Коэффициент Пуассона — Значения для некоторых материалов

Коэффициент Пуассона fx наряду с модулем упругости Е характеризует упругие свойства материала. Для всех изотропных материалов значения коэффициента Пуассона лежат в пределах 0—0,5. В частности, для пробки (i близок к нулю, для каучука — к 0,5, для стали fx 0,3. Значения модулей упругости Е и коэффициентов р для некоторых материалов приведены в приложении 9. [c.89]

Как видно, коэффициент Пуассона может принимать также некоторые отрицательные значения. Однако, как показывают опыты, коэффициент Пуассона для известных материалов принимает положительные значения, поэтому вместо неравенства (4.49) будем иметь [c.70]

Значения модулей упругости и коэффициента Пуассона для некоторых материалов [c.129]

Пуассон полагал, что коэффициент )и для всех материалов одинаков и равен 0,25. Однако позднейшие опыты показали, что коэффициент Пуассона для различных материалов различен и что величина его лежит в пределах от О до 0,5. Средние численные значения этого коэффициента для некоторых материалов приведены в таблице 2. В практических расчетах для стали принимают (л = 0,3 за упругими пределами ft растет до 0,5. [c.27]

Как показывают опыты, для пластичных материалов коэффициент Пуассона остается постоянным при напряжениях, не превосходящих предел текучести а . Значения v для некоторых материалов приведены в таблице 3.1. По мере увеличения пластических деформаций величина коэффициента Пуассона возрастает, приближаясь к величине, равной 0,5. [c.59]

Значения модуля нормальной упругости Е, модуля сдвига С и коэффициента Пуассона р для некоторых материалов приведены в табл. 2.1. [c.32]

Значения модуля упругости Е и коэффициента Пуассона ц для некоторых материалов (при 20 °С) [c.389]

Коэффициент Пуассона, как и модуль упругости первого рода, зависит только от материала и характеризует его упругие свойства. При растяжении и сжатии величину коэффициента Пуассона полагают одинаковой. Значения р, для некоторых материалов приведены ниже [c.206]

Значения модуля упругости Е, модуля сдвига О и коэффициента Пуассона (1 для некоторых материалов приведены в табл. 24. [c.57]

Величина а зависит от коэффициента Пуассона для V = 0.25 ос —0.919, а для V = 0.5 а = 0.955, так что скорость поверхностных волн слегка меньше скоростей поперечных волн. Значения скоростей распространения волн для некоторых материалов приведены в табл. 11.1. [c.390]

Постоянная величина р, зависящая от свойств материала, называется коэффициентом поперечной деформации, или коэффициентом Пуассона. Его величина лежит в пределах 0 р<0,5. Для некоторых часто применяемых материалов значения р следующие [c.214]

Вычисление частоты краевого резонанса для материалов с разными коэффициентами v показывают сильную зависимость значений Qg и расстояния между отдельными плато в спектре от величины коэффициента Пуассона. При этом значение Й для разных v может быть как больше, так и меньше Й = 1/ 2, т. е. больше или меньше первой частоты мод Кри--Лэмба. Учитывая, что последняя не зависит от V, можно ожидать, что при некотором значении v частота совпадает с частотой Й -= /2 и плато двух соседних мод должны соприкасаться. Вследствие зависимости Й от- при изменении V можно добиться лишь слияния ДВУХ соседних плато. Например, [c.207]

Он считал особо важным в своем экспериментальном методе возможность определения коэффициента Пуассона как для изотропных, так и для анизотропных материалов. Найденные им значения v для некоторых металлов, древесины и других материалов приведены в табл. 72. [c.355]

Пример. Пусть в материале, находящемся в состоянии всестороннего сжатия напряжением имеются хаотически ориентированные в нем газонаполненные трещины. Для простоты будем считать, что концентрация неоднородностей мала. В начальном состоянии давление газа в неоднородностях будем полагать равным абсолютному значению напряжения всестороннего сжатия, т.е. ро = —ао. Пусть в исходном состоянии выполняется условие = 0 1 и Ко/Ро 1 так что влиянием газа ка деформируемость материала можно пренебречь. Будем теперь увеличивать сжимающую нагрузку, действующую на материал. При этом раскрытие неоднородностей будет уменьшаться, а давление газа в них увеличиваться, так что параметр будет убывать. В результате при некотором значении а величина станет порядка единицы и при нахождении эффективных характеристик среды при дальнейшем увеличении внешней нагрузки влияние газа на деформируемость материала будет существенным. Такая ситуация вполне реальна. Например, полагая, что модуль Юнга материала между неоднородностями 0=5- 10 МПа, коэффициент Пуассона i o = ро = —Оо = 1 МПа, R/8o = 100, имеем о = 62,5. Если увеличить напряжение сжатия до величины а = — 45 МПа, то давление газа в трещинах согласно (3.4) будет р = = 5,15 МПа и Л/б = 750,5, т.е. значение станет равным 1,1. [c.116]

В 1884 г. Амага определил значения коэффициента Пуассона для резины. Как мы уже видели, этот же материал изучал Вертгейм в своих опытах, в которых он измерял поперечное сужение и осевое удлинение резиновых стержней. Он подчеркнул, что рассматривает эти предварительные эксперименты как ответ Рено, который годом раньше впервые поднял вопрос относительно применимости теории Пуассона — Коши. Первоначально Вертгейм хотел просто показать, что коэффициент Пуассона для некоторых материалов при малых напряжениях на самом деле не равен 1/4. Затем он обратился к своим пьезометрическим экспериментам по изучению стекла и латуни. Этими последними экспериментами восполь- [c.363]

Для обоснования того, что эта интерпретация является законной в некотором вполне определенном смысле, а также для получения оценок толщин слоев концентрации напряжений Эверстайн и Пипкин [12] проанализировали некоторые точные решения теории упругих трансверсально изотропных материалов. Предполагалось, что модуль Юнга Е вдоль волокон много больше модуля сдвига G. Коэффициент Пуассона v, определяющий уменьшение поперечных размеров в направлении, перпендикулярном волокнам, при приложении растягивающей нагрузки, также перпендикулярной волокнам, выбирался близким к единице. Оказалось, что теория упругости действительно предсказывает существование тонких слоев с высокой концентрацией напряжений там, где они должны быть согласно идеализированной теории. Было найдено, что толщина слоев концентрации напряжений вдоль волокон имеет порядок (G/ ) / L, где L — характерная длина слоя. Было установлено также, что толщина слоев концентрации напряжений вдоль нормальных линий, существование которых обусловлено малой сжимаемостью материала, имеет порядок (1—v) i L. В обоих случаях было показано, что максимум растягивающих напряжений с удовлетворительной точностью определяется делением результирующей силы, найденной по идеализированной теории, на, приближенное значение толщины. [c.298]

Коэффициент Пуассона v, определяемый как абсолютная величина отношения поперечной деформации и продольной деформации, которые обусловлены продольными нормальными йапря-жениями, принимает значения, изменя )щиеся от близких к нул для некоторых пористых материалов до примерно равных одной, второй (это значение соответствует нулевому- изменению объека) для резины или для эквивалентной модели материала, проявляющей свойства пластического течейия. Для большинства материалов, используемых в инженерно практике,,, этот коэффициент имеет значение, близкое к 0,3, это же значение, за исключением специально оговоренных случаев, используется и в данной книге, когда формулы, содержащие коэффициент Пуассона v, сводятся к "приближенным числовым значениям. [c.115]

Таким образом, мерой отношения скоростей поперечных и продольных волн в данной среде может служить коэффициент Пуассона Го. Его максимальное значение Го 0,5 соответствует жидкости, для которой Су = О, а эффективной жесткостью является людуль объемной упругости /С, определяющий скорость продольной волны. Значению о = О отвечает максимальное отношение скоростей (< т/ /)тах = 2 Следовательно, в любой среде скорость распространения продольных волн превышает скорость распространения сдвиговых волн не менее чем в /2 1,4 раза. Обычно величина для твердых материалов лежит в пределах 0,3 -4- 0,25 при этом различие скоростей С и с составляет 50 -4- 70 о. Значения С и Сх для некоторых безграничных изотропных твердых сред при- [c.211]

В дальнейшем английский исследователь Джордж Грин теоретически обосновывает, что коэффициент Пуассона не может иметь постоянного значения дпя всех материалов. Поспе этого были проведены различными исследователями многочисленные эксперименты, которые показали, что объем деформированного тела может изменяться за счет перераспределения атомных связей в структуре вещества и, следовательно, коэффициент Пуассона имеет постоянное значение только дпя данного материала в пределах упругих деформаций. Для различных материалов значения коэффициентов Пуассона находятся в пределах 0межатомные расстояния благодаря очень жестким связям в поперечном направлении практически не сокращаются. Значения коэффициентов Пуассона дпя некоторых материалов приведены в табл. [c.53]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...