Дифракция прямоугольного отверстия

После предварительного ознакомления с дифракцией плоской световой волны от щели перейдем к рассмотрению дифракции от прямоугольного отверстия. [c.141]

Дифракция света от прямоугольного отверстия. Пусть имеем прямоугольное отверстие шириной Ь и длиной /. Направим на это отверстие плоский фронт волны. В отличие от дифракции от одной щели в этом случае свет дифрагирует не только в направлении ширины (соответствующий угол дифракции обозначим через ф), но [c.141]

Наблюдение картины дифракции света на малом прямоугольном отверстии (рис. 6.30) требует усложнения техники эксперимента, так как обычно интенсивность даже главного (центрального) максимума мала. При лекционных демонстрациях нужно использовать телевизионную технику. [c.287]

Формула (IV.2.10) совпадает с формулой распределения амплитуды светового вектора (напряженности электрического поля) при дифракции света на прямоугольном отверстии. [c.261]

Когда длина одной. из сторон много больше длины другой, мы приходим к выражению (6.20) для дифракции на длинной щели. В дифракционной картине от прямоугольного отверстия (рис. 6.17, а) распределение интенсивности в соответствии с (6.26) дается произведением распределений от взаимно перпендикулярных щелей. Интенсивность равна нулю вдоль двух рядов линий, параллельных сторонам прямоугольника. Заметную интенсивность имеют лишь средние цепочки максимумов, образующие крест на рис. 6.17, а. Относительная высота максимумов интенсивности, расположенных вдоль этих линий, характеризуется соотношением (6.22). Величина остальных максимумов столь мала (0,2% для ближайших к центру), что они не видны на приведенной фотографии. Большая часть светового потока приходится на центральный максимум, и именно его можно рассматривать как изображение находящегося в фокусе коллиматора точечного источника, получающееся в фокальной плоскости объектива при ограничении сечения, формируют щего изображение пучка света прямоугольной диафрагмой. Это изображение шире в направлении более короткой стороны прямоугольника. [c.292]

Каждый спектральный прибор может быть оценен некоторой теоретической разрешающей способностью, которая достигается при бесконечно узкой входной щели и безаберрационной оптике. В этом случае изображения входной щели, полученные для длин волн Xi и Яг, благодаря дифракции на прямоугольном отверстии диспергирующей системы в фокальной плоскости Ог будут иметь распределения интенсивности согласно (5.2.2). [c.424]

Дифракция Фраунгофера от прямоугольного отверстия. Рас- [c.282]

Дифракция Фраунгофера от щели. Этот случай является частным случаем дифракции от прямоугольного отверстия и соответствует тому, что один из размеров прямоугольника, например размер 2В, больше или равен 2А. При когерентном освещении такого вытянутого прямоугольника (щели) дифракционная картина очень резко сузится и приблизится к оси X, так как дифракция от размера 2В не будет играть заметной роли. [c.283]

С другой стороны, этот же угловой размер соответствует угловой величине дифракционного максимума при дифракции от прямоугольного отверстия (призмы). Если D—диаметр действующего отверстия, то по (30.10) бф = X/D. Тогда, подставляя эту величину в (40.4), получим [c.290]

Дифракционную картину можно получить, если наложить друг на друга две взаимно перпендикулярные дифракционные картины, одна из которых получена при дифракции на щели ширины а, а другая — на щели ширины Ь (рис. 179). Картина вытянута в направлении более короткой стороны прямоугольного отверстия. [c.299]

Это в точности такой же интеграл, какой встречался в 45 при рассмотрении фраунгоферовой дифракции на прямоугольном отверстии. Поэтому распределение интенсивности света в фокальной плоскости в окрестности фокуса можно представить формулой [c.356]

Имеется большой круг важных, с точки зрения приложений, задач (примеры — излучение из пирамидального рупора и рупорно-параболической антенны, дифракция на прямоугольном отверстии в плоском экране), в которых кромки имеют точки излома (угловые точки). При классификации типов переходных областей ( 4.1) было упомянуто, что в этом случае одновременно образуются и краевые и сферические дифракционные волны. Границы свет — тень здесь имеют и ГО (первичная и отраженные) и краевые волны. [c.156]

Решетка из прямоугольных отверстий. Рассмотрение дифракции на структуре, изображенной на рис. 389 (непрозрачный экран с прямоугольными отверстиями), является хорошей иллюстрацией сказанного в 3 относительно соотношения между картиной, даваемой отдельным элементом решетки, и картиной, даваемой всей решеткой. [c.393]

Дифракция на прямоугольном отверстии [c.141]

Рис. 8.7. Дифракция на прямоугольных отверстия

ДИФРАКЦИЯ СВЕТА ОТ ПРЯМОУГОЛЬНОГО И КРУГЛОГО ОТВЕРСТИЙ [c.141]

Дифракция от прямоугольного и круглого отверстий [c.182]

Если учитывать лишь искажения, вносимые за счет дифракции монохроматического параллельного пучка на действующем отверстии прямоугольной формы (на призме), то спектральная линия [c.15]

Рис. 5. Распределение интенсивности света при дифракции на действующем отверстии прямоугольной формы для бесконечно узкой щели спектрографа а — одиночная монохроматическая спектральная линия б — две близкие монохроматические линии

Дифракция Фраунгофера от прямоугольного и круглого отверстий [c.293]

Круглое отверстие. Аналогичным образом можно исследовать дифракцию Фраунгофера на круглом отверстии. Для этого целесообразно использовать полярные координаты вместо прямоугольных. Пусть (р, 0) —> полярные координаты произвольной точки отверстия, т. е. [c.364]

Если В < , то экран не влияет на величину поля. Конечно, это утверждение справедливо в том случае, если точка стационарности лежит внутри отверстия, т. е. точки наблюдения расположены вблизи оси г. При увеличении а или у точка стационарности перемещается к краю отверстия и существенная область начинает пересекать его край. Поле в точке М становится возмущенным. В этом случае замена конечных пределов интегрирования в (3.2) бесконечными не возможна интегралы в (3.2) сводятся к известным интегралам Френеля, с помощью которых вычисляются распределения интенсивности у края отверстия соответствующей формы (дифракция на щели, на отверстии прямоугольной формы и т. д.). [c.257]

Картина дифракции от прямоугольного отверстия представлена иа рис. 6.22. В правом нижнем углу рисунка изображено соответствующее прямоугольное отверстие. Характерные особенности дифракционной картины от Н1,ели сохраняются и в этом случае. В 1 астности основная световая энергия ири.хо-дится иа центральный максимум, а иитенсив1юсти максимумов вдоль обоих взаимно перпендикулярных наиравлетп от1юсятся как [c.142]

Используя полученные выше формулы, легко вычислить распределение освещенности при дифракции плоской волны на прямоугольном отверстии шириной Ь и высотой а. Напомним, что при расчете освещенности дифракционной картины от бесконечно длинной щели все элементы вдоль оси Y считались некогерент ными источниками и создаваемые ими освещенности просто складывались. Очевидно, что в случае дифракции плоской волны на прямоугольном отверстии так делать нельзя. Надо осветить отверстие удаленным точечным источником или параллельным пучком света. При описании опыта необходимо провести суммирование амплитуд также и вдоль оси У, т.е. вычислить еще [c.286]

Разумеется, соотношение (6.86) непригодно для оценки разрешающей силы призмы. При выводе соответствующего выражения исходят из того, что грань призмы (при обычном соотношении размеров призмы и объективов спектрального прибора) ограничивает эффективное сечение выходящего пучка света. Расчет проводится для симметричного хода лучей в призме (см. рис. 6.54), и тогда надо решать задачу дифракции света на прямоугольном отверстии, ширина которого определяется размерами призмьГ. Окончательный результат оказывается весьма простым и наглядным [c.325]

Легко видеть, что это есть условие, определяющее направления на минимумы дифракционного распределения прп дифракции на прямоугольном отверстии шириной 1Г (ср. (1.3)). т. е. на отверстии, равном полной длине решеткп. В самом деле, при дифракции на отверстии разность хода между крайними параллельными дифрагированными лучами равна (рис. 3.11) [c.221]

Дифракция на прямоугольном отаерстии. Считаем, что начало координат расположено в центре прямоугольного отверстия со сторонами а и Ь (рис. 159). На отверстие слева падает плоская волна вдоль оси г. На отверстии фаза и амплитуда плоской волны постоянны. Обозначим комплексную амплитуду волны на отверстии Аа. Принимая во внимание, что Ч Ь (33.8) имеет размерность амплитуды, деленной на площадь, полагаем [c.220]

Дифракция на прямоугольном отверстии. Расположение. систем координат и размеры прямоугольного отверстия даны на рис. 159. Считая, что на отверстие падает плоская волна с амплитудой Ао, полагаем в (32.37) = АоЦаЬ) и записываем эгу формулу в виде [c.232]

В случае эшелона имеет место дифракция на ступеньке (прямоугольном отверстии). При этом весь свет концентрируется в одном или двух порядках. Это приводит к увеличению интенсивности мак-симулгов по сравпенпю с дифракционной решеткой. [c.210]

Очевидно, случай дифракции на прямоугольном отверстии яв. аналогом предыдущей задачи. Дифракционное распределение плоскости определяется шириной а в вертикальной высо [c.141]

ТО структура пучка, выходящего из лазера, оказываетея такой же, как и при дифракции нескольких когерентных плоских волн, падающих на экран с отверстием под небольшими углами, при условии, что форма эквивалентного отверстия совпадает с формой зеркал. В случае, например, прямоугольных зеркал угловое распределение амплитуды выражается функциями типа приведенных в 42. Если же резонатор соетоит из соосных сферических зеркал, то генерируемое излучение часто имеет вид гауссова пучка (см. 43). Фотографии, показанные на рис. 9.8 (см. стр. 185), получены для различных поперечных сечений пучка, выходящего из гелий-неонового лазера (>. = 632,8 нм). Как мы видим, интен- [c.802]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...