Рождение антинуклонов

В связи с парным рождением антинуклона и нуклона порог образования антинуклона оказывается значительно выше его энергии покоя он равен согласно формуле (79.11) [c.623]

Рождение антинуклонов. Антинуклон рождается в паре с нуклоном. Кроме отмеченного выше процесса (81.1) образования антинуклона при соударении двух нуклонов [c.631]

Таким образом, порог рождения антинуклонов на ядре значительно ниже, чем на нуклоне. Однако опыт показал, что количество антипротонов, возникающих в обоих случаях, практически совпадает. По-видимому, это объясняется большим поглощением антинуклонов в том самом ядре, где они образуются. [c.631]

Открытие антинуклонов положило начало новой, широкой программе исследований в области физики элементарных частиц— изучению процессов взаимодействия антинуклонов с веществом. Сюда относятся Процессы рождения антинуклонов на нуклонах и ядрах при бомбардировке их разными частицами (нуклонами и я-мезонами), процессы рассеяния и перезарядки, процессы образования антигиперонов и других странных частиц, процессы аннигиляции и другие, очень интересные явления. [c.225]

Рождение антинуклонов. Антинуклон рождается в паре с нуклоном. Кроме отмеченного выше процесса (15.1) образова-15—7566 [c.225]

Гэв более высокая энергия, чем для рождения антинуклона [c.229]

Открытие антинуклонов положило начало новой, широкой программе исследований в области физики элементарных частиц—изучению процессов взаимодействия антинуклонов с веществом. Сюда относятся процессы рождения антинуклонов [c.121]

Из этого уравнения следует, что образование антинуклона может происходить только вместе с нуклоном, подобно тому как позитрон образуется только в паре с электроном. При этом по отношению к процессам рождения и аннигиляции оба типа нуклонов [c.622]

Из этого уравнения следует, что образование антинуклона может происходить только вместе с нуклоном, подобно тому как при рождении [е"" —е )-пары позитрон образуется только вместе с электроном. При этом по отношению к процессам рождения и аннигиляции оба типа нуклонов (р и и) и антинуклонов (р и и) выступают симметричным образом. Это означает, что процесс аннигиляции наблюдается при столкновении любого нуклона р или п) с любым антинуклоном р и и). То же относится и к процессу их совместного образования. (Разумеется, при составлении соответствующих уравнений надо учитывать закон сохранения электрического заряда.) [c.113]

В связи с парным рождением нуклона и антинуклона энергетический порог образования антинуклона оказывается значительно выше его энергии покоя. Он может быть вычислен по формуле [c.113]

Реакции образования антигиперонов должны быть аналогичны реакциям образования антинуклонов, однако пороги существенно выше из-за больших масс. Так, например, даже для рождения наилегчайшего антигиоерона Л° требуется на 1 —1,5 Гэв более высокая энергия, чем для рождения антинуклона [c.632]

В заключение этого пункта отметим, что закон сохранения барионного заряда принимает более простую форму при переходе к низким энергиям столкновений. В нерелятивистской ядерной физике нет процессов рождения нуклон-антинуклонных пар и превращения нуклонов в гораздо более тяжелые частицы — гипероны. Поэтому закон сохранения барионного заряда становится законом сохранения числа нуклонов (т. е. массового числа А). Если же мы перейдем к еще более низким энергиям, не превышающим, скажем, нескольких кэВ, то мы попадем в область атомной физики, физики агрегатных состояний и химических реакций. Во всех этих явлениях не только сохраняется число нуклонов, но и не происходит никаких ядерных превращений, т. е. не меняются ядерные дефекты массы. Изменения же масс покоя за счет химических энергий связи ничтожны и лежат вне пределов точности измерений масс. Поэтому в нерелятивистской физике закон сохранения барионного заряда переходит в закон сохранения суммарной массы. [c.289]

В столкновениях антинуклонов с нуклонами с относит. вероятностью 10 могут происходить процессы эл.-магн. А. антикварков антинуклона с кварками нуклона. В результате такой А. дд образуется виртуальный фотон Y, распадающийся на пару леитонов е+е или ц + Процесс рождения лептонных пар в столкновениях адронов описывается в рамках кварк-партонной модели, причём расчёт эл.-магн. А. кварков и антикварков позволяет в рамках этой модели получить согласующееся с наблюдениями описание характеристик лептонных пар с большой энергией (в системе центра инерции), рождающихся в столкновениях адронов. [c.85]

Состав н множественность вторичных адронов. В мягких адронных соударениях среди вторичных долгоживущих частиц (т 10 с), к-рые регистрируются экс-перим. установками, доминируют пионы. Их доля несколько уменьшается от 0,9 до 0,8 при увеличении энергии от 60 до 540 ГэВ. В этом же интервале знер-гнй доля К-мезонов растёт от 0,06 до 0,12, а доля барио-нов и антибарионов — от 0,04 до 0,09. Вместе с тем эти долгоживущие адроны часто ( 80%) являются продуктами распадов короткоживущих (т й 10 с) резонан-сов. Выделение этих состояний крайне сложно при большой множественности. Состав их в первом приближении соответствует рождению адронов изотопически.чи мультиплетами (за исключением странных и очарованных частиц). С увеличением поперечных импульсов вторичных частиц до 5—10 ГэВ и в е+е -аннигиляции доля пионов уменьшается до 0,55, а доля К-мезонов и пар нуклон — антинуклон увеличивается соответственно до 0,27 и 0,18. Ср. множественность пионов <л(л)) медленно растёт с увеличением энергии ( ln i), в то время как (п(К)) и ( (В)) растут значительно быстрее, что связано с открытием новых каналов их образования (В — антибарион). [c.169]

Столкновение первичных протонов и ядер более высокой энергии ( 10 -4-10 2 эв) с ядрами N и О, входящими в состав воздуха, сопровождается множественным рождением новых частиц высокой энергии. При этом образуются преимущественно я-мезоны, а также нуклоны, нуклон-антинуклонные пары, гипероны и К-мезоны. [c.285]

Сечения рождения Р. при неупругих взаимодей-гвиях мезонов, нуклонов и антинуклонов с нуклонами [c.401]

Количеств, изучение св-в пионов и их вз-ствий выполняется преим. на пучках ч-ц высокой энергии, получаемых на ускорителях. Совр. протонные ускорители дают пучки пионов (образованных в результате вз-ствия ускоренных протонов с ядрами мишени) с потоком до 10 пионов в 1 с. Наиб, специфичное для я-мезонов сильное вз-ствие характеризуется макс. симметрией, малым радиусом действия сил и большой константой связи ( ). Так, безразмерная константа, характеризующая связь пионов с нуклонами, 1%с 14,6, на три порядка превышает безразмерную константу эл.-магн. вз-ствия а=е /%с Vlз7 К процессам сильного вз-ствия пионов относятся их рассеяние нуклонами и ядрами, рождение пионов в столкновениях адронов, аннигиляция антинуклонов и нуклонов с образованием пионов, рождение пионами К-мезонов и гиперонов и др. Неупругие вз-ствия адронов при высоких энергиях ( 10 ГэВ) обусловлены преим. процессами множеств, рождения пионов (см. Множественные процессы). В области меньших энергий (0,1—1 ГэВ) при вз-ствии пионов с др. мезонами и барионами наблюдается образование резонансов, к-рые могут проявляться, напр., в виде максимумов в энергетич. зависимости полных сечений реакций [c.531]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...