Поглощение пионов ядрами

Поглощение пионов ядрами [c.256]

Мезонные фабрики начали давать богатый экспериментальный материал. Почти каждый эксперимент порождал больше вопросов, чем давал ответов. Основное отличие пи-мезонов от других частиц, таких как электроны или протоны, обычно использующихся для исследования структуры ядер, заключается в их способности исчезать, поглощаться в ядерной среде. Канал поглощения играет очень важную роль в динамике взаимодействия пионов с ядрами при низких энергиях. Это означает, что даже в области низких энергий описание взаимодействия пи-мезонов с ядрами выходит за рамки квантовомеханической теории рассеяния, имеющей дело с описанием систем с сохраняющимся числом частиц. [c.405]

До настоящего времени в основном изучались реакции рассеяния и поглощения л-мезонов ядрами. Сейчас в связи с вводом в строй сильноточных ускорителей (так называемых мезонных фабрик), позволяющих получать весьма интенсивные пучки л-мезонов, диапазон исследуемых пион-ядерных реакций существенно расширяется. Повышенный интерес к пион-ядер-ным реакциям вызван тем, что пион имеет нестандартные квантовые числа (/ = 0 , Т=1, т = 40 МэВ), благодаря которым в ядре возникают специфические возбужденные состояния, которые трудно получить при помощи других частиц. Ниже будут кратко охарактеризованы различные виды ядерных реакций под действием л-мезонов. [c.254]

Большой пик на кривой зависимости линейной тормозной способности вещества от глубины проникновения частицы в слой вещества в конце тормозного пути называют пиком Брэгга. Это явление используют в лучевой терапии рака, где очень важно добиться максимального выделения энергии в глубоко расположенной опухоли, не разрушив окружающую здоровую ткань или, по крайней мере, причинив ей минимальный вред. В этом отношении еще более эффективным по сравнению с протонным излучением является использование пионов, поскольку в этом случае не только имеется пик Брэгга, но происходит поглощение пиона одним из ядер вещества, которому полностью передается энергия массы покоя пиона (см. табл. 14.1), следствием чего является расщепление или скалывание этого ядра. Пнонная терапия делает только первые шаги, поскольку получение пионных пучков (для этого требуются специальные ускорители) является не очень простой задачей. [c.335]

В последнее время значительный интерес вызывает проблема учета несохранения числа пионов при рассеянии их на ядрах [8-10]. Последовательное решение этой проблемы позволило бы, в частности, подойти к изучению мезонных степеней свободы ядерных систем. Однако включение канала поглощения пиона в рамках теоретических схем, использующих феноменологические NМ- и тгУУ-потенциалы (см., например, [10]), ведет к принципиальным трудностям — двойному учету УУУУ-взаимодействия и др. [c.287]

Реакции под действием пионов (л ), каонов (К ) и шти-протоиов (р). При взаимодействии этих частиц с кулонов-ским полем ядра атома происходят их захват и образование т, н. экзотических атомов (см. Адронные атомы), а затем поглощение ядром. Изучение рентг. спектров адронных атомов позволяет получить сведения как о распределении плотности заряда в ядре, так и о свойствах самих отрицательно заряженЕ ых частиц, заменивших электрон в атоме. [c.669]

Реакции под действием у-квантов. Осн. источник у-кван-тов—тормозное излучение, имеющее непрерывный спектр. При энергиях у-квантов 10 МэВ энергетич. зависимость сечения их поглощения ядро.м характеризуется широким максимумом (см. [игаптские резонансы). При больших энергиях идут процессы выбивания нуклонов из ядра, напр, (у, п), фрагментация нуклонов в ядре и фоторождение пионов (у, J ). В делящихся ядрах с большой вероятностью идёт реакция фотоделения (у, О- В области энергий у-квантов, больших неск. десятков МэВ, фотоделение ядер становится возможным практически для всех элементов. Фото деление ядер в области промежуточных энергий ( 100 МэВ) практически всегда сопровождается вылетом достаточно большого числа нейтронов и лёгких ядерных фрагментов. [c.669]

В эл.-магн. процессах с участием адронов и ядер (фоторождении мезонов, рассеянии эл-нов и мюонов на протонах и ядрах, фоторасщеплешш ядер, аннигиляции пары е+е в адроны и др.) важную роль играет сильное вз-ствие. Так, резонансные состояния адронов — резонансы могут возбуждаться фотонами и ярко проявляются, напр., в полных сечениях процесса поглощения фотонов протонами с образованием адронов (рис. 1). Эл.-магн. св-ва и эл.-магн. структура адронов (магн. моменты, распределения зарядов и токов) обусловлены облаком виртуальных ч-ц (преим. пионов), испускаемых адронами. Напр., среднеквадратичный радиус распределения заряда в протоне (электрич. формфактор протона) определяется размерами этого облака и составляет 0,8 10 см. С короткодействующим хар-ром сильного вз-ствия связаны малые размеры адронов и ядер (Л 10 1з см) и тем самым [c.873]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...