Истечение из сопла Лаваля

Нерасчетные режимы истечения из сопла Лаваля [c.150]

Рассмотрим сверхзвуковое нерасчетное истечение из сопла Лаваля, когда Ра > Ра. На значительном удалении от сопла давления в струе и в атмосфере должны уравняться. В связи с этим давление в струе по мере удаления от выходного отверстия сопла постепенно уменьшается, скорость газа возрастает и поперечное сечение сверхзвуковой струи увеличивается (рис. 4.4). Опыт показывает, что при этом происходит перерасширение струи, т. е. в некотором наиболее широком сечении струи устанавливается давление ниже атмосферного Ра < Рв- После этого струя начинает сужаться, так как давление должно приблизиться к [c.150]

НЕРАСЧЕТНОЕ ИСТЕЧЕНИЕ ИЗ СОПЛА ЛАВАЛЯ [c.151]

Рис. 9.15. Нерасчетный режим истечения из сопла Лаваля

Подбирая соответствующий диаметр выходного сечения, получают в устье сопла Лаваля давление, равное давлению в пространстве, куда происходит истечение. Поэтому скорость истечения из сопла Лаваля можно получить из ([юр-мулы (3-21), если в нее вместо подставлять действительное давление, существующее в пространстве за соплом. [c.135]

Истечение из сопла Лаваля [c.237]

ИСТЕЧЕНИЕ ИЗ СОПЛА ЛАВАЛЯ [c.71]

Подчеркнем, что дозвуковых режимов истечений из сопла Лаваля заданной формы существует бесчисленное множество, в то время как сверхзвуковое истечение единственно и может осуществляться только при одном значении противодавления, равном р. [c.117]

Рассмотрим истечение из сопла Лаваля при уменьшении противодавления. Считаем, что параметры торможения и форма сопла фиксированы. [c.115]

При некотором значении противодавления в минимальном сечении сопла устанавливается местная скорость звука, а давление становится равным р . При этом возможны два режима течения в расширяющейся части дозвуковое течение, если р[ > р , и сверхзвуковое течение, если р 2 < Р - В диапазоне давлений на выходном срезе сопла р < р < р расчетное истечение из сопла Лаваля невозможно. [c.115]

Как уже говорилось, при сверхзвуковом истечении из сопла Лаваля тяга максимальна при р =-- р . Для ракетного двигателя максимальная тяга [c.67]

Как было выяснено ( 60), поставленная задача может быть выполнена в комбинированном сопле, в котором за сужающейся (коноидальной) частью следует расширяющаяся часть. На рис. 52, а изображен процесс истечения из сопла Лаваля в координатах v-p. Верхняя заштрихованная часть общей располагаемой работы превращается в кинетическую энергию в коноидальной части сопла, нижняя — в его расширяющейся части. На рис. 52, б показана форма сопла Лаваля и изменения давления, удельного объема и скорости по длине этого сопла. [c.166]

Подбирая соответствующий диаметр выходного сечения, получают в устье сопла Лаваля давление, равное давлению в пространстве, куда происходит истечение. Поэтому скорость истечения из сопла Лаваля можно получить из [c.146]

Определение скорости истечения из сопла Лаваля ТГ/ для расчета силы тяги реактивных двигателей (4.19) основывается на использовании скоростного коэффициента (рс = с 1 си, представляющего произведение трех коэффициентов [c.311]

Опыты подтверждают рассмотренные выше спектры истечения из сопла Лаваля с косым срезом. На рис. 6-35 отчетливо виден волновой спектр струи за косым срезом. [c.381]

Как определяется скорость истечения и секундный расход газа при выходе из сопла Лаваля [c.215]

Рис. 9.13. Истечение газа из сопла Лаваля при расчетном режиме истечения

Рис. 9.14. Истечение газа из сопла Лаваля при внешнем давлении, меньшем, чем при расчетном режиме

Определить с помощью sj-диаграммы (рис. 13.1) скорость истечения аргонной плазмы из сопла Лаваля, если давление в камере 1 МПа, температура 90 10 К, давление на выходе из сопла 10- МПа. [c.169]

Пусть из сосуда неограниченного объема с давлением p происходи г истечение через сопло Лаваля без трения и теплообмена в среду с дав лением р (р > р )- Заданной форме (профилю) сопла соответствует определенная (расчетная) величина давления в выходном сечении р [c.243]

Канал, в котором возможно получение сверхзвуковой скорости истечения, называется соплом Лаваля (рис. 23). Оно состоит из сужающейся и расширяющейся частей. В сужающейся части скорость увеличивается от начального значения до скорости звука. В том месте, где достигнута скорость звука, сопло имеет минимальное или критическое сечение В расширяющейся части достигается сверхзвуковая скорость. Параметры газа, которые он имеет в критическом сечении, называются критическими. [c.71]

Совпадение опытных значений В для широкого диапазона изменений 8а объясняется также тем, что суживающиеся участки испытанных сопл выполнены практически одинаковыми. Абсолютные значения коэффициентов истечения для сверхзвуковых сопл ближе всего соответствуют данным для суживающегося сопла № 1 (рис. 6-2) при 8а = 0,1 (рис. 8-20, а). Однако для сопл Лаваля значения В оказываются несколько более высокими. Можно полагать, что в связи с большими отрицательными градиентами давления толщина вытеснения в горловом сечении мала. Как видно из рис. 8-20, й, даже при большой влажности (г/о>0,3) коэффициент истечения для сопл Лаваля растет с увеличением уо- Следовательно, и при наличии высокой начальной влажности первостепенное значение имеет переохлаждение паровой фазы. Для практических расчетов сопл Лаваля на слегка перегретом и влажном паре можно пользоваться коэффициентами расхода, рассчитанными в предположении полного переохлаждения. [c.233]

Рассмотрим теперь истечение влажного пара из сопл Лаваля. В широком диапазоне изменения начальных параметров пара движение в соплах сопровождается спонтанной конденсацией (см. рис. 12.4). За критическим сечением достигается максимальное переохлаждение, возникает конденсационный скачок, вызывающий характерный [c.357]

Уравнение Гюгонио позволяет объяснить действие так называемого сопла Лаваля, которое служит для получения больших скоростей истечения газа. Сопло Лаваля представляет собой насадок, состоящий из короткой сужающейся части и следую- [c.91]

Рис. 4.6. Мостообразный скачок при нерасчетном истечении из сопла Лаваля

Рассмотрим процесс истечения из сопла Лаваля при нерасчетном режиме, когда давление среды р а больше давления в выходном сечении рз ра > Рз) (рис. 71, а). Отметим, что процессы истечения из сопла Лаваля при нерасчетном режиме даже в упронтеином представлении (течение без трения и теплообмена) весьма сложны и подробно изучаются в курсах газовой динамики здесь эти процессы рассматриваются схематично. [c.243]

Скорость по формуле (1-88) удобно вычислять, пользуясь / -диаграммой. Процесс изменения состояния в насадке в этой диаграмме как адиабатный изображается линией, параллельной оси ординат. В частности, для водяного пара при рг>р2к процесс истечения в / -диаграмме показан на рис. 1-28,а, а при, р2<р2кр и истечении из суживающейся насадки— на рис. 1-28,6 для этого случая при вычислении с в формулу (1-88) надо вместо 2 подставлять г гкр. Для того же р2, но при истечении из сопла Лаваля в формулу (1-88) надо подставлять/2 (рис. 1-29). [c.39]

Псевдоскачки. При истечении из сопла Лаваля с большим перерасширением на срезе сопла устанавливается мостообразный скачок уплотнения (см. рис. 13.16, б). Если отношение давлений рн/Рс превосходит критическое для пограничного слоя сопла при его взаимодействии с косым скачком уплотнения СВ, то возникает отрыв пограничного слоя от стенки. Эффективное сечение потенциального ядра и число Мс уменьшается и система скачков смещается внутрь сопла в некоторое сечение X с Кх< су Рх>Рс где система стабилизируется и течение происходит с отрывом пограничного слоя (рис. 15.25). [c.313]

Каналы (достаточно короткие), имеющие входную сужающуюся часть и выходную расширяюп уюся— диффузор, называются соплами Лаваля . Если в минимальном сечении сопла Лаваля скорость достигла скорости звука, то в расширяющейся части она может стать больше или меньше скорости звука — в зависимости от величины противодавления. Дозвуковых режимов истечения данного газа из сопла Лаваля, заданных размеров, может быть очень много, в то время как существует только один режим сверхзвукового истечения, осуществляющийся при определенном значении противодавления, равном давлению в выходном сечении сопла. При несоблюдении этого условия в расширяющейся части сопла Лаваля возможны, так называемые скачки уплотнений (когда давление в выходном сечении меньше величины противодавления), сопровождающиеся потерями энергии. Весовой расход газа при сверхзвуковом режиме не может превзойти максимального значения расхода в наименьшем сечении при достижении в этом сечении скорости звука. [c.121]

Сравнение результатов расчета по обеим предельным моделям с результатами экспериментов по истечению газоводяной смеси из сопла Лаваля [81] приведено на рис. 7.1. Из рисунка видно, что в рассматриваемом случае экспериментальные данные хорошо описываются расчетной моделью адиабатного расширения газа в смеси. [c.147]

Результаты расчетов по (7.13) и (7.14) и имеющиеся в литературе экспериментальные данные по истечению воздуховодяной смеси из сопла Лаваля [81] приведены на рис. 7.3. Расчеты выполнялись при тех же исходных данных, при которых проводились эксперименты. Так как в экспериментах определялись коэффициенты скорости двухфазного сопла /г д то экспериментальные данные по реальной скорости истечения пересчитывались на теоретическую и сопоставлялись с расчетными значениями теоретической скорости. [c.150]

При нерасчетных режимах истечения сверхзвуковая затопленная струя характеризуется системой скачков уплотнения на ее газодинамическом участке. Наличие близкой к периодической системы скачков уплотнения на газодинамическом участке сверхзвуковых нерасчетных струй приводит к волнообразному изменению полного давления вдоль оси струи. За начальным газодинамическим участком следует переходной участок, и, наконец, основной участок с изобарическим течением и максимум скорости на оси струи, как в обычной дозвуковой изобарической турбулентной струе. На рис. 7.1 представлены в качестве примера экспериментальные зависимости изменения давления вдоль оси круглой затопленной струи при Мо = 2,0, 0 = 10° и п = 0,6 1,0 и 2,0, которые характеризуют процесс вырождения неизобаричности [7.4]. Следует отметить, что при истечении струи из сопла Лаваля на расчетном режиме периодическая структура сверхзвуковой струи не реализуется. [c.178]

Поворот струи определяется тем противодавлением (разрежением), которое имеет место за поворотом. Чем больше разрежение за поворотом, тем на больший угол повернется струя. Явление происходит так же, как на выходе из сопла Лаваля если давление в камере, куда происходит истечение, меньи1е расчегного на выходе из сопла, поток расишряется, огибая край сопла на тем больший угол, чем больше разрежение в камере. Посмотрим теперь, что будет происходить в противоположном случае — при повышении давления и сопровождающем его замедлении сверхзвукового потока. [c.377]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...