Моды аксиальные (продольные)

Моды аксиальные (продольные) 316 [c.349]

Если в лазере не предусмотрены какие-либо элементы для селекции аксиальных мод резонатора, то спектр выходного излучения будет содержать большое число дискретных частот, определяемых продольными модами. Ширина линии лазерного излучения ограничивает число мод, которые имеют коэффициент усиления, достаточный для генерации. Эта ситуация схематически представлена [c.280]

Решением этого уравнения являются функции (х, у), которые представляют собой различные нормальные типы колебаний резонатора и описывают распределение поля на поверхности зеркал. Каждому нормальному типу колебаний соответствуют свои потери и фазовый сдвиг за один проход, определяемые соответствующим собственным значением у п- Сокращенно нормальные типы колебаний называются модами и обозначаются как ТЕМ ,. Индексы т, п, обозначающие число изменений знака поля на поверхности зеркал, называются поперечными q — равно числу полуволн, укладывающихся на длине резонатора. Индексы q называются продольными, или аксиальными. [c.132]

Таким образом, сам принцип действия лазера накладывает ограничение на число генерируемых продольных мод. Число аксиальных мод можно ограничить путем уменьшения уровня мощности накачки. Если уровень мощности накачки превосходит пороговое значение настолько, что усиление превышает потери только в центре линии усиления, то лазер будет генерировать на одной частоте, совпадающей с центральной частотой контура. [c.135]

В случае идеального оптического резонатора (L = 100 см) — 150 МГц. Рассмотренные моды, характеризующиеся числом /, представляют собой волны, распространяющиеся вдоль оси резонатора, в связи с чем они получили название продольных, или аксиальных, мод. Соответственно, / — индекс продольной моды, а соотношение (6.6) определяет частотный интервал между соседними продольными модами. [c.43]

Продольное перемещение суппорта осуществляется по следующей цепи гидравлический двигатель мод. МГ-152 аксиально-поршневого типа с торцовым распределением, зубчатые [c.199]

Конкретному сочетанию индексов тип, отражающему конкретную поперечную структуру поля в резонаторе, соответствует ряд мод с разными значениями индекса это продольные моды (их называют также аксиальными модами). В спектре генерации каждой их них отвечает узкая линия. Совокупность продольных мод с данным сочетанием индексов тип объединяют под названием поперечной моды. Поперечная мода характеризуется, очевидно, только поперечными индексами (она обозначается ТЕМ п). [c.102]

ЧИСЛО изменений знака поля на поверхности зеркал, а q равно числу полуволн, укладывающихся яа длине резонатора. Индексы т и п называют поперечными, ад — продольными или аксиальными индексами. Типы колебаний, характеризуемые индексами т и п, называют поперечными модами. На рис. 9 показаны конфигурации поля нормальных типов колебаний, характерных для круглых зеркал резонатора. Индекс д в обозначениях мод не выражается числом и часто опускается. Та мода, для которой дифракционные потери будут наименьшими, возбуждается раньше других. Известно, что дифракционные потери зависят от распределения амплитуды волны по поверхности зеркала. Если амплитуда у края зеркала мала, то дифракционные потери будут также малы. Наименьшими потерями в резонаторе будут обладать те типы колебаний, для которых распределение амплитуды достигает максимума в центре и наиболее круто спадает к краям зеркал. Эти типы колебаний называют основными и обозначают ТЕМоо- Пространственное распределение выходящей из резонатора волны полностью определяется размером пятна и радиусом кривизны поверхности постоянной фазы в каждом сечении, взятом на оси вдоль распространения луча. Принято характеризовать размер пятна радиусом, соответствующим уменьшению интенсивности излучения в раз (уменьшение амплитуды колебаний в е раз) по сравнению с интенсивностью в центре пятна. [c.42]

Разность частот двух последовательных мод (иногда называемых продольными или аксиальными), равная [c.173]

Аксиальные (продольные) моды. Моды характеризуются набором чисел гпх-, ту, т ). Главной называется мода (О, О, т ). Она не имеет узлов в плоскости, перпендикулярной оси Z и описывает стоячую волну, являющуюся суперпозицией встречных бегущих волн, распространяющихся параллельно оси Z. Вне резонатора ей соответствует волна, распространяющаяся параллельно оси лазера. В теорш волноводов эта мода называется поперечной электромагнитной модой и обозначается TEMoomz. Из (53.3) с учетом (53.5) для частот излучения этой моды получаем выражение [c.316]

В деформированных ядрах равновесная форма обладает аксиальной симметрией. Поэтому фононы имеют онредел. зпачсиие проекции К угл. момента на ось симметрии. Энергии фонопов зависят от K , так что продольные и поперечные по отношению к оси симметрии моды имеют разные частоты (рис, 2), [c.407]

Употребление в литературе по лазерам терминов продольная и поперечная мода иногда приводит к путанице и может создавать (ошибочное) представление о том, что существуют два различных типа мод, а именно продольные (иногда называемые аксиальными) и поперечные моды. В дей-ствительиостн же любая мода характеризуется тремя числами, например п, т, I, в соответствии с выражением (4.70). Электрические и магнитные поля мод почти перпендикулярны оси резонатора. Изменение этих полей в поперечном направлении характеризуется числами i и т, в то время как изменение поля в продольном (аксиальном) направлении определяется величиной п. Когда говорят, причем, как правило, не корректно, о (даипон) поперечной моде, то подразумевают определенные значения поперечных индексов i и т, не обращая внимания на величину п. Следовательно, отдельная поперечная мода —это мода с одним единственным значением поперечных индексов I, т. Аналогичным образом можно объяснить термин продольная мода. Так, например, две соседние продольные моды — это моды с последовательными значениями продольного индекса п т.е. п и п+ или п—1), [c.189]

Ниже всюду предполагается, что для экспериментов используется одночастотное лазерное излучение, т.е. излучение, сформированное в виде одной моды с фиксированными поперечными и продольными индексами (практически — это всегда основная аксиальная мода ТЕМ001). Именно такой режим излучения реализуется при проведении подавляющего большинства современных экспериментов. [c.59]

Однако в начале исследований использовалось, как правило, многочастотное излучение (много продольных мод при одной аксиальной моде) или даже многомодовое излучение (много продольных и поперечных мод), так как в таких режимах легче получать большую энергию излучения в импульсе. В случае многочастотного и многомодового режимов пространствен но-временное распределение излучения в импульсе существенно различается для различных точек пространства и различных моментов времени. Возникает тонкая структура пространственно-временного распределения с большим перепадом от максимумов к минимумам локальной интенсивности излучения, возникающих из-за интерференции различных мод. Зарегистрировать эти перепады, используя стандартную диагностическую аппаратуру, практически невозможно, а классические измерения огибающей не отражают истинного распределения интенсивности. Остается единственная возможность независимо определить истинное распределение вероятности реали- [c.59]

Синхронизация мод, как и генерация моноимпульса, может быть реализована и активными и пассивными методами. В первом случае необходимо искусственно периодически модулировать параметры резонатора с частотой, равной или кратной разности частот соседних мод, что делается, например, модуляторами на основе акусто-онтического или электроонтического эффектов. При модуляции на частоте й, кроме несущей частоты Ио, появляются боковые частоты й+й)о и й)о— 2, которые, в свою очередь, будут играть роль вынуждающей силы для более далеких от центра продольных мод. В результате эквидистантно расположенные продольные моды будут синхронизированы единой вынуждающей силой. В случае когда частота выбрана равной mQ т—целое число), то будут синхронизироваться продольные моды с частотами, отличающимися в т раз от межмодового интервала, и в результате на аксиальном периоде будет генерироваться т импульсов. [c.205]

В стационарном режиме, когда АЫ -> О, то и Лvr -> О, т. е. лазер должен работать на одной продольной моде. Однако это утверждение справедливо только для однородного распределения интенсивности в активном элементе, которое достигается, например, в кольцевом резонаторе при его однонаправленной генерации или при усилении на прямом и обратном проходе в активном элементе волн с ортогональной поляризацией, создаваемой двумя четвертьволновыми пластинками с развернутыми на 90° осями. Если эти условия не выполнены, что и имеет место в обычном линейном резонаторе с близкими значениями коэффициентов отражения зеркал, в активной среде образуется стоячая волна. Очевидно, что энергия снимается, в основном, в пучностях этой волны, а в узлах она накапливается. В результате создаются условия для генерации других аксиальных мод. Число этих аксиальных мод, а значит и ширина спектра генерации увеличиваются согласно следующему [c.227]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...