Адиабатичное приближение

Приведенные формулы для одномерного движения идеального газа могут быть приближенно использованы для практических расчетов сопла Лаваля. При выводе этих формул не учитывались наличие вязкости в реальной жидкости, неоднородность поля скоростей в каждом поперечном сечении, теплоотдача через стенки сопла, нарушающая адиабатичность процесса, и пр. [c.143]

Свойство энтропии не меняться при адиабатических равновесных изменениях состояния сразу дает интересные результаты. Время релаксации газа, т. е. время перехода в равновесие, столь мало, что практически даже быстро протекающие процессы можно считать равновесными. Адиабатичность же получается сама собой, поскольку при быстром изменении объема через стенки сосуда не успевает пройти заметное количество тепла. Условие постоянства энтропии дает для таких процессов приближенное уравнение [c.74]

Основная система дифференциальных уравнений динамики сжимаемого газа появилась примерно в середине прошлого века, после того как к системе уравнений Эйлера и уравнения неразрывности было присоединено уравнение баланса энергий, выведенное из первого начала термодинамики, а также уравнение состояния газа. Несмотря на строгую математическую постановку задачи и наличие к тому времени развитых методов решения дифференциальных уравнений, решение уравнений газодинамики представило, даже при простейших предположениях об отсутствии вихрей, об адиабатичности потока и др., непреодолимые трудности. И в настоящее время имеется лишь небольшое число случаев точного решения задач газодинамики, зато значительную разработку получили приближенные методы, принадлежащие, главным образом, советским ученым. [c.28]

Адиабатичность и волновые функции ВКБ-приближения [c.205]

В предположении адиабатичности процесса пульсаций резонансная частота приближенно равна [c.71]

При приближении к резонансу средняя сила, согласно (2.5.83), неограниченно возрастает, но при этом нарушается условие адиабатичности (со Oq). Этот случай можно исследовать в рамках резонансной теории возмущений, или в более высоком порядке, с помощью комбинации метода ДЛТ и преобразований Ли, как это будет описано ниже. [c.160]

С другой стороны, приближение, связанное с полным пренебрежением теплообменом между горизонтальными слоями газа, имеющими разную температуру — условие адиабатичности процессов поднимания и опускания, может быть оправдано только в случае, когда эти процессы совершаются достаточно быстро (по сравнению с временем установления одинаковой температуры между слоями, см. задачу 5). Для такой предельной модели без теплопроводности параметры какой-либо порции газа, двигающейся в вертикальном направлении, должны удовлетворять уравнению адиабаты [c.231]

Учет теплообмена на входе в матрицу затрагивает характеристики процесса только на начальном участке и не оказывает воздействия на них в области стабилизированного теплообмена. Причем отвод теплоты через входную поверхность приводит к укорачиванию зоны тепловой стабилизации, особенно заметному при малых значениях параметра Ре (кривые 1, 2 в сравнении с 3 на рис. 5.12). При увеличении Ре происходит приближение результатов к линейной асимптоте 4 Щ = = 0,104Ре), которая соответствует режиму отсутствия осевой теплопроводности. Длина / пористой вставки (условие адиабатичности на ее выходной поверхности) не оказывает заметного влияния на величину (см. кривые 1, 2 на рис. 5.12). [c.115]

Для вычисления градиента температуры пользуемся тем, что звуковые колебания в первом приближении адиабатичны. С помощью выражения (6,4) для энтропии пишем условие адиаба-тичности в виде [c.180]

Высокая степень чистоты образцов, перевод установки н автоматический режим поддержания адиабатичности позвол ли уменьшить погрешность определения теплоемкости v Л 0,5—1,5% в зависимости от области исследований, которы проводили, начиная от температур, соответствующих переход системы в однофазное состояние. На рис. 2.4 показана зависг мость изохорной теплоемкости н-нонана от плотности вдол изотерм. На ряде изотерм теплоемкость проходит через макси мумы, которые увеличиваются по мере приближения к крип ческой точке. С ростом температуры максимумы рассасыва ются , и зависимость теплоемкости от плотности становитс слабой. Аналогичный характер поведения теплоемкости С в однофазной области наблюдается и для н-декана. [c.68]

Это выражение конечно даже в критической точке, когда (др/дь)в = О, однако впечатление, что мы преодолели трудность с расходимостью критических флуктуаций, обманчиво, так как при приближении к критической области существенно меняются коэффициенты переноса и условиям адиабатичности флуктуаций в этой области удоалетворить не удается. > [c.78]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...