Неограниченный цилиндр

В работе Л. Н. Сретенского указан способ получения логарифмического потенциала из выражений проекций силы тяготения, действующей на точку, находящуюся вне неограниченного цилиндра, заполненного веществом. [c.489]

Воспользуемся равенством (IV. 10) и найдем потенциал неограниченного цилиндра. Сначала рассмотрим цилиндр конечной длины, равной 2с. Оси Оху декартовой системы координат разместим в плоскости, нормальной к образующим цилиндрической поверхности, ограничивающей вещество, заполняющее цилиндр. Плотность вещества р будем предполагать зависящей лишь от координат х и у. р = р х,у). Обозначим [c.489]

Кривая 2 представляет зависимость средней расчетной температуры пласта в виде неограниченного цилиндра радиусом Го = 15 м (третья модель) кривая 3 соответствует зависимости средней температуры первой модели [c.268]

Отметим, что уравнение (5.20) по форме аналогично нестационарному одномерному уравнению теплопроводности для неограниченного цилиндра, только вместо производной по времени записана [c.164]

Рис. 2.19. Безразмерная температура на поверхности неограниченного цилиндра

Рис. 2.20. Зависимость между коэффициентом В, и критерием В1 для неограниченного цилиндра

Неограниченный цилиндр. Приведенные ниже формулы справедливы для полых круглых цилиндров, длина которых в несколько раз превосходит наружный диаметр, а также для цилиндров любой длины с теплоизолированными торцами. [c.204]

ТЕМПЕРАТУРЫ И НАПРЯЖЕНИЯ ПРИ НАГРЕВЕ или ОХЛАЖДЕНИИ НЕОГРАНИЧЕННОГО ЦИЛИНДРА [c.306]

Неограниченным цилиндром называется такой цилиндр, длина которого вдоль оси бесконечна. Цилиндр предполагается без центрального отверстия (сплошной). [c.306]

Значения постоянных и ш для неограниченного цилиндра [c.306]

Сравнение решений. Сравним приближенные решения настоящей работы с известными строгими решениями. Для температурного поля неограниченного цилиндра известна формула [Л. 10] [c.78]

Неограниченный цилиндр. Установившаяся температура. Когда твердое тело представляет собой цилиндр с внутренним радиусом 7-J и внешним г , поверхности которого поддерживаются при постоянных температурах D и i, то уравнения для распределения температур в теле будут иметь вид [c.126]

Неограниченный цилиндр. Неустановившаяся температура. Пусть начальное распределение температур дано формулой v=f(r) и пусть поверхность г = а поддерживается при постоянной температуре, причем эту температуру можно принять равной нулю ). [c.127]

Неограниченный цилиндр. Применения вычисленных интегралов. Результаты предыдущего параграфа можно применить [c.130]

Неограниченный цилиндр г = а. Начальная температура /(г, 6). Температура поверхности равна нулю. Чтобы получить функцию Грина для этого случая, мы исходим из выражения [c.203]

Неограниченный цилиндр радиуса / = Теплообмен на поверхности со средой нулевой температуры- Начальная температура f r, Й). Исходим из выражения для линейного источника в (г, 6 ) и преобразуем его, как это делали раньше, к виду [c.206]

Случаи неограниченного цилиндра и неограниченной пластинки являются частными случаями решенной здесь задачи. [c.124]

Для неограниченного цилиндра L 2R получим [c.74]

Постоянные 5,- определим из граничных условий. Последние для неограниченного цилиндра запишутся в изображениях следующим образом [c.126]

После подстановки найденных выражений в равенство (4-2-19), учитывая (4-2-15), для распределения потенциалов тепло- и массопереноса в неограниченном цилиндре окончательно получим [c.129]

Рис. 4-4. Зависимость характеристических корней от Ьи и Ко Рп для неограниченного цилиндра.

Значения постоянных коэффициентов для неограниченного цилиндра [c.131]

Значения характеристических корней и постоянных коэффициентов для неограниченного цилиндра (тепло- и массоперенос не осложнен фазовыми превращениями) [c.145]

Рис. 4-12. Кривые распределения безразмерной температуры в неограниченном цилиндре.

Если неограниченный цилиндр является полым, причем = представляет отношение радиусов внешней и внутренней поверхностей, температуры которых постоянны [c.146]

Рис. 4-ЧЗ. Зависимость между средней безразмерной температурой и критерием Фурье для неограниченного цилиндра.

Здесь — начальная тепловая амплитуда, равная для неограниченной пластины 4/7С, для неограниченного цилиндра 2/2,40531 (2,405) и для шара 2/-л [c.151]

Методика решения системы уравнений (4-1-2) — (4-1-3), для неограниченного цилиндра и шара при граничных условиях (5-1-1) и (5-1-2> и начальных условиях (5-1-3) аналогична методике решения задачи для неограниченной пластины. [c.168]

Рис. 5-9. Температурное поле неограниченного цилиндра при постоянной плотности теплового потока на поверхности.

Стоит только немного усложнить задачу, и мы наталкиваемся на крайне сложные математические операции. Хорошим примером этого могут служить громоздкие, утомительные выкладки, выполненные нами в 2 гл. III, когда усложнение состояло только в том, что мы от неограниченного цилиндра перешли к цилиндру конечной длины только для того, чтобы получить основное решение Ро = Р> были вынуждены ввести вспомогательные параметры s п q] отыскание Pi, р.2 и т. д. потребует еще более трудных или совсем невыполнимых вычислений. О двухсоставных телах и говорить нечего находить всю последовательность корней Sq = s, Sj, s. ,. .. хотя бы, например, такого уравнения, как (6.39) (двухсоставная пластинка с хорошо проводяш,им тепло ядром), — дело, очевидно, безнадежное. [c.147]

Таким образом, решение для неограниченного цилиндра в изображег ниях принимает следующий окончательный вид [c.127]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...