Дислокации геометрически необходимые

Так как размер и ориентировка зерна медленно изменяются в процессе деформации, то плотность геометрически необходимых дислокаций ргн и соответственно /Су должны быть практически нечувствительными к деформа- [c.53]

Дислокации 6, 9, 62, 65, 100, 145, 253 винтовые 65, 71, 75, 77, 80, 112, 115 геометрически необходимые 195,217 границ зерен (ДГЗ) 80, 86 краевые 65, 70, 71, 75, 77, 80, 112, 127 [c.280]

Таким образом, основные геометрические соотношения для кристаллов, испытывающих произвольные повороты и смещения, легко записать па языке теории дефектов. Для этого кроме обычных для механики сплошной среды уравнений необходимо ввести определения дисклинаций и дислокаций в форме (14). В предельном варианте, т. е. при стесненных поворотах, связанных лишь с градиентами перемещений (со = Q), все полученные уравнения приводятся к ранее известному виду. [c.117]

Области каждой фазы разделены равновесной границей — геометрическим местом точек на Р-Г-плоскости, для которых свободные энергии обеих фаз равны. Необходимо помнить, что при вычислении свободной энергии необходимо учитывать энергию деформации, накопленную в кристалле в виде дислокаций, поскольку она изменяет кривую равновесия. Так, если фаза а более стабильна, чем р при данных Р-Г-условиях в не-деформированном состоянии, то она может стать менее стабильной (большее О) после деформирования. Существует много (в целом произвольных) схем классификации фазовых превращений [309, 319]. Мы остановимся здесь только на классификации фазовых переходов по Эренфесту. Для переходов пер [c.240]

Уравнения баланса дефектов в данной модели строятся из интуитивных геометрических соображений, как правило, без учета временной зависимости, В настоящее время используются представления калибровочных полей [14—16]. Это позволяет изучать процессы, обусловленные взаимосвязью механических изменений внутри структурного элемента, в соседних элементах и внешних объектах [15—16], Обычно внутренняя (локальная, описывающая структурный элемент) и внешняя (глобальная) симметрии представляются группой Лоренца, В ряде работ [17] рассматриваются идеи нарушенной симметрии, в которых поведение дислокаций описывается по аналогии с теорией сверхпроводимости Гинзбурга — Ландау с некоторым параметром порядка. Необходимо отметить, что введение группы Лоренца как для внешних, так и для внутренних переменных не убедительно, поскольку в неоднородной среде отсутствует единственная скорость передачи сигнала — скорость звука. Теория, содержащая малый параметр, представляет скорее описание фазового перехода типа плавление , чем поведение механической среды, в которой заведомо отсутствуют какие-либо параметры порядка. [c.10]

Выравнивание деформации по всему поликристаллическому агрегату достигается за счет известного условия [108] множественного скольжения (условие Мизеса), а различие но напряжениям на границах может быть ликвидировано путем эмиссии некоторой дополнительной плотности дислокаций, вызывающих повышение сдвиговых напряжений до требуемого уровня. Чтобы при этом не возникало дополнительное различие в деформациях отдельных зерен, такая плотность дислокаций должна набираться из так называемых геометрически необходимых дислокаций, понятие о которых впервые было введено Эмби [109]. Плотность геометрически необходимых дислокаций р , должна быть структурно чувствительной величиной, реагирующей на частоту изменения ориентировок зерен, т. е. быть пропорциональной отношению Ю (число зерен на единицу длины), [c.52]

Наиболее важная микроструктурная- перестройка, которая происходит в процессе ползучести, заключается в образовании разориентированных субзерен (полигонизация), разделенных стенками дислокаций. Стенки образу ются от перераспределения геометрически необходимых дислокаций, которые согласовывают пластические несовместимости между зернами или между образцом из монокристалла и наковальнями. Субзерновая структура находится в состоянии динамического развития. Образующиеся стенки дислокаций мигрирует под действием напряжения и разрушаются. Резо-риентация стенок увеличивается с ростом деформации до тех пор, пока в результате их вращения без миграции не установится рекристаллизован-ная зерновая структура. При более высоких значениях напряжения и температуры увеличиваются силы, вызывающие миграцию границ, а также их подвижность, и границы могут мигрировать. Размер как субзерен, так и рекристаллизованных зерен зависит от приложенного напряжения и уменьшается по мере его возрастания. Эмпирические соотношения между размером зерен или субзерен и напряжением устанавливаются экспериментально и используются для того, чтобы восстановить напряжение, которое вызвало естественное деформирование горных пород. Однако представление о том, что размер субзерен или зерен равновесен при Данном напряжении, не обосновано. Размер субзерен не является независимой переменной и не оказывает существенного влияния на скорость ползучести, если только он не зафиксирован каким-либо образом. Преобразования зерен в результате динамической рекристаллизации, по-видимому, недостаточно, чтобы вызвать изменение механизма ползучести от описываемого степенной зависимостью до диффузионной ползучести. [c.190]

ОТ й В напряжение течения более удобно воспользоваться данными рис. 5.49, поскольку в этом случае исключается Отр и Ообр. Соответственно полученные значения о (р.) и о(ро) представлены на рис. 5.50. Сопоставление рис. 5.48 и 5.50 подтверждает правильность только что выполненного выделения вкладов в напряжение течения. Одновременно подтверждается, что вклад, обусловленный геометрически необходимыми дислокациями, существен лишь на стадии II кривой упрочнения, а на более поздних стадиях составляет небольшую часть напряжения течения. Таким образом, на основании экспериментальных данных выполнено разделение вкладов в напряжение течения в соответствии с формулами (5.21) — (5.27) [c.186]

Внесенные ЗГД не являются кристаллогеометрически необходимыми структурными особенностями границ. Они могут зарождаться непосредственно в границе путем действия какого-либо зернограничного источника. Наиболее достоверно экспериментально установленный путь образования внесенных ЗГД — это взаимодействие решеточных дислокаций с границами [172]. Захваченная границей решеточная дислокация имеет решеточный вектор Бюргер са одного из зерен и представляет собой частный случай внесенных ЗГД. Чисто геометрически решеточный вектор Бюргерса может быть представлен суммой базисных трансляций ПРН [160], поэтому решеточная дислокация может распадаться в границе на ЗГД с ПРН-векторами Бюргерса [181-184]. Эти ЗГД являются внесенными. Такие ЗГД имеют нескомпенсированные упругие поля, следовательно, границы, их содержащие, могут быть определены как неравновесные [146, 173]. Поэтому внесенные ЗГД принято называть неравновесными дефектами в отличие от собственных ЗГД. [c.91]

Чтобы получить достаточно сильное химическое взаимодействие (образование атмосфер Сузуки), необходимо расщепление дислокации с образованием дефекта упаковки. Этот эффект часто наблюдается в металлах с г. д. к. решеткой и редко в переходных металлах с о. ц. к. решеткой, в частности в а-железе. Геометрическое взаимодействие связано с присутствием дислокации в упорядоченных твердых растворах типа замещения и поэтому не рассматривается. [c.10]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...