Напряжение внутреннее кажущееся

Если нагреву подлежит внутренняя или наружная цилиндрическая поверхность стальной детали на заданную глубину, то напряжение на индукторе (на активном проводе индуктора), а также кажущуюся мощность следует определить по номограмме рис. 24. Соответственно полученному напряжению, по таблице, которая набита на каждом трансформаторе ТЗ-800 или Т31-3200 и приведена в документации на трансформатор, определяем его коэффициент трансформации и производим переключение перемычками на первичной и на вторичной стороне. В таблице указаны напряжения вторичной обмотки при холостом ходе под нагрузкой эти напряжения будут меньше на 15—10%. Величина конденсаторной батареи определяется как сумма кажущейся мощности индуктора и некоторой дополнительной, компенсирующей реактивность обмоток генератора и фидера. [c.56]

Приведенные положения относительно ориентации структурных элементов прослоек под действием внутренних напряжений несмотря на кажущуюся справедливость носят проблематичный характер, поскольку не подтверждены опытным путем. Поэтому большой интерес представляет проведение качественного и количественного анализа всех сторон этого явления непосредственно на объектах с клеевыми прослойками. [c.51]

Метод отражений. Как указано ранее, формы тела или границы потока в теории потенциальных течений представляются просто поверхностями тока, геометрически подобными очертаниям твердых границ, имеющих практический интерес поскольку задача напряжений сдвига у границы не рассматривается, то никаких трудностей из-за этого представления не возникает, ибо поток не проникает ни через эти поверхности, ни через твердые границы. Однако, как видно из уравнений для функций потенциала или тока, математическое поле беспредельно, и здесь существует кажущееся поле потока по обе стороны любой выбранной поверхности тока, например, в случае моделирования потока, обтекающего шар, исследование уравнений покажет, что неразрывное поле движения распространяется на произвольно большое расстояние, выравниваясь после шарообразной поверхности тока к диполю в центре. Поскольку любое другое замкнутое тело должно также включать особенности, подобным же образом поля потока будут существовать по обеим сторонам границы и поток будет всегда заканчиваться у внутренних особенностей. Эта система внутренних особенностей считается как бы отражением их наружной части. Если может быть найдено расположение, природа и напряжение этих отраженных особенностей, их потенциалы вместе с потенциалами механизмов течения, воспроизводящих наружный поток, дадут полный потенциал для потока вокруг тела. Оценка этих потенциалов, однако, вообще является трудной задачей. Только для случаев шарообразной, круглой или плоской границ имеются способы, пригодные для определения отражений. [c.111]

Предельные значения напряжений, полученные по формуле (VII,4), несколько выше фактических, найденных экспериментально. В пленке из нитроцеллюлозы не возникают высокоэластическая и пластическая деформации. Поэтому расчетные значения предельных внутренних напряжений лишь незначительно превышают экспериментальные данные. В то же время для полиэфирных покрытий расчетные значения предельных внутренних напряжений в 10— 15 раз превышают экспериментальные значения. Такое превышение объясняется развитием релаксационных процессов, снижением значения кажущегося модуля по отношению к мгновенному модулю, вследствие чего фактические значения внутренних напряжений значительно снижаются, что и фиксируется экспериментально. [c.308]

Сульфатные электролиты. В состав сульфатного электролита входит сульфат родия и серная кислота. Несмотря на кажущуюся простоту, комплексы родия, образующиеся в сульфатном электролите, отличаются по своему составу в зависимости от неуловимых нюансов приготовления электролита. При этом отличаются потенциалы разряда, количество поглощенного водорода, величина внутренних напряжений. [c.290]

Из уравнений (1.9) и (1.10) следует, что для определения предельных внутренних напряжений достаточно иметь кинетические кривые усадки бу и мгновенного модуля упругости 1. Для вычисления же действительных внутренних напряжений в покрытии необходимо дополнительно знать [см. уравнение (1.6)] Высокоэластический модуль 2, вязкость т] и период релаксации т. Так как эти параметры получить весьма трудно, а то и вообще невозможно, то на практике проще определить кажущийся модуль упругости Ек из деформационных кривых и вести расчет ав по уравнению (1.4). [c.23]

Кажущийся модуль упругости покрытий из пластифицированной желатины в значительной степени зависит от времени релаксации напряжений Ат. С увеличением толщины покрытий Дт растет, следовательно значения Дав должны падать [см. уравнение (1.6)]. Отсюда становится понятным влияние толщины покрытий на внутренние напряжения. В уравнение (1,6) толщина покрытия непосредственно не входит. Однако с ее увеличением возрастает время релаксации Дт, а чем больше Дт, тем меньше Дав и ав. Поэтому в общем случае с увеличением толщину покрытия внутренние напряжения должны снижаться, что и наблюдается в покрытиях, полученных из пластифицированного нитрата целлюлозы, желатины и перхлорвиниловой смолы (см. рис. 1,4, 1.9, 1.12), Однако, как следует из уравнения (1.6), зависимость ав от определяется соотношением Дт и т. Если Ат <С т, то уравнение (1.6) переходит в уравнение Гука. В этом случае внутреннее напряжение от толщины покрытия не зависит, что характерно для покрытий из желатины и нитрата целлюлозы (см. рис. 1.2, 1.7). При X Ах внутренние напряжения существенно снижаются с ростом толшины покрытия, что можно наблюдать на примере покрытия из пластифицированной перхлорвиниловой смолы. При Дт > т внутренние напряжения релаксируют почти полностью (покрытия из нитролаков 5 и 6, см. рис. 1.9). [c.32]

Иная картина наблюдается для покрытий из лака ПЭ-29. Расчеты предельных внутренних напряжений показали, что они в 10—15 раз больше действительных внутренних напряжений. Это объясняется тем, что полиэфирная смола в исследованном интервале температур ведет себя как высокоэластическое тело (см. рис. 1.36), и поэтому кажущийся модуль упругости много меньше мгновенного. Изменение действительных внутренних напряжений в полиэфирных покрытиях описывается уравнением (1.7), из которого следует, что действительные внутренние напряжения во столько раз меньше предельных, во сколько кажущийся-модуль упругости меньше мгновенного. Таким образом, за счет развития высокоэластической деформации действительные внутренние напряжения в полиэфирных покрытиях в 10—15 раз меньше предельных (см. рис. 1.34). [c.53]

Во всяком случае вопрос о возникновении начальных" внутренних напряжений в прозрачном теле стал значительно более сложным, чем раньше, и даже смысл, связываемый с термином начальное напряжение", стал сомнительным. Действительно, топерь нет причины для того, чтобы кажущиеся начальные напряжеия удовлетворяли бы уравнениям (3.331) и (3.332) таким образом метод, примененный Файлоном и Харрисом для доказательства того, что кажущиеся первоначальные напряжения не следуют законам статики, этим отрицательным результатом сам себя опровергает и не может быть применен для распознавания действительно существующих напряжений в отдельных фазах. [c.226]

Вторая из этих двух возможностей несомненно проще. Поэтому определим среднее эффективное напряжение (для которого сохраним обозначение сг ) как среднюю величину эффективных напряжений, действующих на отдельные дислокационные сегменты. Разность <т - ст можно обозначить как кажущееся" внутреннее напряжение, для которого сохраним обозначение а. и которое далее будем просто называть, внутренним нЕшряжением. Это внутреннее напряжение является мерой влияния структуры, усредненной по всему объему образца, на скольжение дислокаций [35]. Иначе говоря, это внутреннее напряжение можно интерпретировать как среднее внутреннее напряжение, которое действует на дислокацию при скольжении. [c.27]

В соответствии с этой концепцией приложенное напряжение состоит из двух слагаемых эффективного напряжения 0, которое действует на данный дислокационный сегмент и при его скольжении совершает работу, и внутреннее напряжение а,, с которым этот сегмент встречается при скольжении. Среднему эффективному напряжению соответствует по уравненик (2.1) "кажущееся" внутреннее напряжение, которое было охарактеризовано как мера влияния структуры, усредненной по всему образцу, на скользящую дислокацию [35]. [c.90]

Локализованные самостоятельные разряды в электроизо-няционной среде, не приводящие к пробою или перекрытию всего межэлектродного промежутка, называют внутренними частичными разрядами (ЧР). Возникновение ЧР наблюдается в тех областях диэлектрика (например, в газовых включениях), где напряженность поля выше, а электрическая прочность ниже, чем в остальной части материала. Наличие таких областей или участков, где при известных условиях появляются ЧР, может быть связано с перенапряжениями в изоляции, с особенностями ее структуры или с технологией производства. Длительное воздействие достаточно интенсивных ЧР приводит к пробою, поэтому определение параметров ЧР является необходимым при испытаниях изоляции. При каждом частичном разряде происходит изменение заряда на емкости включения, где произошел ЧР одновременно происходит изменение заряда на электродах образца Величину AQx называют кажущейся интенсивностью ЧР (кажущимся зарядом) и измеряют в кулонах. Скачкообразные изменения заряда и соответственно напряжения на электродах вызывают появление высокочастотных колебаний в цепи. Импульс напряжения ЧР имеет крутой фронт с длиной порядка [c.547]

Схемы включения умножителей частоты в цепь переменного тока. Обычно во всех существующих схемах У. ч. сам умножитель включается в резонансный контур. Делается это из следующих соображений. Прежде всего для получения той или иной гармоники необходимо насытить железо. Это условие при непосредственном включении умножителя частоты на зажимы генератора приводит к необходимости строить последний на весьма большие по сравнению с мощностью киловольтамнеры из-за наличия весьма малого коэф-та мощности. С другой стороны, если эдс генератора синусоидальна, то при таком включении не м. б. и речи о нужном искажении кривой напряжения на зажимах умножителя. Все высшие гармоники будут содержаться в токе, причем они, замыкаясь через генератор, создадут в нем весьма вредные добавочные потери и вследствие малого кажущегося внутреннего сопро- [c.276]

В предыдущем разделе данной главы мы обсудили фундаментальные принщ1пы, лежащие в основе явлений самодиффузии и диффузии примесей в кремнии с точки зрения микроскопических случайных прыжков. В этом и последующих разделах мы сконцентрируем внимание на макроскопических перемещениях примесей, происходящих вследствие высокотемпературного воздействия на кремний. Как правило, при этом, кроме обсуждавшихся до сих пор случайных термически активируемых скачков в однородной решетке, придется учитывать многие другие физические эффекты. Важнейшими из них являются наличие так называемого внутреннего электрического поля, обусловленного ионизованными примесями, неоднородность концентрации точечных дефектов, вызьтаемая пространственными вариациями уровня Ферми л самом кристалле, пересыщение точечными дефектами вследствие окисления 51 или радиационных повреждений, накачка точечных дефектов с поверхности в объем, напряжения и дислокации в решетке, генерируемые при диффузии примеси с высокой концентрацией, а также кластеризация и преципитация примеси. Все перечисленные эффекты сильно влияют на миграцию примеси в 51, в результате чего кажущийся коэффициент диффузии заметно отличается от истинного. Поэтому при моделировании диффузии примесей в кремнии необходимо точно учиты- [c.29]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...