Свободного переноса оператор

Света рассеяние 382 Свободного переноса оператор 440 Серое излучение 195, 239 Сечение деления 239 [c.491]

Оператор свободного переноса [c.440]

Действительно, непосредственное использование итеративного метода, применяемого в задаче с начальными условиями, позволяет доказать существование решения только при ограничениях, наложенных на размер области [26, 27]. Первые доказательства существования и единственности для области произвольных размеров [28, 29] основываются на детальном изучении [29] оператора свободного переноса Z) = -5/5x, и в частности на неравенстве вида [c.440]

ОПЕРАТОР СВОБОДНОГО ПЕРЕНОСА 441 [c.441]

ОПЕРАТОР СВОБОДНОГО ПЕРЕНОСА 443 [c.443]

Рекомендации по численному решению задач свободной конвекции в емкостях приведены в [14, 34, 71, 94]. Решения получены до значений чисел Релея 10 . Возможность получения решений при больших числах Релея была показана в (34 ) путем введения автоматической коррекции разностного оператора. Установлено, что при больших числах Релея, когда схемные коэффициенты переноса превосходят молекулярные, для сохранения устойчивости решений и равномерной сходимости следует опустить в уравнениях диффузионные члены. Подход к численному решению уравнений в замкнутой области можно проиллюстрировать па примере свободной конвекции жидкости в горизонтальной трубе. Математическая модель задачи описывается системой уравнений движения, энергии и неразрывности [c.187]

Функция Ф может быть выбрана удовлетворяющей граничным условиям свободной поверхности (см. разд. 1.1.4). Таким образом, Ф (г, й, Е) — О для всех г на выпуклой границе и всех направлений, входящих в данный объем нейтронов, т. е. для пй < 0. Тогда сопряженная функция будет удовлетворять граничным условиям Ф+ (г, й, ) = О для всех г на границе и всех направлений выходящих нейтронов, т. е. для пй > 0. Кроме того, предполагается, что и Ф, и Ф" " — пространственно непрерывные функции (см. разд. 1.1.4), так что при вычислении градиентов этих функций не возникает никаких трудностей. При таких предположениях в соответствии с определением сопряженного оператора переноса член Ь" " Ф+ в правой части (6.6) им ет вид [c.200]

Мы видим, что производная (ЗА.28) нронорциональна градиентам гидродинамических неременных. Поэтому уравнение (ЗА.22) можно решать методом последовательных приближений, раскладывая Sf в ряд по градиентам ). Малость градиентов означает, что процессы переноса происходят медленно. С другой стороны, благодаря столкновениям, неравновесная функция распределения релаксирует к локальному распределению Максвелла, т. е. поправка 6f стремится к нулю. Характерным временем релаксации для Sf является среднее время свободного пробега г >, так как оператор (ЗА.25) является не чем иным как линеаризованным оператором столкновений Больцмана. Если гидродинамические переменные мало изменяются за время порядка г >, то в уравнении (ЗА.22) можно пренебречь производной по времени, т. е. его можно решать в стационарном приближении. Мы ограничимся этим приближением и найдем Sf в первом порядке по градиентам гидродинамическим переменных ). Заметим, что в этом случае функционалом A[Sf] в уравнении (ЗА.22) также можно пренебречь, так как он соответствует членам более высокого порядка по градиентам [см. выражение (ЗА.24)]. [c.238]

Среди проблем, которые необходимо решить для успешного пуска линии, важнейшей оказалась проблема стружки. Сливная вьюнковая стружка, образующаяся при работе гидрокопировальных полуавтоматов, плохо отводится, обматывается вокруг шпинделей, инструментов, обрабатываемых деталей, забивает направляющие суппортов. В условиях неавтоматизированного производства, при постоянном контроле и наблюдении со стороны рабочего-оператора, который периодически крючком помогает отводу стружки, эта проблема не является особенно острой. Однако при встраивании гидрокопировальных автоматов в автоматическую линию, когда оператора с крючком уже нет, а стружечное пространство оказалось занятым межстаночным транспортером, все прежние методы стружкодробления и стружкоудаления оказались недостаточными. Так как обрабатываемые детали в промежуточных позициях и особенно при переносе транспортером не захватываются, а лежат свободно на призмах, то при встрече со скоплением стружки они иногда падают в лотки на шнековые транспортеры, вызывая поломки шнеков. Попытки применения запроектированных на линии устройств автоматического контроля размеров в процессе обработки привела к быстрому их выходу из строя, так как измерительные наконечники, увязнув в ворохе стружки, служили лишь дополнительным стружкосборщиком . Решение проблемы стружки потребовало, с одной стороны, экспериментального подбора режимов, с другой — конструктивного изменения некоторых режущих инструментов. Так, механические стружколомы, первоначально запроектированные на линии, оказались ненадежными, так как не обеспечивали стабильного дробления стружки, быстро изнашивались и выходили из строя, а их установка и регулировка отнимала много времени. Подавляющее большинство отказов линии МРЛ-4 было связано с недостаточной надежностью транспортирующих механизмов. [c.173]

В данном случае будем считать, что функции Фо и Фо удовлетворяют обычным граничным условиям свободной поверхности для потока и сопряженной функции и что обе они являются непрерывными функциями пространственных переменных. Если Ь — оператор переноса, то, как было показано выше, (Фо, ЬФо) = (Фо, Ь+Фо). (Ниже показано, чтоесли Ф и Фо не удовлетворяют граничным условиям и условиям непрерывности, то это соотношение не "выполняется.) Чтобы получить точное значение скалярного произведения (Q+, Ф<,) из неточного значения потока Ф, используем функционал У, определяемый в виде [18] [c.229]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...