Неограниченный цилиндр с теплообменом на поверхности

Неограниченный цилиндр радиуса / = Теплообмен на поверхности со средой нулевой температуры- Начальная температура f r, Й). Исходим из выражения для линейного источника в (г, 6 ) и преобразуем его, как это делали раньше, к виду [c.206]

Поправка на зависимость тепловой проводимости от конфигурации тела выражается через коэффициент п, численные значения которого для неограниченной пластины, неограниченного цилиндра и шара принимают соответственно значения 1,2,3 значения а соответственно равны половине толщины пластинки, радиусу основания цилиндра н радиусу шара 5 —внешняя поверхность тела, через которую происходит теплообмен с окружающей средой. [c.316]

В 6 и 7 гл. VII было показано, что выражения (4.1) и (4.3), аналогичные (6.5) и (7.4) гл. VII соответственно, служат решениями задач для случаев неограниченного цилиндра с начальной температурой, равной единице, и либо с поверхностью, поддерживаемой при нулевой температуре, либо с теплообменом со средой нулевой температуры. [c.222]

Кроме того, дано решение для случая, когда цилиндр бесконечной длины помещен в неограниченный массив, причем теплообмен между поверхностью цилиндра и массивом происходит по закону теплопроводности. [c.67]

Из формул (3.10.8) — (З.Ю.И) видно, что функция Т является решением задачи о нестационарной теплопроводности длинного цилиндра (3.9.23), а функция Тц — решением задачи о нестационарной теплопроводности неограниченной пластины (3.7.23). Подставляя выражения для функций Г], Гц в решение (3.10.4) и выполняя необходимые преобразования, получаем температурное поле цилиндра конечной длины при нестационарном конвективном теплообмене между его поверхностями и окружающей средой [c.88]

Образцы имеют форму цилиндра с наружным радиусом i 2 = = 15 мм, внутренним R, = 0,9 мм и длиной 120 мм. Во время опыта образец помещается в печь, температура в которой поднимается со скоростью b (в °С/с). В отверстие образца вставляется нагреватель, на который подается постоянная мощность q. Задача формулируется следующим образом. Неограниченный полый цилиндр находится в среде с температурой, изменяющейся монотонно. Теплообмен между внешней и внутренней поверхностью цилиндра и окружающей средой происходит при граничном условии третьего рода. Внутри цилиндра осуществляется граничное условие второго рода. Определению подлежит температурное поле в квазистационарном тепловом режиме. [c.138]

Рассмотрим теплообмен в системе, образованной неограниченным числом круглых цилиндров, расположенных по углам равносторонних треугольников параллельно друг другу (рис. 14-13). Жидкость движется между цилиндрами в направлении их оси. Течение жидкости стабилизированное. На внешней поверхности цилиндров задана постоянная по длине плотность теплового потока (по окружности 9с может изме- [c.276]

А. В. Кавадеров и В. Н. Калугин предложили методику расчета температуры в массивных заготовках при их нагреве конвекцией с учетом функции распределения температуры по сечению тела с переменным показателем параболы [39]. Такая же методика, предложенная В. С. Стариковым, положена в основу расчетов разности температуры поверхности и центра заготовки в конечной стадии нагрева в среде с постоянной температурой [81]. По указанной методике теплообмен рассчитывали по закону Ньютона. Для этой цели составлена номограмма для определения относительной разности температур в неограниченном цилиндре при нагреве его в среде с постоянной температурой в регулярном режиме. [c.44]

Постановка задачи. Имеется неограниченный цилиндр. В начальный момент времени действует мгновенный источник тепла силой (дж1м) на единицу длины цилиндрической поверхности г = г . Между поверхностью цилиндра и окружаюи ей средой происходит теплообмен по закону Ньютона. Требуется найти распределение температуры и среднюю температуру в любой момент времени. [c.356]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...