Интенсивность распределения голограммы Фурье

Мы видим, что распределение интенсивности на голограмме определяется фурье-образами комплексной амплитуды Г( ) и ее комплексно-сопряженной функции Т 1), заданными в плоскости предмета ). [c.147]

Об особенностях пространственной структуры голограммы Френеля можно судить по ее спектру пространственных частот. Если осуществить преобразование Фурье над распределением интенсивности, то получаем с точностью до постоянных множителей выражение, описывающее спектр пространственных частот голограммы [c.29]

Как видно из последнего выражения, оптический сигнал, несущий информацию об объекте, имеет вид фурье-образа функции пропускания объекта. Уравнение (1.2.48) распределения интенсивности в плоскости регистрации с точностью до постоянного множителя описывает распределение амплитудного пропускания светочувствительного материала, на котором регистрируются голограммы, при условии линейности процесса регистрации. [c.36]

Термин Фурье-голограмма применяют обычно в том случае, когда при записи референтный источник R и объект О лежат в одной плоскости, параллельной. поверхности голограммы Н (рис. 26, Ь). Фурье-голограмма подобного типа характерна тем, что угол 0 встречи излучения, испущенного данной точкой объекта (налример, точкой а а рис. 26,й), с излучением референтного источника R приблизительно постоянен по всей площади голограммы. Поскольку пространственный период картины интерференции двух волн зависит только от угла встречи этих волн и длины волны излучения (см. формулу (2)), то очевидно, что в случае Фурье-голо-граммы каждой точке объекта соответствует гармоническое распределение интенсивности света из поверхности голограммы, характеризующееся определенным пространственным периодом. Точнее можно сказать, что распределение света на поверхности Фурье-голограммы связано Фурье-пре-образованием с распределением света на поверхности объекта. [c.74]

Функция модуляций, простирающаяся в бесконечность, усечена конечной пространственной частотой спектра предмета. Предположим, что запись многоэкспозиционной голограммы проводится согласно схеме на рис- 3.1, и предметная волна проходит N одинаковых смещений ho между равными по длительности экспозициями. При освещении такой голограммы восстанавливающей волной (3.1.4), совпадающей с опорной волной R, комплексное распределение интенсивности сопряженной предметной волны в плоскости Фурье будет [c.73]

К средам с локальным нелинейным откликом мы относим такие среды, у которых первая компонента пространственного фурье-разложения Se(r), актуальная для объемных фазовых голограмм, синфазна или противофазна распределению интенсивности в световой решетке 1(г). Это значит, что возможные процессы переноса Возбуждений в среде не смещают Se (г) как целое.. [c.17]

Будем называть голограммы, синтезированные в соответствии с описанной методикой, голограммами с программируемым диффузором. Использование программируемого диффузора открывает принципиальную возможность синтеза на ЦВМ голограмм Фурье, содержащих информацию сразу обо всех ракурсах голографируемого объекта и тем самым о его форме. Ниже приведены некоторые результаты экспериментов с такими голограммами при использовании диффузора с угловым распределением интенсивности рассеянного света, показанным на рис. 6.8 в координатах, угол по [c.128]

Таким образом, в плоскости наблюдения, где разностная и идентичные части изображения пространственно изолированы, последняя играет роль шумового фона, ограничивающего возможность выделения полезного сиг-напа(разностного изображения). Ясно, что выделение разностного изображения становится возможным тогда, когда его интенсивность превышает интенсивность фона в идентичных участках изображения (на [жс. 95 этому отвечают области, где кривая 1 проходит выше кртвой 2). В фурье-плос-КОС1И, где спектры идентичных и разностной частей изображения пространственно перекрыты, этому соответствует положение центра узкого восстанавливающего пучка вблизи минимума интерференционной картины от идентичных частей объектного поля. Интересно, что кривые рис. 95 качественно отражают распределение интенсивностей в шюскости фурье-голограммы, являющейся плоскостью пространственных частот, прт освещении голограммы коллимированным восстанавливающим пучком (см. соотношение (7.94)). В плоскости имеет место периодическое изменение интенсивности с максимальным значением 41 ri(i) и наложенное на него однородное распределение I Го( ) [c.176]

Подробное описание метода Строука — Рестрика получения голограммы при некогерентном освещении дано в разд. 9.2. Сущность метода состоит в формировании для каждой точки предмета в плоскости голограммы синусоидальной интерференционной решетки, имеющей вполне определенные ориентацию и пространственную частоту. При этом различные решетки складываются по интенсивности. На голограмме регистрируется фурье-образ распределения интенсивности по предмету ). Необходимое для этого наложение интерференционных картин по интенсивности обеспечивается тем, что излучение от различных точек предмета некогерентно. Таким образом, для получения голограммы при некогерентном освещении необходимо, чтобы отсутствовала когерентность между различными точками предмета. Это требование кажется парадоксальным. [c.176]

Прежде чем приступить к анализу, напомним основное свойство голограммы Фурье [68]. Каждой точке пространственно-не-когерентного предмета соответствует на голограмме одна синусоидальная интерференционная решетка, характеризуемая определенной пространственной частотой и ориентацией. Различные решетки складываются по интенсивности, так как свет, распространяющийся от предмета, пространственно некогеренген. Таким образом на голограмме регистрируется пространственный фурье-образ распределения интенсивности по предмету. Именно отсутствие взаимной когерентности между различными точками предмета приводит к тому, что фурье-образы складываются на голограмме по интенсивности. [c.184]

На рис. 91 представлен фотоснимок распределения интенсивности восстановленного поля в задней фокальной плоскости линзы при освещении двухэкспозиционной фурье-голограммы неразведенным лазерным пучком перпендикулярно поверхности голограммы. Между экспозициями объект квадратной формы наклонялся относительно вертикальной оси на угол 15". Поле в центре модулировано спекл-интерферограммой, тогда как боковые сопряженные изображения - голографической интерферограм-мой. Отчетливо видно, что количество интерференционных полос в автокорреляционном гало вдвое больше, чем на голографических изображениях. Следовательно, порог чувствительности к наклону спекл-интерферо-метрии в два раза ниже, чем голографической интерферометрии, а точность измерений - выше, поскольку прямые измерения можно проводить по большему числу полос. Отметим, что сравнение пороговой чувствительности целесообразно проводить при условии, что точность измерения вариаций освещенности на обеих интерферограммах одинакова. Это условие на практике вьшолняется при работе со снимками интерфёрограмм. [c.170]

Хорошо известно [9.152], что в случае амплитудно-модулиро-> ванных распределений светового поля (возникающих, например, после прохождения -чисто амплитудного слайда) эффект оконтури-вания наблюдается в результате двумерного его дифференцирования, т. е. фактически подавления нулевой компоненты в спектре его пространственных частот. Для рассматриваемых чисто амплитудных изображений нулевая пространственная компонента локализована прямо в центре фурье-плоскости Ра (рис. 9.21). Как было показано в разделе 9.9, подобный максимум в пространственном распределении света может быть достаточно легко подавлен при нелинейной записи голограммы в ФРК. Основным условием, которое должно быть выполнено при этом, является заметное превосходство интенсивности сигнального пучка в центре фурье-плоскости над средним уровнем плоского опорного пучка. В результате стационарная амплитуда голограммы в области, отвечающей нулевой пространственной частоте картины, окажется значительно уменьшенной, что при ее восстановлении приведет к желаемому эффекту оконтурива-ния. [c.263]

Несмотря на формальную простоту, эта интерпретация оптического преобразования с помощью интегралов Фурье имеет, вообще говоря, лишь ограниченную применимость, хотя Дюффье [5] дал много интересных примеров противоположного характера, поскольку интенсивность должна быть рассчитана в каждой точке путем суммирования амплитуд компонент Фурье и вычисления квадрата абсолютных значений суммарной компоненты. Но в дифракционной микроскопии, если удовлетворяются необходимые условия, т. е. если амплитуда равномерного когерентного фона велика по сравнению со всеми другими амплитудами, ситуация другая. Равномерный когерентный фон ио х,у) в соответствии с выражением (12) преобразуется также в равномерное распределение Uo X, У) = 1, и основной член, определяющий интенсивность, равен просто сумме действительных частей компонент Фурье. Таким образом, нам раскрылся новый аспект дифракционной микроскопии как процесса восстановления амплитуды в плоскости голограммы по дей< ствительной части периодических компонент, что уже отмечалось в статье I для особого случая. [c.286]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...