Пионный обмен

Согласно представлениям о природе сильных взаимодействий, основанным на квантовой хромодинамике (КХД), нуклоны в нормальном ядерном веществе в значительной степени сохраняют свою индивидуальность, а эффекты КХД существенны лишь на малых расстояниях между нуклонами. Задача вычисления потенциала NN-взаимодей-ствия в рамках КХД пока не решена. Под большим вопросом с точки зрения КХД оказывается статус мезонов (за исключением пионов). Обмен тяжёлыми мезонами между нуклонами происходит на столь малых расстояниях, что их кварк-глюонная природа становится существенной. [c.656]

В частности, на этом пути естественно объясняются обменные силы. Например, если при столкновении с протоном нейтрон испустит отрицательно заряженный пион, то этот нейтрон превратится в протон. Исходный же протон, поглотив пион, в свою очередь станет нейтроном. А это как раз то, что и характеризует обменный характер сил. [c.202]

Протон — это связанная система кварков (и, и, ), а нейтрон — связанная система и, й, с )-кварков. Обмен пионом (рис. 2.5) на самом деле является одновременным обменом системой (и, )-квар-ков, которые в свою очередь обмениваются глюонами. Таким образом, теория мезонного обмена включается в кварковую модель. [c.62]

Например, то же взаимодействие нуклон — нуклон, если оно происходит на сравнительно больших расстояниях (так называемые периферические столкновения), будет в основном идти через одно-пионный обмен (см. рис. 7.16), так как для узла рис. 7.15 Дт = т , а для всех других возможных виртуальных узлов величина Дш равна или больше 2т . Экспериментально периферические столкновения можно изучать, наблюдая нуклон-нуклонное рассеяние на малые углы. Таким образом, можно утверждать, что при рассеянии нуклон — нуклон на малые углы основную роль играет последовательность виртуальных процессов, изображаемая диаграммой рис. 7.16. По тем же причинам фоторождение пионов вблизи порога в основном идет в соответствии с диаграммой рис. 7.7. Кстати, именно в экспериментах по фоторождению пионов была впервые измерена константа связи снльн- [c.325]

И. и. нарушается также из-за разности масс и констант связи заряженных и нейтральных частиц, в частности пионов, обмен к рыми ответствен за сильное взаимодействие нуклонов (на кварковом уровне — из-за разности масс и- и d-кварков). В ряде случаев это приводит к большим наблюдаемым эффектам. Напр., разница длин рр- и нр-рассеяний в синглотном состоянии составляет 5,8 t 0,1 Фм при значении длины pp-jia -сеяния 17,9 Фм. [c.120]

Пионный обмен фиксирует на больших расстояниях асимптотическую форму пространственной части потенциала взаимодействия [c.61]

Действительно, от количества узлов амплитуды процессов сильных взаимодействий не зависят, а степень виртуальности у диаграммы рис. 7.56 такая же, как и у диаграммы с простым двухмезонным обменом. Таким образом, мы пришли к выводу, что для расчета нуклон-нуклонного рассеяния необходимо знать амплитуду пион-ного рассеяния. Из-за относительной малости масс пионов пион-пионный узел (рис. 7.57) существенно входит практически во все процессы сильных взаимодействий и в этом смысле является одним из фундаментальных. Здесь уместно напомнить, что из-за сохранения G-четности (см. 2, п. 9) в сильных взаимодействиях [c.385]

М. в., в к-рых обмен осуществляется пионами и лёгкими резонансами (р,ш,/), а также учитывается возможность образования кластеров — файрболов [3,4]. Рл [c.216]

При использовании этих моделей для анализа множеств. процессов в узлах мультипериферич. цепочки допускалось рождение лёгких резонансов и учитывался обмен не только пионной, но р-, р -, Ы-, /-и А.[-траекториями Редже (см. Редже полюсов метод). [c.216]

Наиб, полно была разработана модель М. в. с учётом образования файрболов, в к-рой обмен осуществляется пионами [3]. Её осн. параметры определялись из срав-вения с данными по полным сечениям nN-и NN-взаимо-действий (1973). На основе этой модели на ЭВМ были получены наборы ( наигран банк ) искусств, событий для nN- и NN-взаимодействий в интервале энергий (в лаб. системе) от 28 до 400 ГэВ, к-рые исполь.зо-вались для сравнения с эксперим. данными, как имевшимися в то время, так и появившимися впоследствии. Расхождение всюду не превышало 10—15%. В результате были описаны осн. характеристики одночастичных и двухчастичных инклюзивных процессов в интервале энергий От 5 до 63 ГэВ в системе центра инерции масштабная инвариантность, поведение инвариантных сечений в области фрагментации, обильное рождение резонансов, корреляции по быстротам И азимутальные корреляции [2—5J. [c.217]

Анализ эксперим. данных по неупругим процессам с малой множественностью в интервале импульсов пер- iu вичных адронов (р, л) от 4 до 1500 ГэВ/с показывает, j что их характеристики описываются диаграммой с обменом пионным полюсом Редже (т. н. модель реджезо-ванного однопионного обмена) при 21 й [1]. [c.581]

В сильном взаимодействии П. и нейтрон имеют одинаковые свойства и рассматриваются как два зарядовых состояния одной частицы — нуклона, к-рому приписывается квантовое число изотопический спин I = /j (см. Изотопическая инвариантность). Важнейшее проявление сильного взаимодействия с участием П,— адерные силы, связывающие нуклоны в ядре. При теоретик, описании сильного взаимодействия П. плодотворным оказался подход, основанный на предположении о том, что П. окружён облаком виртуальных частиц, н-рые он непрерывно испускает и поглощает. Взаимодействие П. с др, частицами рассматривается как процесс обмена виртуальными частицами. Напр., ддерные силы и низкоэвергетич. процессы объясняются в основном обменом виртуальным пионом между нуклонами. Эксперим. данные по рассеянию П. и нейтронов более высоких энергий объясняются участием в виртуальных процессах наряду с отд. пионами групп пионов, д также разл. меэоивых резонансов. [c.165]

Пик в 7гр-рассеянии назад может быть объяснен взаимным обменом кварками между пионами и протонами. Их кварковый состав р = ии(1, 7Г+ = г ii, 7г = й, и протон имеет два одинаковых кварка с тг+-мезоном и один — с 7г -мезоном. Поэтому нротон имеет возможность обмениваться кварком с каждым из этих нионов, но вероятность такого обмена с положительным пионом больше. [c.94]

Исследование процессов вз-ствия пионов с ч-цами и ядрами существенно для выяснения природы элем, ч-ц и определения структуры ядер. Пионы определяют периферич, часть сильного вз-ствия, в частности яд. сил. На малых расстояниях между нуклонами яд. силы обусловлены преим. обменом пионными резонансами. [c.532]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...