Радиус кривизны поверхности постоянной фазы

Радиус кривизны поверхности постоянной фазы. Из (2.7.10) следует, что распространение гауссова пучка от плоскости Ро ДО плоскости Рг сопровождается изменением фазы, равным [c.166]

Обозначим через (г) радиус кривизны поверхности постоянной фазы, пересекающей ось пучка в точке г (на расстоянии 2 от перетяжки) см. рис. 2.44. Из рисунка видно, [c.166]

Основные соотношения, связывающие параметры гауссова пучка. Параметрами гауссова пучка являются радиус пучка р и радиус кривизны поверхности постоянной фазы / , рассматриваемые на расстоянии г от перетяжки пучка, имеющей радиус ро (рис. 2.46). Полученные выше результаты позволяют записать ряд соотношений, связывающих р, / , 2, ро- Выпишем следующие соотношения [c.168]

Отметим, что радиус пучка р и радиус кривизны поверхности постоянной фазы Р (а следовательно, и параметр д) не зависят от индексов моды т, п. Это означает, что при использовании указанных параметров гауссова пучка достаточно рассмотреть основную моду. [c.171]

Предположим, что зеркало помещено на расстоянии от плоскости перетяжки Р . Радиус кривизны поверхности постоянной фазы для г — равен согласно (2.7.14) [c.182]

ЧИСЛО изменений знака поля на поверхности зеркал, а q равно числу полуволн, укладывающихся яа длине резонатора. Индексы т и п называют поперечными, ад — продольными или аксиальными индексами. Типы колебаний, характеризуемые индексами т и п, называют поперечными модами. На рис. 9 показаны конфигурации поля нормальных типов колебаний, характерных для круглых зеркал резонатора. Индекс д в обозначениях мод не выражается числом и часто опускается. Та мода, для которой дифракционные потери будут наименьшими, возбуждается раньше других. Известно, что дифракционные потери зависят от распределения амплитуды волны по поверхности зеркала. Если амплитуда у края зеркала мала, то дифракционные потери будут также малы. Наименьшими потерями в резонаторе будут обладать те типы колебаний, для которых распределение амплитуды достигает максимума в центре и наиболее круто спадает к краям зеркал. Эти типы колебаний называют основными и обозначают ТЕМоо- Пространственное распределение выходящей из резонатора волны полностью определяется размером пятна и радиусом кривизны поверхности постоянной фазы в каждом сечении, взятом на оси вдоль распространения луча. Принято характеризовать размер пятна радиусом, соответствующим уменьшению интенсивности излучения в раз (уменьшение амплитуды колебаний в е раз) по сравнению с интенсивностью в центре пятна. [c.42]

Степень перегрева жидкости при кипении и переохлаждения пара при конденсации. С помощью уравнения (4.15) можно определить, как будет изменяться при постоянном давлении одной из фаз температура фазового перехода с изменением радиуса кривизны поверхности раздела. [c.228]

С помощью уравнения (4-44) можно определить, как будет изменяться при постоянном давлении одной из фаз температура фазового перехода с изменением радиуса кривизны поверхности раздела. [c.218]

Таким образом, вблизи оси поверхность постоянной фазы есть сфера. Ее радиус кривизны равен [c.152]

Рассмотрим неустойчивый резонатор длиной L, образованный выпуклыми зеркалами с радиусами кривизны Г1 и Гг и апертурами а и Ог (рис. 2.62, а). Штриховыми линиями на рисунке показаны сечения поверхностей постоянной фазы двух расходящихся сферических волн. Волну, распространяющуюся слева направо, будем называть волной /, а справа налево — волной 2. Точка Ау — общий центр поверхностей постоянной фазы волны 1, а точка А — [c.197]

Далее учтем, что — (х + у ) = [ — <1 (х, у) (см. рисунок). Поскольку с С то ( — 0 7 (1 —2 йШ)= = — 2 Н<1 и, таким образом, 2Нс1 х + у . Подставляя этот результат в (2.7.13), находим выражение для радиуса Н (г) кривизны поверхности постоянной фазы [c.167]

Поверхности постоянной фазы волны (6.32) описываются уравнением 2 + (л - -1/ )/(2/ )=соп81. При <Сэто уравнение сферы радиусом / с центром на оси г, т. е. волну приближенно можно рассматривать каК сферическую. Однако в отличие от обычной сферической волны радиус / (г) сферы и положение ее центра зависят от г, т. е. от выбранного сечения пучка (рис. 6.21, 6). Если г го=кх1)о/2, то из (6.33) и центр сферы находится при 2=0. В ближней зоне / (йшо) /(42) и в перетяжке пучка при 2=0 волновая поверхность становится плоской. Наибольшую кривизну волновая поверхность имеет при 2=20, т. е. на границе [c.299]

При анализе условий образования устойчивых зародышей на основе равновесных диаграмм состояния необходимо дополнительно учитывать зависимость свободной поверхностной энергии на границе раздела фаз Я. и энергии упругой и пластической деформации Е от кривизны межфазной границы. При одинаковом объеме зародыша новой фазы энергия деформации будет наименьшей, если зародыши имеют форму плоского линзовидного диска, и наибольшей, если он представляет собой шар [6]. При одинаковой величине поверхности зародышей поверхностная энергия также наименьшая у плоского линзовидного диска и наибольшая у шара. При построении равновесных диаграмм состояния эти энергии полагают постоянными, что справедливо в первом приближении только в случае плоской границы. Однако даже при плоской границе раздела поверхностная энергия зависит от того, какими кристаллографическими плоскостями сопрягаются фазы. То же самое можно отметить и относительно энергии деформации, поскольку она зависит от анизотропии коэффициента линейного расширения и модулей упругости и сдвига в различных кристаллографических направлениях. Итак, если поверхность раздела фаз криволинейна, то равновесие сдвигается. Чем больше кривизна межфазной границы или меньше ее радиус, тем резче смещение лиш й растворимости на диаграмме состояния и тем больше приращение свободной энергии, приходящееся на единицу объема возникающей или растворяющейся фазы. Для того чтобы в этих условиях приращение свободно энергии системы в целом было наименьнгим, необходим переход некоторого количества одной фазы в другую, имеющую более низкий уровень уделыгоп свободной энергии. [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...