Моды аксиальные (продольные) излучения да >ерч

Если в лазере не предусмотрены какие-либо элементы для селекции аксиальных мод резонатора, то спектр выходного излучения будет содержать большое число дискретных частот, определяемых продольными модами. Ширина линии лазерного излучения ограничивает число мод, которые имеют коэффициент усиления, достаточный для генерации. Эта ситуация схематически представлена [c.280]

ЧИСЛО изменений знака поля на поверхности зеркал, а q равно числу полуволн, укладывающихся яа длине резонатора. Индексы т и п называют поперечными, ад — продольными или аксиальными индексами. Типы колебаний, характеризуемые индексами т и п, называют поперечными модами. На рис. 9 показаны конфигурации поля нормальных типов колебаний, характерных для круглых зеркал резонатора. Индекс д в обозначениях мод не выражается числом и часто опускается. Та мода, для которой дифракционные потери будут наименьшими, возбуждается раньше других. Известно, что дифракционные потери зависят от распределения амплитуды волны по поверхности зеркала. Если амплитуда у края зеркала мала, то дифракционные потери будут также малы. Наименьшими потерями в резонаторе будут обладать те типы колебаний, для которых распределение амплитуды достигает максимума в центре и наиболее круто спадает к краям зеркал. Эти типы колебаний называют основными и обозначают ТЕМоо- Пространственное распределение выходящей из резонатора волны полностью определяется размером пятна и радиусом кривизны поверхности постоянной фазы в каждом сечении, взятом на оси вдоль распространения луча. Принято характеризовать размер пятна радиусом, соответствующим уменьшению интенсивности излучения в раз (уменьшение амплитуды колебаний в е раз) по сравнению с интенсивностью в центре пятна. [c.42]

Аксиальные (продольные) моды. Моды характеризуются набором чисел гпх-, ту, т ). Главной называется мода (О, О, т ). Она не имеет узлов в плоскости, перпендикулярной оси Z и описывает стоячую волну, являющуюся суперпозицией встречных бегущих волн, распространяющихся параллельно оси Z. Вне резонатора ей соответствует волна, распространяющаяся параллельно оси лазера. В теорш волноводов эта мода называется поперечной электромагнитной модой и обозначается TEMoomz. Из (53.3) с учетом (53.5) для частот излучения этой моды получаем выражение [c.316]

Ниже всюду предполагается, что для экспериментов используется одночастотное лазерное излучение, т.е. излучение, сформированное в виде одной моды с фиксированными поперечными и продольными индексами (практически — это всегда основная аксиальная мода ТЕМ001). Именно такой режим излучения реализуется при проведении подавляющего большинства современных экспериментов. [c.59]

Однако в начале исследований использовалось, как правило, многочастотное излучение (много продольных мод при одной аксиальной моде) или даже многомодовое излучение (много продольных и поперечных мод), так как в таких режимах легче получать большую энергию излучения в импульсе. В случае многочастотного и многомодового режимов пространствен но-временное распределение излучения в импульсе существенно различается для различных точек пространства и различных моментов времени. Возникает тонкая структура пространственно-временного распределения с большим перепадом от максимумов к минимумам локальной интенсивности излучения, возникающих из-за интерференции различных мод. Зарегистрировать эти перепады, используя стандартную диагностическую аппаратуру, практически невозможно, а классические измерения огибающей не отражают истинного распределения интенсивности. Остается единственная возможность независимо определить истинное распределение вероятности реали- [c.59]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...