Двойные и Тройные Плоские

Двойные и Тройные Плоские 12-20 [c.271]

Двойные и Тройные Плоские и Комбинации 12-34 [c.271]

Х-волны в Двойной и Тройной Плоской почти всегда намного меньше групп а-Ь-с, которые рни разделяют, поэтому построение канала должно выполняться с помощью Ь-волн каждой Плос сой (см. Рисунок 12-21). Когда базовая линия пробита (если она построена правильно), данная фигура должна быть завершена. Замечание очень вероятным кандидатом на роль последней Плоской одной из этих сложных конфигураций бывает Неудавшаяся-с. [c.291]

Будем рассматривать класс течений, в которых не возникает сильных разрывов. Такие течения будут потенциальными и будут состоять из областей постоянного движения, простых, двойных и тройных волн (тройная волна будет описываться уравнением (1.2) для j = 3). в [7, 9] были рассмотрены плоские задачи о выдвижении из политропного тяжелого газа с малыми скоростями Vi, V2 двух поршней Pi, Р2 с углом а между ними. Было показано, что полное потенциальное течение можно построить лишь для а = и/к к целое). [c.144]

Канаты свивают из стальных проволок диаметром от 0,5 до 2 мм. По форме поперечного сечения канаты бывают круглые и плоские. Круглые канаты бывают одинарной, двойной и тройной свивки. [c.54]

Канаты свивают из стальных проволок диаметром от 0,5 до 2 мм. По форме поперечного сечения (рис. 4, а) канаты бывают круглые и плоские.. Круглые канаты бывают одинарной, двойной и тройной свивки. При одинарно свивке канат свивают непосредственно из проволок. При двойной свивке проволоки 1 св) вают в пряди, а из прядей свивают канат, в центре сечения которого находится сердечник 2. Тако№ канат называют тросом. Пряди каната бывают круглые, трех- [c.14]

Стальные канаты разделяются по форме на круглые и плоские, ПО конструкции — на канаты одинарной, ДВОЙНОЙ и тройной свивки (рис. 1). [c.4]

Формация плоская коррекция считается сложной коррекцией то же самое относится к иррегулярным коррекциям, треугольникам, двойным и тройным тройкам. [c.1143]

Иррегулярная коррекция считается сложной коррекцией то же самое верно насчет плоских коррекций, треугольников, двойных и тройных троек. [c.1143]

Двойные и Тройные Комбинации, начинающиеся с Плоских 12-20 [c.271]

Момент инерции плоской площадки относительно прямой, лежащей в плоскости площадки. — Предположим, что масса непрерывно распределена, согласно определенному закону, по плоской площади X, и определим момент инерции этой площади относительно прямой, лежащей в той же плоскости. Так как масса распределена только по двум измерениям, то элементы объема заменяются в этом случае элементами площади с1а, и тройной интеграл заменяется двойным. Таким образом, получаем [c.65]

В форме, изложенной РН. Эллиоттом, принцип требует чередования в появлении простых и сложных коррекционных структур в волнах 2 и 4. Простая, глубокая коррекция (зигзаги, двойные зигзаги) в волне 2 должна породить сложную, боковую коррекцию (плоские, иррегулярные коррекции, треугольники, двойные или тройные тройки) в волне 4. [c.1143]

Этот принцип также требует, чтобы мы искали различные формации в двойных или тройных тройках. В двойной тройке самой распространенной структурой являются плоская коррекция и зигзаг. Если формируется треугольник, то он почти всегда оказывается последней структурой в коррекционной фазе. Две последовательные плоские коррекции означают, что будет третья структура, обычно треугольник. Тройная тройка может быть составлена из трех плоских или иррегулярных коррекций. [c.1143]

При построении каналов Коррекций следует обращать особое внимание на Ь-волну. Для Зигзагов и Плоских всегда чертите линию тренда от начала волны-а до конца волны-Ь (называемую трендовая линия О-В). Параллельно ей надо провести линию через завершение волны-а. Если фигура, с которой вы работаете. Зигзаг, то с-волна может пробивать параллельную трендовую линию или оставаться далеко от нее, но она не должна ее касаться. Если же наблюдается касание, это свидетельствует, что данный Зигзаг часть более сложной Коррекции, такой как Двойная или Тройная Комбинация либо Двойной или Тройной Зигзаг (подробнее об этом читайте на стр. 9-3). Как только трендовая линия О-В пробита, вероятно, с-волна (и более крупная конфигурация) завершена. Для Треугольников трендовая линия проводится через концы волны-Ь и волны-d. Когда линия тренда B-D пересечена, вероятно. Треугольник завершился. Более сложные методы построения каналов описаны в Главе 12. [c.156]

За Подвижной Коррекцией должна следовать Растянутая волна Импульса или Растянутая с-вол-на Плоской или Зигзага. По завершении Подвижной Коррекции должна начаться следующая импульсная волна, длина которой должна составлять больше 161,8% длины предыдущего Импульса (зачастую 261,8% и более) в Двойную или Тройную Тройку она развиться не должна. [c.234]

При сборке различных изделий, а также для сращивания досок или брусков по длине применяют шиповые соединения. Соответственно шиповые соединения делятся на угловые и серединные. Соединения концов двух деталей под углом осуществляют с помощью плоских прямоугольных (рамных) или клиновых (зубчатых) шипов. Рамные шиповые соединения бывают на сквозной одинарный, двойной или тройной шипы и соответствующие им проушины. Их делают на рамных шипорезных станках. [c.180]

Кожаные ремни среди плоских ремней обладают наибольшей тяговой способностью и эластичностью. Кожаные ремни хорошо работают при переменных и ударных нагрузках на шкивах малых диаметров допускаемая скорость ремня 45 м/с. Ремни изготовляют одинарными и двойными (по согласованию с потребителем допускается изготовлять тройные ремни) шириной от 10 до 560 мм. Кожаные ремни не рекомендуется применять в промышленных установках при едком паре и газах. Из-за дефицитности и высокой стоимости применение кожаных ремней весьма ограничено. [c.85]

Для рассматриваемого случая, полагая в (1.1), (1.2) для фиксированного i (ai u)=0, получим течение типа плоской двойной волны (вместо (3) останутся два уравнения, получающиеся составлением соответствующей линейной комбинации) полагая, что в нуль обращаются сразу два таких соотношения, получим плоские волны Римана. Каждый раз, в соответствии с теоремой [7] о примыкании течений различных рангов, плоскости типа и) = О или прямые ((а и)=0, и) = О, i ф к) в пространстве годографа скоростей М2, будут являться характеристическими многообразиями соответственно для уравнений тройных и двойных волн. Таким образом, в случае, если сохраняется потенциальность течения, можно с помощью (1.1), (1.2) построить решение в некоторой области взаимодействия трех волн Римана (функции определяются по заданным [c.151]

Классификация течений, обладающих прямолинейными линиями уровня (прямолинейными образующими), была для плоского не стационарного случая дана в [10], для стационарного пространственного случая — в [2]. Для не стационарных пространственных течений такая классификация отсутствует. При этом в исследованных случаях оказалось, что вихревые неконические течения рассматриваемых классов (двойные волны) существуют лишь при показателе адиабаты 7 = 2. Построенное решение (4.24) показывает, что в нестационарном пространственном случае эта ситуация не имеет места, и вихревые неконические тройные волны с прямолинейными образующими существуют при любом 7. [c.188]

Хорошо известно решение одномерной задачи о движении по произвольному закону в покоящемся газе плоского бесконечного поршня, когда в возмугценной области течение газа описывается простой волной Римана. Построение аналитическими методами решений задач о движении в газе криволинейных поршней связано с большими трудностями как в пространственном, так и в плоскопараллельном случае. Некоторые результаты в этом направлении получены с использованием аппарата теории течений с вырожденным годографом скорости, в частности, с использованием уравнений потенциальных двойных и тройных волн [1, 2]. [c.152]

В случае образования двойной или тройной соли, кристаллогидратов солей или кристаллогидратов двойных и тройных соединений каждому из них, по принципу соответствия Н. С. Кур-накова, на диаграмме будет соответствовать геометрический образ на изотерме и его проекция на плоской диаграмме. [c.119]

Волна-Ь однозначно должна быть коррективной (3) и не должна откатываться от волны-а брлее чем на 61.8%, отсчитываемые от ее завершения. Она не должна быть Подвижной Коррекцией, не считая случая, когда Зигзаг, частью которого может быть данная Ь-волна, входит в состав Треугольника. Если волна, которую вы считаете волной-Ь, оказывается Подвижной Коррекцией, то скррее всего она является волной-2 Импульсной волны. Волна-Ь может быть почти любой Коррективной фигурой Зигзага, кроме Двойного или Тройного Зигзага или Подвижной Двойной или Тройной Плоской и их Комбинапий. Если вы наблюдаете после Импульсной а-волны (входящей в Зигзаг) формирование одной из перечисленных фигур, то данное Сложное движение будет только частью Ь-волны Коррекции, а не целой коррекцией. [c.258]

Волна-а должна быть не меньше 38.2% волны-Ь. Волна-а будет, вероятно, моноволной или Плоской. Если она Зигзаг, волна-Ь должна быть Двойным (или даже Тройным) Зигзагом. В этом типе Треугольника волна-а не может быть Двойным или Тройным Зигзагом, Треугольником или Плоский с Удлиненной с-волной. Наиболее распространенным типом Коррекции для а-волны будет моново тна или любая Плоская (за исключением Удлиненных Плоских). Волна-а не должна откатываться брлее чем на 61.8% от предыдущей фигуры (если данному Треугольнику предшествовала какая-либо Импульсная волна), поскольку это свидетельствовало бы о слабости рынка и противоречило бы силе, вызываемой (implied) Подвижным Треугольником. Обычно а-волна не должна откатываться более чем на 38.2% от предыдущей Импульсной фигуры (если такая имеется). [c.263]

Внешние соотношения для фигур Двойных Плоских и Комбинаций, вероятно, не создадут Эффекта водопада , упомянутого выше. Обычно одного Внешнего уровня поддержки или сопротивления достаточно, чтобы остановить рост или падение рынка (Рисунок 12-43). Фигура Тройной Плоской или Комбинации часто будет демонстрировать Эффект водопада (Рисзтюк 12-44). [c.305]

Отражение плоской ударной волны от плоской стенки. При малых углах падения ударной волны имеет место регулярное отражение (рис. 3.10, а). При возрастании угла падения начиная с момента, когда в системе координат, связанной с точкой пересечения волновых фронтов, скорость потока за отраженной волной близка к скорости звука, регулярное отражение становится невозможным. Возникает махонское отражение (рис. 3.10,6). При этом частицы газа проходят через два ударных фронта либо через ножку маховской конфигурации (ударная волна ОА на рис. 3.10, а). Эти две области течения разделены контактной поверхностью. Различают простое махов-ское и сложное маховское отражения (рис. 3.10, в, а). Кроме того, существует двойное маховское отражение, при котором на отраженной ударной волне возникает вторая тройная точка (рис. 3.10, 6). [c.77]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...