четвертом порядке теории возмущения (5.2.7) будет определять вторые и четвертые моменты поля с учетом двухфотонных эффектов— нелинейного поглощения падающего поля и спонтанного излучения пар фотонов. С другой стороны, формула (5.3.23) позволяет выразить вероятность двухфотонных переходов через собственные частоты и моменты переходов молекул. Мы здесь выберем третий метод описания — феноменологический, который позволит нам обобщить закон Кирхгофа на слабо нелинейные среды в двухуровневом приближении. Метод основан на подстановке в двухуровневое кинетическое уравнение ( 4.5) эффективного гамильтониана взаимодействия, учитывающего только интересующий нас элементарный двухфотонный процесс. Из полученного кинетического уравнения для произвольной наблюдаемой поля / мы найдем в первом порядке приращение Д , получаемое в результате взаимодействия с веществом. Выбирая затем в качестве / первые, вторые и четвертые моменты, мы выразим приращения этих моментов через коэффициенты кинетического уравнения. В результате мы получим приближенный ОЗК, выражающий вероятность двухфотонного излучения через кубическую МР. Из полученных соотношений следует заранее очевидный вывод об одновременности излучения фотонов в парах (в отличие от ТИ линейного приближения). Далее, двухфотонный ОЗК будет использован для оценки скорости совпадений по коэффициенту двухфотонного поглощения. Наконец, мы найдем связь между третьим моментом ТИ и квадратичной МР. [c.164]

Скорость совпадений. Рассмотренная одномерная модель применима лишь в сл5 чае идеализированных точечных детекторов с плош адью, много меньшей площади когерентности, и достаточно большого сечения луча накачки. Однако, поскольку вероятность совпадения (17) квадратична по интенсивности накачки, следует использовать фокусировку, которая нарушит условие применимости одномерной модели. [c.241]

Когда скорость вращения анемометра достигает своего максимума, величина F становится равной среднему моменту сил трения в оси. Инструмент следует расположить так, чтобы трение, обусловленное его весом, было минимальным. Поэтому, так как наша формула приближенная, этим трением можно пренебречь. Кроме того, опора анемометра должна выдерживать боковое давление ветра. Вероятно, большая доля возникающей при этом силы трения пропорциональна давлению ветра и может быть учтена в формуле (3) посредством изменения величин коэффициентов. Так как эти коэффициенты определяются из эксперимента, то можно предполагать, что все силы, являющиеся квадратичными функциями скоростей, включены в выражение для F [c.114]

Поверхностные температуры нижних планет, конечно, гораздо выше, чем нуль градусов Цельсия в тех частях, где они получают лучи Солнца наиболее отвесно, даже если пренебречь всем теплом, которое когда-либо было получено ими изнутри. Из геологических данных относительно образования изверженных пород на Земле кажется вероятным, что в далеком прошлом планеты имели гораздо более высокую температуру и внешние планеты еще не остыли до твердого состояния. Имеется указание на то, что было время, когда наиболее тугоплавкие тела находились в расплавленном состоянии, откуда следует, что их температуры были около 3 000° или 4 000° С. Поэтому средняя квадратичная скорость могла быть гораздо больше чем 1 700 м сек для водорода, как указано выше, и, вероятно, в течение долгого периода времени продолжала быть больше. Сравнивая эти результаты с таблицей скоростей из бесконечности, видно, что согласно этой теории Луна и нижние планеты не могли удержать в своей оболочке свободный водород и другие элементы очень малого молекулярного веса, как, например, гелий в случае Луны, Меркурия и Марса должно было быть заметным улетучивание более тяжелых молекул, таких, как водород. Это особенно вероятно, если нагретые атмосферы простирались на большие расстояния. Верхние планеты, и особенно Солнце, могли удержать все обычные земные элементы, и по этой теории можно ожидать, что эти тела окружены обширными газовыми оболочками. [c.55]

Средняя скорость больше наиболее вероятной скорости и меньше средней квадратичной скорости. [c.57]

Как видно из рис. 12.6, с ростом величины наиболее вероятной скорости Ст (или срвдней квадратичной с ) увеличивается относительное число молекул, имеющих высокие скорости. [c.151]

Это распределение наз. М. р. но абс. значениям скоростей. Ф-ция Р(и) достигает максимума при скорости а — (2кТ/т) , наз. наиб вероятной скоростью. Для молекул Нг при Т = 273К Ув 1500 м/с. При помощи М. р. можно вычислить ср. значение любой ф-цип от скорости молекул ср. квадрат скорости (е ) = ср. квадратичную скорость ЪкТ1т) [c.31]

Так как во всех газах существуют все скорости, то некоторые молекулы газообразных оболочек небесных тел должны двигаться со скоростями больи Ими, чем скорости из бесконечн >сти, как определено в 35. Если молекулы близки к верхним границам атмосферы и начинают двигаться от тела, к которому они принадлежат, они могут избежать столкновения с другими молекулами и улететь, чтобы никогда не вернуться ). Так как кинетическая теория газов подтверждается наблюдениями и так как, если она верна, то некоторые молекулы должны двигаться со скоростями большими, чем скорость из бесконечности, то вероятно, что атмосферы всех небесных тел истощаются этим процессом но в большинстве случаев он протекает крайне медленно и компенсируется отчасти приростом от метеорного вещества и атмосферными молекулами других тел. В верхних областях газообразных оболочек, из которых лишь и отлетают молекулы, температуры низки, по крайней мере для планет вроде Земли, и большие скорости редки. Если средняя квадратичная скорость равняется или превышает скорость из бесконечности, то процесс истощения будет протекать относительно быстро. Во всяком случае элементы и соединения с низким молекулярным весом теряются быстрее, и таким образом одни молекулы и атомы улетучиваются свободнее, а другие удерживаются сильнее. [c.53]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...