Конечная точка пути электрона

П14.2. Конечная точка пути электрона [c.628]

Если теперь определить конечные точки движения электронов, начавших движение с дуг, содержащих точки PJ, Р , Р , относительно начала координат О, то эффективное смещение Ь, которое надо подставить в формулу (7.32), получится путем вычитания из соответствующих величин значения, где ф определяет точку начала движения. Итак, [c.629]

Для управления длительностью экспонирования пригодны как ручные, так и электронные затворы. Конечно, ручные затворы дешевле. Кроме того, если должным образом следить за плотностью получаемой голограммы, то затворы необходимо применять совместно с измерителем интенсивности света. После того как голографическая установка создана, для повторного получения голограмм вполне достаточно простого отсчета времени экспонирования ручным затвором. Электронные затворы дороже, но они дают существенно большие возможности для управления экспозициями. Они могут измерять интенсивности пучков и позволяют управлять экспозицией автоматически, путем интегрирования значений энергии во время экспонирования. [c.317]

Одним из наиболее важных допущений в этом методе расчета является то, что берется конечная толщина слоя. Чтобы проверить, является ли некоторая предположенная толщина слоя достаточно малой, вычисления повторяют для слоя с меньшей толщиной и результаты сравнивают. Таким путем было найдено, что для электронов с энергией порядка 100 кэВ и для структуры средней сложности [c.249]

Электрическая теория адгезии. Эта теория адгезии была развита и экспериментально подтверждена Б. В. Дерягиным и Н. А. Кротовой. Суть ее сводится к следующему. При отрыве одного из двух тел, соединенных адгезионным швом, от другого, образовавшиеся поверхности оказываются наэлектризованными противоположными зарядами, что может явиться результатом разделения при отрыве тел молекулярного двойного электрического слоя. Дальнейшее развитие электрической теории адгезии привело к возникновению трех точек зрения на механизм образования двойного электрического слоя. Первая точка зрения связана с различной скоростью перехода заряженных частиц из фазы в фазу. Примером может служить термоэлектрическая эмиссия. Между металлом и внешним пространством возникает градиент потенциала, стремящийся задержать эмиссию, который в конечном счете достигает величины, достаточной для прекращения дальнейшей эмиссии. Положительно заряженный металл притягивает электроны из внешнего пространства к своей поверхности, а притянутые электроны отталкиваются электроны металла вглубь. Это приводит к тому, что в поверхностных слоях металла образуется избыток положительных ионов. В связи с этим по обе стороны межфазной поверхности образуется концентрация разноименно заряженных частиц и возникает двойной электрический слой. Предполагается, что при контакте диэлектриков с металлами и двух диэлектриков между собой двойной электрический слой образуется таким же путем. [c.38]

Если ионизация вызывается только носителями одного типа, скажем, электронами (к = 0), то лавина развивается более простым путем, который иллюстрируется рис. 13.1, в. На интервале, значительно превышаюш,ем ( / ), число электронов растет экспоненциально. В реальных материалах к фО, что соответствует частичной положитель-гюй обратной связи в процессе умножения. В результате появляется неопределенность в теоретическом расчете числа электрон-дырочных пар на конечном интервале. (Этот процесс аналогичен пробою Таунсенда в газе, но несколько сложнее. В газе первичный электрон рождает ионы и электроны. Ионы падают на отрицательный электрод, где они с конечной вероятностью вызывают эмиссию вторичных электронов. Если первичный электрон произведет достаточное количество иоиов, чтобы в результате эмиссии появилось не менее одного электрона, ток может неограниченно нарастать и наступит пробой. На практике при этом устанавливается новая форма разряда, соответствующая большему току и меньшему напряжению.) [c.330]

Причем продукты распада путем 3- п. а-раопадов превращаются в одно и то же конечное ядро ThDi(82Pb ). Очевидно, что суммарное энерговыделение по обеим ветвям перехода должно быть одинаковым. Это условие может быть выполнено, если предположить, что в р-распаде испускаются мо-нохроматические электроны с энергией, равной максимальной энергии р-спектра (Т е)макс =. Однако подобное предположение не согласуется с непрерывным характером экспериментального спектра электронов р-распада. [c.143]

Этот метод высотной съемки целесообразно применять для труднодоступных и недоступных путей, совмещая его с одновременным определением ширины колеи и непрямолинейности крановых рельсов различными косвенными способами. Для тригонометрического нивелирования могут быть использованы обычные теодолиты или электронные тахеометры. Как правило, съемку производят с пола цеха с конечных пунктов базиса методом пространственной засечки, визируя на точки, обозначенные марками (рис.43, а). По измеренным углам наклона и, и вычисленным из решения засечек горизонтальным расстояниям 5) достаточно определить услов1ше высоты Я,, по которым можно найти продольные А,.у Яд, - Яду = = Яд- Яду = и поперечные [c.93]

Поскольку суммирование по к распространяется до бесконечности, то A(w) = 00. Это так называемая ультрафиолетовая расходимость, появляющаяся в квантовой электродинамике. Из квантовой электродинамики известно [24], что возникающие расходимости можно устранить с помощью процедуры перенормировки, т. е. путем замены голых заряда и массы электрона на их одетые значения, которые измеряются в эксперименте. После такой процедуры перенормировки сдвиг Д становится конечным и его можно включить в значение резонансной частоты П, что мы впредь и будем полагать вьтолненным. В Приложении 1 проведено вычисление функции 7(w), описываемой выражением (2.8). Результат таков [c.26]

Оптика движущихся тел является другой областью оптики, не затронутой в настоящей книге. Как и квантовая теория, она превратилась в широкий независимый раздел знания. Первым наблюденным явлением в этой области, отмеченным в 1728 г. Джеймсом Брэдли (1692—1762 гг.) [55], было явление аберрации неподвижных звезд , т. е. обнаружение небольшого различия их угловых положений, связанного с движением Земли относительно направления светового луча. Брэдли правильно понял это явление, связав его с конечностью скорости распространения света, в результате чего ему удалось определить последнюю. Мы уже упоминали и другие явления, относящиеся к оптике движущихся сред Френель первый заинтересовался увлечением света движущимися телами и показал, что световой эфир участвует в движении со скоростью, которая меньше скорости движущихся тат затем Физо экспериментально продемонстрировал такое частичное увлечение света в опытах с текущей водой. Христиан Допплер (1803—1853 гг.) [56] исследовал эффекты, связанные с двнже1П1ем источника свста или наблюдателя, и сформулировал хорошо известный принцип, названный его именем. До тех пор, пока теория упругого светового эфира считалась верной, а область исследований и точность измерений были достаточно ограниченными, идея Френеля о частичном увлечении света была способна объяснить все наблюдаемые явления. Электромагнитная же теории света встретилась з.цесь с трудностями фундаментального характера. Герц первый попытался обобщить уравнения Макс-ветла на случай движущихся тел. Однако его формулы противоречили некоторым электромагнитным и оптическим измерениям. Огромную роль сыграла теория Гендрика Антона Лоренца (1853—1928 гг.), который предположил, что эфир в состоянии абсолютного покоя является носителем электромагнитного поля, и вывел свойства материальных тел из взаимодействия элементарных электрических частиц — электронов. Е.му удалось показать, что фре-нелевские коэффициенты увлечения света можно получить из его теории и все известные в то время (1895 г.) явления можно объяснить на основании его гипотезы [57]. Однако в результате колоссального увеличения точности измерения оптических путей, достигнутого с помощью интерферометра Альберта Абрагама Майкельсона (1852—1931 гг.), возникла новая трудность оказалось невозможным обнаружить эфирный ветер , наличие которого следовало из теории неподвижного э ира [58, 59). Эта трудность была преодолена в 1905 г, Альберто.м Эйнштейном [60] в его специальной теории относительности. [c.21]

До включения электрического поля пусть электрон находится в состоянии А = 0 и имеет скорость i> = (l/Д)gгad i = 0. Б электрическом поле А-вектор электрона пробегает состояния с возрастающим к, пока в конце концов ие достигнет точки В. На протяжении этого пути его скорость сначала возрастает, до точки перегиба W, и дальше падает снова, достигая нуля в точке В. Это падение скорости, несмотря на ускорение, вызываемое электрическим полем, конечно, означает, что действие решетки в этой области тормозит движение электрона сильнее, чем его ускоряет поле. Б конце концов в точке В взаимодействие с решеткой полностью останавливает движение электрона (брэгговское отражение). Это влияние решетки описывается с помощью эффективной массы, которая равна второй производной энергии по и выше точки перегиба—-отрицательна Но отрицательная (инертная) масса как раз и означает торможение в ускоряющем поле. [c.96]

Физиологическая акустика исследует возможности органов слуха, их устройство и действие. Она изучает образование звуков органами речи и восприятие звуков органами слуха. В последние годы в связи с развитием кибернетики перед физиологической акустикой встала очеш. сложная, но крайне важная проблема анализа и синтеза звуковой речи человека. Создание систем, способных анализировать человеческую речь,— важный этап на пути проектирования машин, в особенности роботов-манипу-ляторов п электронных вычислительных машин, послушных устным распоряжениям операторов. Аппарат для синтеза речи может дать большой эконо.мический эффект. Если по междугородным телефонным каналам передавать не самп речевые сигналы, а коды, полученные в результате их анализа, а на выходе линий синтезировать речь, по тому же каналу можно передавать в несколько раз больше информации. Правда, абонент не услышит настоящего голоса собеседника, но слова-то будут те же, что были сказаны в микрофон. Конечно, это не совсем подходит для семейных разговоров, но удобно для [c.17]

И рассматривали только поток частиц. Обычно это оправдано на практике, так как фазовая когерентность нарушается при большой длине пути вследствие малоуглового рассеяния на дислокациях или по другим причинам. Подобная некогерентность, конечно, подразумевает, что амплитуда эффекта дГвА, обусловленного электронами, движущимися по большой круговой орбите, оказывается сильно уменьшенной. Однако в хороших образцах может иметь место фазовая когерентность для электронов на малой орбите вокруг линзы . Если такая когерентность возникает, то при сложении волн в каждом узле следует учитывать их фазы, а вероятности в этом случае определяются квадратами амплитуд. Если же фазовой когерентности нет даже при движении в пределах каждого пере-ключателя>>, то с самого начала надо иметь дело с квадратами амплитуд. Эти предельные случаи иллюстрируются рис. 7.14, аг и б, где приведены обозначения амплитуд и фаз в когерентном случае и потоков частиц (т.е. квадратов амплитуд) в некогерентном случае. Эти обозначения будут использованы ниже. [c.425]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...