Градиент давления действие при движении с ускорением

Если рассматриваемый поток и решетку заключить в трубу или в канал (рис. 3.2), то вследствие неразрывности движения замедление (расширение) струйки тока, обладающей большей скоростью, приведет к ускорению (сужению) струйки тока с меньшей скоростью и соответственно повышению статического давления в первой струйке. Таким образом, и в этом случае появится поперечный градиент давления, под действием которого жидкость перед решеткой будет перетекать из области с большими скоростями в область с меньшими скоростями. Это приведет к выравниванию скоростей в поперечном сечении трубы. [c.79]

Расположим начало координат на острие клина (линии, на которой происходит полное торможение потока). Рассмотрим движение, например, верхней ветви. От линии растекания вдоль пластины (ось х) поток движется ускоренно под действием отрицательного градиента давления (dp/dx 0). Пусть в окрестности линии торможения система уравнений пограничного слоя для течения с градиентом давления имеет вид [c.159]

Из анализа уравнений (337) и (341) следует, что градиент давления, вызванный вибрацией стенки, будет переменным по длине пластины (пограничного слоя). Подобный характер изменения градиента давления определяется тем, что масса жидкости, подверженная вибрациям, в различных поперечных сечениях пограничного слоя различна. Для ускорения различной массы требуется и различный градиент давления, а поэтому согласно выражению (337) возникает градиент давления в направлении, параллельном стенке. В зависимости от направления ускорения пластины (влево или вправо) компонента др дх будет стремиться вызвать движение жидкости вверх (-fj ) или вниз (—х). Градиент давления, обусловленный колебаниями и направленный вдоль пластины, должен приводить к изменению температуры и плотности в направлении действия градиента (в направлении д ). [c.151]

Рассчитано несколько случаев. Результаты для трехмерного пограничного слоя показывают, что толщина пограничного слоя уменьшается при ускорении потока и увеличивается при его замедлении. Однако изменение толщины под действием градиента давления несколько меньше, чем в двумерном потоке. Кроме того в трех.мерных потоках жидкость с малым количеством движения в пограничном слое течет не против положительного градиента давления в направлении основного течения, а в боковом направле- [c.110]

Уравнение (1-4-6) является уравнением движения. Полное ускорение (pdv/dt) равно сумме градиента давления[( р), действия всех внешних сил ( Р ) изме- [c.13]

Обращаясь к уравнениям движения ионов и электронов (1.41) и (1.42), нетрудно убедиться, что разгон ионной компоненты возможен под действием следующих механизмов. Во-первых, это газокинетическое ускорение под действием градиентов ионного и электронного давления, причем в случае Ур,- работают силы ион-ионного трения, а в случае [c.28]

Рассмотрим в качестве примера потенциальное бесциркуляционное обтекание круглого цилиндра ( 4 гл. 7). Начиная от передней критической точки /<1, давление убывает dpldx < 0), а скорость возрастает вплоть до точки С, за которой начинается обратное изменение давления и скорости. Жидкие частицы на участках пути вблизи границы Ki испытывают ускорение, обусловленное падением давления в направлении движения, и их кинетическая энергия возрастает. В идеальной жидкости этому ускорению ничто не препятствует, но в реальной движение тормозится трением, развивающимся благодаря прилипанию жидкости к твердой поверхности и образованию пограничного слоя. Все же благодаря прямому перепаду давления ускорение в нем наблюдается, по крайней мере, до точки С. Иначе обстоит дело на участках С/<2. Здесь dpldx > 0 и частицам приходится двигаться против нарастающего давления, В идеальной жидкости это приводит лишь к убыванию кинетической энергии и восстановлению полного давления, достигаемого в точке К2- В реальной жидкости часть кинетической энергии должна быть затрачена еще на компенсацию работы сил трения, оказывающих тормозящее действие. В связи с этим частицы, двигавшиеся в пограничном слое и имевшие малый запас кинетической энергии, начиная с некоторой точки О (рис. 186), не могут уже преодолевать совокупное действие обратного перепада давления и трения они в этом сечении останавливаются, а частицы, двигающиеся по более удаленным от тела траекториям, отклоняются в сторону внешнего потока. Часть жидкости, расположенная ниже точки О, под действием обратного градиента давления получает возвратное движение. Это явление и называют отрывом пограничного слоя. Структура течения и конфигурация линий тока вблизи точки отрыва показаны ка рис. 186. [c.382]

Движение газа происходит в одномерном поле давления р — f (х) с градиентом dp/dx, поэтому на выделенный элементарный объем dV= = /dx должна действовать сила (dp/dx) X dxf = (dp/dx) dl7, сообщающая массе газа p/dx = pdV в стационарном потоке ускорение dwldx = [c.234]

Предположим теперь, что явление движения, определяемое этим уравнением, возникает из состояния покоя под действием ударного давления, т. е. давления, носящего характер удара. Тогда в первый момент ускорения будут велики по сравнению с членами а ударные градиенты давдения — велики по сравнению с действием силы тяжести. В общем же уравнении Бернулли членбудет значительно превышать как, так и и. Пренебрежем поэтому величинами и 7 и проинтегрируем упростившееся уравнение для промежутка времени, равного продолжительности удяра получаем [c.138]

Ветер —ъта движение воздуха относительно земной поверхности, характеризуемое скоростью и направлением (откуда дует). Непосредственной причиной ветра является горизонтальный барический градиент или, говоря анане, перепад давлений воздуха над разными участками земной поверхности. Как только он возникает, частицы воздуха начинают с ускорением перемещаться из области более высокого давления в область более низкого. Сила барического градиента всегда перпендикулярна изобаре — линии равных давлений. Кроне того, на движущуюся частицу воздуха действуют ускорение Кориолиса вследствие вращения ЗеШи, сила трения в центробежная сила. Поэтому ветер в атмосферном слое трения движется не пернендикулярно изобаре, а под углом к ней. В свободной атмос ре частицы воздуха движутся параллельно изобаре, оставляя (класть низкого давления слева в Северном полушарии и справа — в Южном. Этот ветер носит название градиентного, поскольку в свободной атмосфере, как говорилось выше, нет трения [32]. [c.74]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...